Формула как найти объем сжатия

Формулы закона Бойля Мариотта

P1/P2=V2/V1

или

P1V1=P2V2

При пользовании этими формулами безразлично, в каких единицах вы будете измерять объем и давление, лишь бы оба объема и оба давления были измерены в одинаковых единицах. Например, если одно давление измерено в килограммах на квадратный сантиметр, то в тех же единицах должно быть измерено и другое давление. Если один объем измерен в кубических сантиметрах, то так же должен быть измерен и другой.

Применение закона Бойля Мариотта в быту

Пылесос состоит главным образом из вентилятора, приводимого в движение электромотором. Вентилятор выталкивает воздух своими лопастями и создает за ними разреженное пространство. Так как воздух, который из-за разности давлений внутри и снаружи устремляется по трубке в камеру вентилятора, проходит через ковер, то пыль уносится с ковра. В некоторых пылесосах применяется, кроме того, вращающаяся щетка, подметающая и выбивающая ковер. Воздух, прошедший вентилятор, поступает в мешок или другой отстойник для пыли и грязи, которые потом могут быть опорожнены различными способами в зависимости от типа пылесоса.

Водолазные колокола и водолазные костюмы. Когда водолазный колокол погружается в воду, воздух тоже сжимается, но при помощи компрессора, находящегося снаружи. Воздух нагнетается под колокол, поэтому вода совсем не входит в колокол. При этом необходимо все время накачивать в колокол свежий воздух в количестве, необходимом для работающих там людей. Излишек воздуха будет пузырями вырываться наружу. Важной частью водолазного костюма является шлем, который привинчивается к верхней части водонепроницаемого костюма. Обычно шлем снабжают воздухом таким же образом, как водолазный колокол. В некоторых типах костюмов водолаз имеет при себе собственный запас сжатого воздуха. 

Одно из своеобразных проявлений закона Бойля — наше дыхание. Когда мускулы, сокращаясь, тянут диафрагму вниз, объем пространства, где помещаются легкие, увеличивается, отчего давление внутри становится меньше наружного. В результате воздух из пространства с большим давлением поступает в легкие, где давление меньше. Обратное движение диафрагмы уменьшает объем легочного пространства и делает давление внутри легких большим наружного. Поэтому воздух и ненужные газы выходят из легких.

Задача 1. В цилиндре ДВС адиабатно сжимается воздух с начальными параметрами p1 = 0.1 МПа и T1 = 300 К. Степень сжатия воздуха e = 10. К сжатому воздуху в изохорном процессе подводится теплота q = 288 кДж/кг. Определить параметры воздуха в узловых точках и рассчитать работу сжатия.

Изображаем адиабатный и изохорный процессы в диаграммах р-u и T-S. Процесс 1-2 адиабатного сжатия воздуха от V1 до V2 = V1/10 и процесс 2-3 изохорного подвода тепла. Из уравнения состояния определяем значение удельного объема в точке 1:

Задача 2. Начальные параметры воздуха, адиабатно сжимаемого в компрессоре ГТУ.

р1=0,1 Мпа и Т1=29 К.. Степень повышения давления в компрессоре β = 5. Затем воздух подается в камеру сгорания, где при постоянном давлении к нему подводится теплота в количестве 242 кДж/кг. Определить параметры воздуха в узловых точках и работу сжатия компрессора.

Изобразим адиабатный и изобарный процессы в диаграммах p-u и T-S. Процесс 1-2 повышения давления воздуха от p1 = 0,1 МПа до p2 = 0,5 МПа, и процесс 2-3 изобарного (при p2 = const) подвода тепла.

1. Определяем из уравнения состояния значение удельного объема в точке 1:
2. 
3. Из уравнения соотношения давлений и температур для адиабатного процесса определяем значение температуры в точке 2:
4. Определяем работу сжатия :
5. Удельный объем в точке 2 находим из уравнения состояния:
6. p2 x v2 = RT2
7. Откуда:
8. Процесс 2-3 изобарный, поэтому:
9. P2 = P3 = 0,5 МПа
10. В процессе 2-3 подведено тепло:
11. q = Cp (T3 — T2)
12. Отсюда:
13. Удельный объем в точке 3:

Задача 3. Воздух, начальные параметры которого р1=0,1 МПа и Т1=300 К адиабатно сжимается в компрессоре турбонагнетателя ДВС до давления p2 = 0,28 МПа, затем при р=const воздух охлаждается в холодильнике до температуры t3=37С°. Определить работу сжатия компрессора и количество теплоты отводимой от 1 кг воздуха.

• Из уравнений адиабатного процесса определяем температуру Т2 в конце процесса сжатия компрессора.
• Откуда:
• Количество отводимой теплоты:
• Работа сжатия компрессора:

Источник: https://tehnar.net.ua/adiabatnyiy-protsess-primeryi-resheniya-zadach/

Теория горения и взрыва

Качественное отличие взрывного горения от дефлаграционного связано с особо благоприятными условиями для взаимодействия горючего и окислителя. При взрывном горении выделение теплоты происходит настолько быстро, что формируется ударная (взрывная) волна, движущаяся по объёму горящей смеси.

