Как найти кинетическую энергию осколков - Исправление недочетов и поиск решений вместе с Examum.ru

Обучайтесь и развивайтесь всесторонне вместе с нами, делитесь знаниями и накопленным опытом, расширяйте границы знаний и ваших умений.

поделиться знаниями или
запомнить страничку

Все категории
экономические
43,663
гуманитарные
33,654
юридические
17,917
школьный раздел
611,987
разное
16,906

Популярное на сайте:

Как быстро выучить стихотворение наизусть? Запоминание стихов является стандартным заданием во многих школах.

Как научится читать по диагонали? Скорость чтения зависит от скорости восприятия каждого отдельного слова в тексте.

Как быстро и эффективно исправить почерк? Люди часто предполагают, что каллиграфия и почерк являются синонимами, но это не так.

Как научится говорить грамотно и правильно? Общение на хорошем, уверенном и естественном русском языке является достижимой целью.

Источник

2021-12-122021-12-12СтудИзба

Описание файла

Документ из архива «Ядро атома распадается на два осколка массами m1 = 1,6·10-25 кг и m2 =2,4·10-25 кг. Определить кинетическую энергию Т2. второго осколка, если кинетическая энергия Т1 первого осколка равна 18нДж.»,
который расположен в категории «».
Всё это находится в предмете «физика» из , которые можно найти в файловом архиве .
Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. .

Онлайн просмотр документа «Задача»

Текст из документа «Задача»

111. Ядро атома распадается на два осколка массами m₁ = 1,6·10^-25 кг и m₂ =2,4·10^-25 кг. Определить кинетическую энергию Т₂. второго осколка, если кинетическая энергия Т₁ первого осколка равна 18нДж.

Дано: m₁ = 1,6·10^–25 кг;m₂ = 2,4·10^–25 кг;T₁ = 18 нДж = 18·10^–9 Дж

Найти: T₂ = ?

Решение:

Запишем закон сохранения импульса

Спроецируем это уравнение на ось x:

Запишем кинетические энергии осколков:

Разделим одно уравнение на другое:

Ответ:

Свежие статьи

Популярно сейчас

Ответы на популярные вопросы

То есть уже всё готово?

Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.

А я могу что-то выложить?

Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.

А если в купленном файле ошибка?

Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!

Отзывы студентов

Добавляйте материалы
и зарабатывайте!

Продажи идут автоматически

570

Средний доход
с одного платного файла

Обучение Подробнее

Источник

Физика для старшеклассников и абитуриентов

Очевидно, что решить это уравнение, т.е. однозначно найти скорость v2 шара массой M после удара мы не можем, так как это уравнение содержит две неизвестных величины v1 и v2. Поэтому нам необходимо записать еще одно уравнение, в которое вошли бы эти же величины, и тогда решить два уравнения с двумя неизвестными мы смогли бы. Такое уравнение нам дает закон сохранения импульса, согласно которому импульс mv0 шарика массой m до удара равен сумме импульса этого же шарика mv1 и импульса Mv2 шара массой M после удара. По закону сохранения импульса:

Теперь нам предстоит решить систему уравнений (2) и (3) с двумя неизвестными v1 и v2. С первого взгляда кажется, что ничего сложного в этом решении нет, достаточно выразить ненужную нам неизвестную скорость v1 из уравнения (3) и подставить ее в уравнение (2). Тогда в нем останется только одна неизвестная скорость v2, которую мы и найдем. Но на самом деле этот путь приведет к громоздкому решению, поэтому мы пойдем другим путем. Действия, которые мы проделаем, стоит запомнить, чтобы потом решать подобные задачи, не испытывая особых затруднений.

Перенесем слагаемые mv12 и mv1 в обоих уравнениях влево (сократив в уравнении (2) двойки в знаменателях):

mv 2	– mv	2 = Mv 2,	m(v 2	– v	2) = Mv 2,	(4)
0	1	2	0	1	2
	mv0 – mv1 = Mv2,			(5)
	m(v0 – v1) = Mv2.			(6)

Теперь разделим левые и правые части уравнений (4) и (6) друг на друга:

m (v02 − v12 )	Mv2		v2	− v2		v2
	=	2	,	0	1	=	2	.
m (v0 − v1 )	Mv2		v0 − v1	v2

Поскольку v02 – v12 = (v0 – v1) (v0 + v1), то, выполнив сокращения, получим:

v0 + v1 = v2.