Процессы взрывного горения всегда связаны с протеканием цепных реакций. Такие химические реакции обычно ускоряются не за счет разветвления цепей, а за счет саморазогрева газовой смеси, что в дальнейшем может приводить к возникновению теплового взрыва.

Определяющую роль при взрывном горении играют источник инициирования реакции, теплопроводность вещества и диффузия активных центров, вызывающих протекание цепной реакции.

Механизм протекания цепной реакции, описанный академиком Н.Н. Семеновым, присущ многим реальным процессам. В 1924 году его ученик Ю.Б. Харитон фактически дал старт новому научному направлению, экспериментально показав существование разветвленных цепных химических реакций.

Измеряя интенсивность свечения фосфора при его окислении, он заметил, что даже при самых малых изменениях условий проведения опыта (концентрации реагентов, температуры, примесей и даже размера сосуда) реакция ускорялась скачкообразно.

Механизм цепных реакций в 1926 году описал его научный руководитель Н.Н. Семенов, через тридцать лет получивший за эти исследования Нобелевскую премию по химии. На основе работ Н.Н. Семенова были разработаны в дальнейшем теории цепного и теплового взрыва.

Они явились химическими аналогами того, что происходит в атомной и водородной бомбах.

Предложенная Н.Н. Семеновым теория сразу вошла в моду, так как дала объяснение причине чудовищного и загадочного взрыва, произошедшего в 1921 году на одном из немецких складов: на воздух взлетело сразу несколько тысяч тонн аммиачной селитры.

При этом для разрушения массива слежавшейся селитры применяли небольшие взрывы. Харитон Ю.Б. подсчитал, что в огромной массе материала, до того казавшегося инертным, время разлета сжатого вещества превысило время реакции.

В дальнейшем такой подход (принцип Харитона) пригодился и при создании сверхмощных отечественных авиабомб и боезарядов для артиллерии, включая системы «Катюши».

При анализе взрывных явлений многие ученые отмечали, что причинами ускорения скорости распространения пламени (интенсификации горения) могут быть различные газодинамические и теплофизические явления, например, подогрев смеси газов и воздуха, повышение давления и др. При таких определенных условиях взрывное горение далее может перейти в детонационное.

В процессах взрыва газовоздушных смесей развиваются ударные волны, на фронте которых достигаются высокие параметры: скорость распространения пламени, давление и температура.

Иногда они могут инициировать возникновение детонации. Реальная вероятность возникновения детонационного горения взрывоопасных сред на производстве весьма мала, т. к.

в большинстве случаев критических параметров достичь не удается.

Взрывное горение сопровождается ударной волной, которая представляет собой рас­пространяющуюся волну скачка уплотнения газа.

Она создается при эффективной видимой скорости пламени, равной примерно 0,2. Здесь — число Маха, определяемое отношением фактической скорости перемещения газа к скорости звука в данной среде.

Для углеводородовоздушных смесей это соответствует видимой скорости движения пламени около 60 м/с.

Наиболее широкое применение взрывные явления нашли в военном деле, где для этого используются различные конденсированные взрывчатые вещества.

Эти вещества (неядерные) относятся к химическим взрывчатым веществам, так как энергия при их взрыве выделяется за счет протекания химических реакций горючего и окислителя, которые содержатся во взрывчатом веществе.

Большая часть используемых на практике взрывчатых веществ –  твердые вещества. Вместе с тем широко применяются и могут образоваться в промышленности газообразные взрывоопасные смеси.

Источник: http://ido.tsuab.ru/mod/book/view.php?id=10764&chapterid=3106

ПОИСК

    Принципиальная схема детандерного расширения представлена на рис. 41. Детандерное расширение характеризуется постоянством энтропии процесса. Газ засасывается компрессором К при давлении pi и температуре Ti и изотермически сжимается до давления р2 (линия 1—2).

Сжатый газ расширяется в детандере Д-Р до первоначального давления рь Теоретически расширение в детандере происходит при постоянной энтропии (линия 2—3) и газ должен охладиться при этом до температуры Тг. При этом работа, совершаемая 1 кг газа в детандере, равна /i2—h-л.

В действительности процесс в детандере отклоняется от адиабатического и расширение происходит по политропе (линия 2—< ).

Энтальпия газа после расширения будет при этом h i, и работа, затрачиваемая в детандере, составит /дет = /1г— з-Отношение действительной работы к теоретической называется коэффициентом полезного действия детандера [c.

    Затрата энергии на сжатие газа в адиабатическом процессе будет больше, чем в изотермическом. При политропическом процессе затрата работы на сжатие газа составит [c.107]

    Охлаждение газов при их расширении в детандере. В данном случае расширение предварительно сжатого газа происходит в газовом двигателе, который одновременно совершает внешнюю работу последняя может быть использована для любых целей, например для перекачки жидкостей или нагнетания газов.

Расширение сжатого газа в детандере происходит без обмена теплом с окружающей средой, и совершаемая при этом газом работа производится за счет его внутренней энергии, в результате чего газ охлаждается.

Предельная температура охлаждения определяется по общему уравнению (IV, 1) для адиабатического расширения идеального газа. [c.652]

    Соответственно для адиабатического процесса сжатия газа уравнение (7-29) выразится следующим образом  [c.218]

    Задача 111.23. Метан при 20° С подвергается многоступенчатому сжатию от 1,5 до 90 ат с промежуточным охлаждением до начальной температуры. Определить увеличение потребляемой мощности при нарушении работы промежуточных холодильников и охлаждении газа только до 40° С, Сжатие считать адиабатическим (показатель адиабаты A=l,31). [c.95]

    Газ засасывается компрессором К при давлении р, и температуре Г, и изотермически сжимается до давления р2- Сжатый газ расширяется в детандере до первоначального давления р,.

Теоретически расширение в детандере происходит при постоянной энтропии, и газ должен охладиться при этом до температуры Гз- В действительности процесс в детандере несколько отклоняется от адиабатического.

 [c.128]

    Поскольку теплопроводность разреженного газа очень мала и теплообмен со стенками цилиндра практически отсутствует, сжатие газа в сухих вакуум-насосах происходит адиабатически. Как следует из уравнения (IV,8), удельная работа адиабатического сжатия 4д — = О при Р2/Р1 = 1, т. е. в начальный момент, когда = 1 ат, и при достижении [c.173]

    Процесс адиабатического сжатия газа характеризуется полным отсутствием теплообмена между газом и окружающей средой. При адиабатическом сжатии газа dQ = О и из уравнения (IV,2) следует, что dS = 0. [c.154]

    В компрессорах, работающих без охлаждения газа, происходит дополни гельный нагрев его в результате отсутствия отвода тепла, выделяемого при трении быстро движущихся деталей машины о газ, вследствие гидравлических сопротивлений и других причин.

Сжатие газа в таких машинах протекает по политропе, показатель которой пг Н> к. Поэтому мощность сжатия в неохлаждаемых компрессорах принято сравнивать с мощностью сжатия в условной машине, сжимающей газ по адиабате (изоэнтропно).

Эта машина называется изоэнтропной и является наиболее экономичной машиной из класса компрессоров, работающих без охлаждения газа. Отношение мощности сжатия изоэнтропной машины Л т.

ад к мощности N данного компрессора, работающего без охлаждения газа, называется изоэнтропным (адиабатическим) к. п. д.т)ад  [c.156]

    Теоретически процесс сжатия газа в компрессоре может быть адиабатическим или изотермическим. [c.217]

    Как известно, площадь диаграммы выражает работу, совершаемую в процессе сжатия газа. Легко видеть, что эта работа будет наименьшей при изотермическом сжатии и наибольшей — при адиабатическом. При охлаждении газа в компрессоре через рубашку процесс сжатия приближается к изотермическому, причем соответственно снижается расход энергии на сжатие газа. [c.224]

    Истинная мольная теплоемкость газообразных углеводородов с повышением температуры и молекулярного веса возрастает.

При одном и том Hie числе углеродных атомов в молекуле наибольшая теплоемкость соответствует углеводородам парафинового ряда. Отпо-Hienne pj v к является показателем адиабаты.

Им пользуются при вычислении истинной мольной теплоемкости при постоянном объеме, а также в расчетах адиабатического сжатия газов по формуле [c.64]

    Адиабатическое расширение сжатого газа с производством внешней работы. Этот метод также используется для получения глубокого холода. В данном случае адиабатическое расширение рабочего газа производят в специальной расширительной машине — детандере.

Детандер — это поршневой (при методе Клода) или центробежный (при методе Капицы) двигатель, работающий за счет расширения сжатого рабочего газа. Мощность, развиваемая детандером, обычно используется для частичного покрытия потребности в энергии самой холодильной установки.

 [c.475]

    Идеальный цикл сжижения газа. Определим, пользуясь Т — «-диаграммой (рис. XVI1-2), минимальную затрату работы при идеальном обратимом процессе сжижения газа.

Начальное состояние газа характеризуется точкой / (Г), г,), а его состояние после сжижения — точкой 3.

1 1деяльпый процесс осуществляется путем изотермического сжатия газа (линия /—2) и его адиабатического, или нзоэнтропического, расширения (линия 2—3). [c.649]

    Отношение изобарной теплоемкости к изохорно Ср1Су называется показателем адиабаты и используется пзи расчетах адиабатического сжатия газа (рис. 6). Чаш,е всего приходится иметь дело с политропическим сжатием или расширением. Для инженерных расчетов показатель политропы берется равным /г = 0,95 Ср/Су. [c.46]

    При возбуждении ударной волны в химически реагирующем горючем газе под влиянием адиабатического сжатия смеси наряду с ударной волной возникает волна горения. Совокупность этих волн представляет собой детонационную волну.