Умножим каждый член этого уравнения на m, а затем сложим полученное выражение с уравнением (5). При этом

180

Раздел I. Механика

член, содержащий mv1, «уйдет» и мы легко найдем нужную нам скорость v2:

mv0 + mv1 = mv2

mv0 − mv1 = Mv2

2mv0 = v2 (m + M)

откуда

v2	=	2mv0	.

		m + M

Нам осталось подставить полученное выражение в уравнение (1), и задача будет решена:

2mv0

mv0

cos α = 1 −

= 1 −

2gl m + M

mv0

cos α = 1 −

m + M

mv0 2

Ответ: α = arc cos

1 −

gl m

С17. Ядро атома, имевшее кинетическую энергию Ek0, распалось на два осколка равной массы, которые разлетелись со скоростями v1 и v2. Под каким углом Dдруг к другу разлетелись осколки, если их общая кинетическая энергия после распада стала равна Ek?

Дано:		Решение

Ek0		Ядерные реакции, к которым относится и рас-
v1		пад ядра, сопровождаются излучением или погло-
v2		щением энергии. Поэтому здесь закон сохранения
Ek		механической (точнее, кинетической) энергии не
		выполняется, т.е. кинетическая энергия ядра до
D — ?
	распада Ek0 не равна сумме кинетических энергий

		его осколков после распада.
Но всегда выполняется другой закон сохранения — закон
сохранения импульса, согласно которому импульс ядра до
распада равен сумме импульсов и его осколков после рас-

пада. Поскольку импульс — величина векторная, то этот закон в векторной записи примет вид:

181

Физика для старшеклассников и абитуриентов


p0 =	p1	+ p2.
Чтобы записать его в ска-
лярном виде, рассмотрим па-
раллелограмм со сторонами		m
и (рис. 135). Диагональ этого
параллелограмма по правилу	m
векторного сложения является
векторной суммой векторов
и .

По теореме косинусов

p02 = p12 + p22 – 2p1p2 cos(180° – D) = = p12 + p22 + 2p1p2 cos D.

По определению импульса как произведения массы тела и его скорости имеем:

p0 = 2mv0, p1 = mv1, p2 = mv2.
С учетом этого
4m2v02 = m2v12 + m2v22 + 2mv1mv2 cos D,
откуда, сократив m2, получим:
4v02 = v12 + v22 + 2v1v2 cos D.	(1)

Здесь v0 — скорость ядра атома до разрыва нам не известна, но зато нам известна кинетическая энергия Ek0 ядра до распада. По формуле кинетической энергии

	2mv2		2	=	EÊ0
k =	0	=	2, откуда v0		.
m
	2

Правда, здесь есть не известная нам величина — масса осколка m. Но ее мы можем легко найти, зная общую кинетическую энергию осколков Ek после распада ядра и то, что эта общая кинетическая энергия равна сумме кинетических энергий осколков

E =

mv2

E =

mv2

Таким образом,

Ek =

mv12

mv22

(v12

+ v22 ),

откуда m =

2Ek

+ v2

182

Раздел I. Механика

Тогда

v02 =

(v12 + v22 ).

(2)

Подставив (2) в (1), мы сможем найти искомый угол:

(v12 + v22 ) = v12 + v22 + 2v1v2 cos α,

(v12 + v22 )− (v12 + v22 ),

2v1v2 cos α = 2

2v1v2 cos α = (v12 + v22 ) 2

−

1 ,

v2 + v2

cos α =

−

1 ,

2v v

arc

Задача решена.

Ответ:

arc

С18. Небольшое тело соскальзывает с вершины полусферы радиусом R (рис. 136). На какой высоте h тело сорвется с поверхности полусферы и полетит вниз? Трение не учитывать.

Ep0

	mg cosα	Ep+ Ek
	mg sinα
	α
h	α
α


	mg

Рис. 136

Обозначим g ускорение свободного падения, v0 – начальную скорость тела на вершине полусферы, Ep0 — потенциальную энергию тела на вершине полусферы, Ep — потенциальную энергию тела на высоте h, Ek — кинетическую энергию тела на высоте h, v – линейную скорость тела в момент отрыва

183

Физика для старшеклассников и абитуриентов

от поверхности, m — массу тела, D — угол между радиусом, соединяющим тело с центром полусферы, и вертикалью, aц — центростремительное ускорение тела.

Дано: Решение

RПо закону сохранения механической энергии

gпотенциальная энергия тела Ep0 на вершине полу-

v0 = 0	сферы, т.е. на высоте, равной радиусу полусферы
h — ?	R, равна сумме его потенциальной Ep и кинетиче-
	ской Ek энергий в любой другой точке, и значит,
D — ?
и в момент отрыва тела на высоте h:

	Ep0 = Ep + Ek.
Здесь	Ep0 = mgR, Ep = mgh	и	E =	mv2	.

			k	2

Тогда	mgR = mgh + mv2 ,			v2
	gR = gh +	.	(1)
	2
	2

Для нахождения высоты h нам требуется определить линейную скорость тела v. Для этого воспользуемся вторым законом