В детонационной волне потери на трение и теплоотдачу при ее движении по трубе компенсируются энергией, выделяющейся в волне горения. Благодаря этому при распространении по трубе детонационной волны становится возможным стационарный режим, когда скорость детонации (О) остается постоянной.

Условие существования стационарного режима определяется правилом Чемпена — Жуге, согласно которому стабильность детонационной волны достигается, если скорость потока сжатого газа за фронтом детонационной волны равна или выше скорости звука в этом газе.

Правило Чемпена — Жуге позволяет найти на адиабате Гюгоньо точку с такими значениями Рг и Уг, которые обеспечивают стабильность детонационной волны и позволяют вычислить скорость детонации В  [c.141]

    Принимая сжатие газа в каждой ступени адиабатическим, по уравнению (40) получим  [c.130]

    Адиабатическое воспламенение возможно, например, при работе компрессоров. Поэтому очень важен отвод тепла, образующегося при сжатии газов. Адиабатическое воспламенение — одна из причин возникновения наиболее опасного детонационного горения. [c.204]

    В газообразных системах причиной местного адиабатического сжатия газа может служить ударная волна, возникающая при резком открывании вентилей и прО  [c.28]

    Минимальная затрата работы будет при идеальном процессе сжижения газа, который можно представить осуществляемым путем изотермического сжатия и адиабатического расширения. Как видно из Т—5-диаграммы (рис. 482), в таком процессе газ сжимается изотермически при температуре Тх от точки А до точки В по прямой АВ.

706]

    Линии сжатия и расширения — политропы с переменным показателем, что наглядно показано на диаграмме 5, Т (рис. 18.1, б). В начале сжатия (точка а) температура газа ниже температуры стенок цилиндра и поршня. Поэтому процесс сжатия происходит с подводом тепла при показателе политропы большем, чем показатель адиабаты.

При сжатии температура газа повышается, и направление теплообмена изменяется, как только температура газа превышает температуру стенок цилиндра и поршня. Газ начинает отдавать тепло, а показатель политропы изменяется от п > /г в начале сжатия до и < /г в конце сжатия.

При равенстве температур газа и окружающих стенок на мгновение теплообмен прекращается, и сжатие становится адиабатическим (п = к). [c.231]

    Допустим, что состоя51ие сжатого газа перед детандером характеризуется температурой Т, = 205 К и давлением = 100 ат — точка 1. Процесс адиабатического расширения газа с отдачей пненшей работы осушествляется при S = onst.

Поэтому опустив из точки 1 вертикаль вниз до пересечения с изобарой, отвечающей заданному конечному давлению Рз = сип, найдем точку 4, характеризующую состояние газа в конце детандирования.

Этой точке соответствует температура Т4 = 82 К и, следовательно, понижение температуры газа ЛГ  [c.653]

    Первый член правой части этого уравнения будет иметь различные значения в зависимости от характера теплообмена с окружающей средой. Весьма характерным является адиабатический к. п. д., при котором в качестве эталона для сравнения принимается работа сжатия газа в идеальных условиях отсутствия теплообмена и потерь, [c.34]

    Газ сжимается изотермически по линии / — 5 до необходимого давления Рз, и выделяющаяся при сжатии теплота отводится охлаждающей водой в холодильнике. Сжатый газ адиабатически расширяется по линии 3 — Ос совершением внешней работы, его температура понижается и в конце расширения (точка 0) це.ликом сжижается. [c.83]

    Характерные особенности имеет так называемое адиабатическое воспламенение в результате адиабатического сжатия газов.

Если нагреть горючую смесь, находящуюся в сосуде с холодными стенками, путем адиабатического сжатия, т. е. достаточно быстро, то она может воспламениться.

Это произойдет в том случае, если вследствие начавшейся реакции тепла выделяется больше, чем отводится. [c.204]

    Для третьей стадии цикла работа будет отрицательна, так как происходит сжатие газа и д = —nRT n VJV ,), где по условию Кд = ЗКь а объем должен быть получен согласно указанию о том, что после адиабатического сжатия газ должен вернуться в исходное состояние, следовательно, должно быть равенство [c.69]

    Энергетическое разделение сжатого газа на охлажденный и нагретый потоки в адиабатических условиях осуществляют в вихревой трубе (ВТ) (1) при [c.9]

    Процесс сжатия газа в турбокомпрессорах аналогичен сжатию газа в турбогазодувках. Как видно из рис.

IV-15, после сжатия в группе неохлаждаемых колес турбокомпрессора (линии АС, DE и FG) газ имеет температуру более высокую, чем температура в конце адиабатического сжатия (точки В).

Так же как и в турбогазодувках, увеличение температуры газа сверх адиабатической происходит вследствие дополнительного нагрева газа за счет тепла, выделяемого при трении его о лопатки и плоскости вращающихся рабочих колес. [c.170]

    Сравнение выражений для ад. И /из. показывает, что при изотермическом сжатии газа расход энергии меньше, чем при адиабатическом процессе.

Поэтому стараются по возможности осуществлять процесс сжатия газа изотермически, для чего приходится отнимать от сжимаемого газа определенное количество тепла.

С этой целью цилиндры компрессоров снабжают либо наружными ребрами для воздушного охлаждения, либо специальными рубашками для водяного охлаждения. Однако [c.175]

    Для процесса адиабатического сжатия в идеально изолированном цилиндре, учитывая, что dQ = 0, дифференциал работы процесса адиабатического сжатия газа в соответствии с зависимостями (111-120) и (111-22) равен [c.248]

    Процессы сжатия газа в компрессоре изображаются на диаграмме Т—5 следующим образом. При адиабатическом сжатии q = 0, следовательно по формуле (7-31) AS = 0, т. е.

процесс идет без изменения энтропии (S = onst). Поэтому.

процесс изображается вертикальной линией 1—2, причем точка 1 характеризует состояние газа до сжатия и лежит на пересечении изобары р и изотермы Т] точка 2 отвечает [c.219]

    Отличительной особенностью многоступенчатого теоретического цикла (рис. 23) от одноступенчатого является ступенчатое сжатие газа адиабатическое или политропическое сжатие в цилиндрах чередуется с изобарическим сжатием в промежуточных холодильниках. Процесс многоступенчатого сжатия в V, Р- и s, Г-диаграм-мах представлен на рис. 23. [c.58]

    Дросселирование сжатого газа. Дросселирование, т. е. пропускание газа через узкую щель, приводит к его адиабатическо-лу расширению без отдачи внешней работы. При этом в случае [c.474]

    Если время адиабатического сжатия газа нри прохождении звуковой волны заметно превышает время колебательной релаксации Ткол то молекулярную колебательную теплоемкость можно считать близкой к равновесной колебательной теплоемкости С ол- В тех же случаях, когда полупериод колебаний меньше вс личины Ткол (большие частоты), колебательная теплоемкость будет практически равна нулю, т. е. вся заключенная в данном элементе газа энергия будет иметь форму поступательной и вращательной энергии. [c.77]

    Процессы сжатия газа. При изменяющихся давлении и объеме в зависимости от характера теплообмена с окружающей средой изменение состояния газа может происходить изотермически, адиабатически и политропически. [c.106]

    Практический интерес представляют а) адиабатическое, или изоэнтропическое, расширение предварительно сжатых газов в расширительной машине (детандере) и б) изоэнталъпическое их расширение при пропускании через дросселирующий вентиль. [c.206]

Источник: https://www.chem21.info/info/94679/

12. Адиабатический процесс. Уравнение Пуассона для адиабатического процесса. Показатель адиабаты

Адиабатический,
процесс — термодинамический
процесс в
макроскопической системе, при котором
система не обменивается теплотой с
окружающим пространством. Адиабатические
процессы обратимы только
тогда, когда в каждый момент времени
система остаётся равновесной (например,
изменение состояния происходит достаточно
медленно) и изменения энтропии не
происходит.

Обратимый
адиабатический процесс для идеального
газа описывается
уравнением
Пуассона.
Линия, изображающая адиабатный процесс
на термодинамической диаграмме,
называется адиабатой
Пуассона.
Примером необратимого адиабатического
процесса может быть распространение ударной
волны в
газе. Такой процесс описывается ударной
адиабатой.

где —
изменениевнутренней
энергии тела, —работа,
совершаемая системой.

Изменения энтропии S системы
в обратимом адиабатическом процессе
вследствие передачи тепла через границы
системы не происходит:

Здесь —
температура системы,—
теплота, полученная системой. Благодаря
этому адиабатический процесс может
быть составной частью обратимого цикла.

Адиабата
Пуассона

Для идеальных
газов,
чью теплоёмкость можно считать постоянной,
в случае квазистатического
процесса адиабата
имеет простейший вид и определяется
уравнением

где —
егообъём, 

png» width=»64″>—показатель
адиабаты, и

png» width=»24″>—теплоёмкости газа
соответственно при постоянном давлении
и постоянном объёме.

График
адиабаты (жирная линия) на диаграмме
для газа.
—
давление газа;—
объём.

С
учётом уравнения
состояния идеального газа уравнение
адиабаты может быть преобразовано к
виду

Поскольку всегда
больше 1, из последнего уравнения следует,
что при адиабатическом сжатии (то есть
при уменьшении

png» width=»14″>)
газ нагревается (возрастает),
а при расширении — охлаждается, что
всегда верно и для реальных газов.

Нагревание при сжатии больше для того
газа, у которого больше коэффициент.

При
адиабатическом процессе показатель
адиабаты
равен .

Для
нерелятивистского невырожденного
одноатомного идеального газа ,
для двухатомного

png» width=»64″>,
для трёхатомного

png» width=»64″>,
для газов, состоящих из более сложных
молекул, показатель адиабатыопределяется
числомстепеней
свободы (i)
конкретной молекулы, исходя из
соотношения .

Для
реальных газов показатель адиабаты
отличается от показателя адиабаты для
идеальных газов, особенно для низких
температур, когда большую роль начинает
играть межмолекулярное
взаимодействие.
Один из методов для экспериментального
определения показателя был предложен
в 1819 г. Клеманом и Дезормом.

Стеклянный
баллон вместимостью несколько литров
наполняется исследуемым газом при
давлении Затем
открывается кран, газ адиабатически
расширяется, и давление падает до
атмосферного —

png» width=»20″>.
Затем происходит егоизохорное нагревание
до температуры окружающей среды. Давление
повышается до .
В результате такого эксперимента k можно
вычислить как

png» width=»89″>

Источник: https://studfile.net/preview/6154627/page:8/

Все алгоритмы сжатия оперируют входным потоком информации с целью получения более компактного выходного потока при помощи некоторого преобразования. Основными техническими характеристиками процессов сжатия и результатов их работы являются:

·степень сжатия — отношение объемов исходного и результирующего потоков;

·скорость сжатия — время, затрачиваемое на сжатие некоторого объема информации входного потока, до получения из него эквивалентного выходного потока;

·качество сжатия — величина, показывающая, на сколько сильно упакован выходной поток при применении к нему повторного сжатия по тому же или другому алгоритму.

Алгоритмы, которые устраняют избыточность записи данных, называются алгоритмами сжатия данных, или алгоритмами архивации. В настоящее время существует огромное множество программ для сжатия данных, основанных на нескольких основных способах.

Все алгоритмы сжатия данных делятся на:

) алгоритмы сжатия без потерь, при использовании которых данные на приемной восстанавливаются без малейших изменений;

)алгоритмы сжатия с потерями, которые удаляют из потока данных информацию, незначительно влияющую на суть данных, либо вообще невоспринимаемую человеком.

Существует два основных метода архивации без потерь:

алгоритм Хаффмана (англ. Huffman), ориентированный на сжатие последовательностей байт, не связанных между собой,

алгоритм Лемпеля-Зива (англ. Lempel, Ziv), ориентированный на сжатие любых видов текстов, то есть использующий факт неоднократного повторения «слов» — последовательностей байт.

Практически все популярные программы архивации без потерь (ARJ, RAR, ZIP и т.п.) используют объединение этих двух методов — алгоритм LZH.

Алгоритм основан на том факте, что некоторые символы из стандартного 256-символьного набора в произвольном тексте могут встречаться чаще среднего периода повтора, а другие, соответственно, — реже. Следовательно, если $+o записи распространенных символов использовать короткие последовательности бит, длиной меньше 8, а для записи редких символов — длинные, то суммарный объем файла уменьшится.

Алгоритм Лемпеля-Зива. Классический алгоритм Лемпеля-Зива -LZ77, названный так по году своего опубликования, предельно прост. Он формулируется следующим образом: если в прошедшем ранее выходном потоке уже встречалась подобная последовательность байт, причем запись о ее длине и смещении от текущей позиции короче чем сама эта последовательность, то в выходной файл записывается ссылка (смещение, длина), а не сама последовательность.

4.Показатель степени сжатия файлов

Сжатие информации в архивных файлах производится за счет устранения избыточности различными способами, например за счет упрощения кодов, исключения из них постоянных битов или представления повторяющихся символов или повторяющейся последовательности символов в виде коэффициента повторения и соответствующих символов. Алгоритмы подобного сжатия информации реализованы в специальных программах-архиваторах (наиболее известные из которых arj/arjfolder, pkzip/pkunzip/winzip, rar/winrar) применяются определенные Сжиматься могут как один, так и несколько файлов, которые в сжатом виде помещаются в так называемый архивный файл или архив.

Целью упаковки файлов обычно являются обеспечение более компактного размещения информации на диске, сокращение времени и соответственно стоимости передачи информации по каналам связи в компьютерных сетях. Поэтому основным показателем эффективности той или иной программы-архиватора является степень сжатия файлов.

Степень сжатия файлов характеризуется коэффициентом Кс, определяемым как отношение объема сжатого файла Vc к объему исходного файла Vо, выраженное в процентах (в некоторых источниках используется обратное соотношение):

Степень сжатия зависит от используемой программы, метода сжатия и типа исходного файла.

Наиболее хорошо сжимаются файлы графических образов, текстовые файлы и файлы данных, для которых коэффициент сжатия может достигать 5 — 40%, меньше сжимаются файлы исполняемых программ и загрузочных модулей Кс = 60 — 90%. Почти не сжимаются архивные файлы. Это нетрудно объяснить, если знать, что большинство программ-архиваторов используют для сжатия варианты алгоритма LZ77 (Лемпеля-Зива), суть которого заключается в особом кодировании повторяющихся последовательностей байт (читай — символов). Частота встречаемости таких повторов наиболее высока в текстах и точечной графике и практически сведена к нулю в архивах.

Кроме того, программы для архивации все же различаются реализациями алгоритмов сжатия, что соответственно влияет на степень сжатия.

В некоторые программы-архиваторы дополнительно включаются средства, направленные на уменьшение коэффициента сжатия Кс. Так в программе WinRAR реализован механизм непрерывного (solid) архивирования, при использовании которого может быть достигнута на 10 — 50% более высокая степень сжатия, чем дают обычные методы, особенно если упаковывается значительное количество небольших файлов однотипного содержания.

Характеристики архиваторов — обратно зависимые величины. То есть, чем больше скорость сжатия, тем меньше степень сжатия, и наоборот.

На компьютерном рынке предлагается множество архиваторов — у каждого свой набор поддерживаемых форматов, свои плюсы и минусы, свой круг почитателей, свято верящих в то, что используемый ими архиватор самый лучший. Не будем никого и ни в чем разубеждать — просто попытаемся беспристрастно оценить самые популярные архиваторы в плане функциональности и эффективности. К таковым отнесем WinZip, WinRAR, WinAce, 7-Zip — они лидируют по количеству скачиваний на софтовых серверах. Рассматривать остальные архиваторы вряд ли целесообразно, поскольку процент применяющих их пользователей (судя по числу скачиваний) невелик.

Пошаговая инструкция

В этом пошаговом руководстве я покажу Вам, как узнать степень сжатия файлов архива. Для этого щелкнем правой кнопкой мыши по заархивированному файлу и выбираем графу «Свойства».

В новом диалоговом окне переходим во вкладку «Архив» и в графе «Степень сжатия» Вы видите процент сжатия документа. Это все! Если информация помогла Вам – жмите Спасибо!

Приветствую!
В этой подробной пошаговой инструкции, с фотографиями, мы покажем вам, как узнать степень сжатия файлов в архиве.
Воспользовавшись этой инструкцией, вы с легкостью справитесь с данной задачей.

Узнаём степень сжатия архива

Для определения степени сжатия на компьютере должен быть установлен архиватор WinRar. Если он у вас не установлен, то вот в этой подобной пошаговой инструкции рассказывается о том, где его бесплатно скачать и как установить.

Вызовите контекстное меню, кликнув правой клавишей мышки на интересующем архиве, для которого требуется определить степень сжатия.

В нём выберите пункт Свойства.

В открывшемся окне перейдите во вкладку Архив. Там в строке Степень сжатия будет указан интересующий нас параметр.

Если у вас остались вопросы, вы можете задать их в комментариях.

В свою очередь, Вы тоже можете нам очень помочь.

Просто поделитесь статьей в социальных сетях с друзьями.

Поделившись результатами труда автора, вы окажете неоценимую помощь как ему самому, так и сайту в целом. Спасибо!

• Помогла понравилась статья? Поделись ею в соцсетях!
• Спасибо!

Привет.
Не секрет, что в экономике ныне дела обстоят не лучшим образом, цены растут, а доходы падают. И данный сайт также переживает нелёгкие времена 🙁
Если у тебя есть возможность и желание помочь развитию ресурса, то ты можешь перевести любую сумму (даже самую минимальную) через форму пожертвований, или на следующие реквизиты:

Номер банковской карты: 5331 5721 0220 5546
Кошелёк Яндекс Деньги: 410015361853797
Кошелёк WebMoney: P865066858877
PayPal: paypal@it-actual.ru
QIWI кошелёк: +79687316794
BitCoin: 1DZUZnSdcN6F4YKhf4BcArfQK8vQaRiA93

Оказавшие помощь:
Сергей И. — 500руб
— 468руб
— 294руб
Мария М. — 300руб
Валерий С. — 420руб
— 600руб
Полина В. — 240руб

Так как я уйму народа замучил вопросом о своей компрессии, нагло копирую и выкладываю информацию о сжатии (поможет мне модернизировать ДВС под газ) и компрессии (спать спокойно)
Суть такая: формула не 1,2-1,3 х ст.сжатия, а ст.сжатия возводится в степень 1,2!
Ну это 1,2 — для ДВС с отличным состоянием и высокого уровня исполнения или плотного конструктивного исполнения. Например для ВАЗа этот к-т от 1,12 идёт (но вспоминаем, что в некторые машины можно лить синтетику 5W20, а в некторые не меньше 5w40 и то полусинтетику) + влияет горячий был ДВС или нет)

А вот доказательство человека у которого (да простит меня он) дублировал эту запись и спасибо ему за вывод формулы!))) Lifehack

Для начала рассмотрим Степень Сжатия, и о том как и почему изменение толищны прокладки на пол миллиметра, может влиять на Степень Сжатия.
Многие вообще не понимают, что такое степень сжатия, и как ее рассчитать (да, да — помоему редята из мазды и форда не понимают, говоря мне про компрессию в районе 8=)).

Степень сжатия — это отношение полного объема цилиндра к объему камеры сгорания.

Полный объем цилиндра — это сумма рабочего объема и объема камеры сгорания

Рабочий объем — это объем цилиндра ограниченный ходом поршня, то есть объем между НМТ (Нижняя Мертвая точка — точка ниже, которой поршень не может опуститься, из за конструкционных особенностей кривошипа) и ВМТ (Верхняя Мертвая Точка) .
Как известно из математики, Объем цилиндра равен произведению площади сечения на высоту цилиндра.

Объем камеры сгорания — надпоршневое пространство при нахождении поршня в ВМТ. Объем ограниченный поршнем и головкой блока.
Объем камеры сгорания трудно вычислить, обычно ее измеряют.
Тогда Степень сжатия можно записать следующим образом

Для чего нужны эти формулы?
Но допустим мы имеем мотор 2ZZ-GE
Диаметр цилиндра = 82мм
Ход поршня = 85 мм
Степень сжатия = 11.5
И хотим уменьшить СЖ, для того чтобы немного вдуть. Технология проста. Допустим измерив толщину заводской прокладки, мы получили значение в 0.5мм.
Как изменится степень сжатия, при установки 2ух таких прокладок вместо одной?
Как сильно влияют эти несчастные полмиллиметра на СЖ ?
По выше приведенным формулам может записать следующие равенства:

Таким образом, мы вычислили заводской объем камеры сгорания нашего мотора.
при увеличении толщины прокладки на 0.5 мм, мы просто добавляем к объему камеры сгорания, объем цилиндра с высотой 0.5, ну или математическим языком?

Таким образом «плюс полмиллиметра» уменьшили степень сжатия на 0.6 единиц.
Компрессия. В заводском исполнение вышеописанный двигатель обладает достаточно высокой степенью сжатия CR = 11.5
Очень часто встречаюсь с напуганными людьми, выходящими из сервиса с шарообразными глазами… С диагнозом механика
«Ваш 2ZZ скорее мертв, чем жив»
«Компрессия у него 17 атмосфер… Нормальная должна быть 12…»
И выглядишь ты перед этим механиком с 20 летним стажем, как неуч… И никакие потрясания мануалом с записью
«Давление конца такта сжатия НЕ НИЖЕ 14» вам не помогут. Так как гуру здесь только один… у него за плечами опыт.

Компрессия в двигателе — это процесс сжатия газа, поршнем при его движении из НМТ в ВМТ (такт сжатия), сопровождающийся при этом движении повышением давления и температуры газа.
С давлением все понятно — это как раз и будет искомая нами величина компрессии или давление конца такта сжатия
Но если компрессия измеряется на заглушенном двигателе, причем здесь изменение температуры?
Все дело в том, что при измерении компрессии, происходит сжатие не топливной смеси, а обычного воздуха… И двигатель, вращаемый стартером, превращается в простой поршневой насос, в котором протекает процесс с газом неизменной массы… Сжатие в таком процессе, называется адиабатическим и описывается уравнением Пуассона.

Конечно это уравнение термодинамического процесса для идеального газа, в изолированной системе, с множеством упрощений, но для показательного описания, я могу спокойно допустить эти упрощения.
И так… В конце такта сжатия, процесс можно описать, следующим уравнением

P — давление
V — объем сжатого газа, то есть над поршневое пространство, при занятии поршнем Верхней Мертвой Точки
y — показатель адиабаты
Так же рассмотрим начало такта сжатия

Чтобы делать формулы а затем из них картинки, занимает время, поэтому я опустил несколько шагов, в частности
V = Vр + Vc = Это объем занимаемый газом в начале такта сжатия, логично предположить, что это надпоршневое пространство, при занятии поршнем НМТ. И состоит, оно из рабочего объема цилиндра, и объема камеры сгорания.
Предположив, что адиабатический процесс происходит в изолированной системе, следующее равенство, должно быть справедливым

Выполнив простые математические действия, приведем равенство к такому виду

Пытливый ум должен был уже увидеть знакомую формулу из рассмотрения Степени Сжатия

Дальнейшие преобразования уже не нужны
P0 — давление воздуха в начале такта сжатия, равно атмосферному

показатель адиабаты, для двухатомного газа, а воздух, которым дышим мы и мотор — является смесью 2ухатомных газов, равен

Но система ДВС не является полностью изолированной, в процессе сжатия происходит теплообмен со стенками цилиндров, утечки и т.д.
показатель адиабаты принято считать 1.2

Нетрудно вычислить, что для мотора 2ZZ-GE, со степенью сжатия 11.5, НОРМАЛЬНАЯ компрессия в лучшем случае, может быть 18.7 атмосфер.
Но моторы у нас не новые… соответственно и потери больше.
P.S. ещё раз спасибо огромное Lifehack, за эту ценнейшую для меня запись! Напомню, расчёты не мои!

А теперь что касаемо моего ДВС Duratec 2.0 почти он же MZR LF.
Pсж=10.8, следовательно 10,8^1,2=17.382 как раз то, что пишет в своих руководствах более адеватная Мазда в сравнении с Фордом!

Всем спасибо за внимание, за копирование не пинать!)))) Запись должна быть у меня на виду!