Ньютона. В момент отрыва тела от поверхности полусферы на

него действует только сила тяжести mg, а сила реакции опоры становится равной нулю. Тело еще движется по окружности, поэтому центростремительное ускорение в каждой точке направлено по радиусу к центру полусферы. Спроецируем силу тяжести на радиус, соединяющий тело с центром полусферы в момент отрыва. Проекция mg cos D по второму закону Ньютона равна:

			maц = mg cos D,	aц = g cos D.
Поскольку
aö =	v2	,	то	v2	= g cos D,	откуда v2 = gR cos D.
R	R

Но угол D нам тоже не известен. Однако, если вниматель-

но посмотреть на чертеж, то можно заметить такой же угол

между вектором силы тяжести mg и радиусом, проведенным к телу в момент отрыва. Эти углы равны как накрест лежащие при параллельных и секущей. Из линейного прямоугольного треугольника с гипотенузой R и прилежащим к углу Dкатетом h следует, что

184

Раздел I. Механика
cos α = h .
R
Тогда
v2 = gR h = gh.		(2)
R
Подставив (2) в (1), получим:
gR = gh + gh,	gR =	3 gh,
2		2
откуда
h = 2 R.
3
Ответ: h = 32 R.
С19. К концам двух вертикальных пружин одинаковой дли-
ны с жесткостями 10 Н/м и 30 Н/м подвешен стержень массой
3 кг длиной 2 м (рис. 137). На каком
расстоянии от конца стержня, к ко-			l
торому прикреплена пружина с
жесткостью 10 Н/м, надо подвесить	k1		k2
груз, чтобы стержень остался в го-
ризонтальномположенииипри этом		F1	F2

пружины удлинились на 20 см?	a		О
Обозначим k1 жесткость левой	l	b
пружины, k2 — жесткость правой
пружины, m — массу стержня,		2	mg

х — деформацию пружин, l —			l1
длину стержня, l1 — расстояние
от левого конца стержня до точки			Рис. 137
подвеса груза, F1 —силу, вращающую стержень против часовой
стрелки, F2 — силу, вращающую стержень по часовой стрелке,
g — ускорение свободного падения, М — момент силы тяжести,
М1 — момент силы F1, М2 — момент силы F2.

Дано:

k1 = 10 Н/м k2 = 30 Н/м m = 3 кг

l = 2 м

х = 20 см

l1 — ?

Решение

Пусть слева будет пружина с меньшей жесткостью, а справа — с большей. К пружинам снизу прикреплен горизонтальный стержень, к центру которого приложена сила тяжести mg, и подвешен груз на расстоянии l1 от левого конца. Чтобы стержень принял горизонтальное положение, надо к нему подвесить груз. Равно-

185

Физика для старшеклассников и абитуриентов

весие наступит, когда сумма моментов, вращающих стержень вокруг точки подвеса О груза по часовой стрелке, будет равна сумме моментов сил, вращающих его вокруг этой же точки против часовой стрелки. Против часовой стрелки вращают стержень вокруг точки О сила тяжести и сила F2, равная по модулю силе упругости, возникающей в правой пружине при ее деформации. А по часовой стрелке вращает стержень сила F1, тоже равная силе упругости в левой пружине. Согласно правилу моментов сил момент М силы тяжести mg плюс момент М2 силы F2 равен моменту М1 силы F1:

Момент силы равен произведению этой силы и ее плеча. Плечом силы тяжести mg является расстояние от точки ее приложения к стержню С до точки О, т.е. длина отрезка СО,

равная, как это следует из чертежа, l1− 2l , поэтому момент силы тяжести

		l
M = mg l1	−		.	(2)

		2

Момент силы F2, которая, согласно закону Гука, равна по модулю k2x, где х — одинаковое удлинение обеих пружин (ведь стержень остался горизонтальным), равен произведению этой силы и ее плеча. А плечом силы F2 является отрезок Оb, равный l – l1. Поэтому момент силы F2

Ì2 = F2 (l−l1)= k2x(l−l2 ).

(3)

Момент силы F1, которая по модулю равна k1x, равен произведению этой силы и ее плеча. А плечом силы F1 является отрезок аО = l1. Поэтому момент силы F1

Подставим правые части равенств (2), (3) и (4) в правило моментов (1), после чего, раскрыв скобки, найдем искомое расстояние l1:

mg l1 − 2l + k2x(l−l1)= k1xl1.

Раскрываем скобки и находим l1:

mgl1 − mg 2l + k2xl − k2xl1 = k1xl1,

186

Раздел I. Механика


	mgl1	− xl1 (k1 + k2 )= mg	l		− k2xl,

			2
откуда	l =	l(mg−2k2x)		.
2(mg− x(k1 + k2 ))
	1

Задача в общем виде решена. Произведем вычисления. 20 см = 0,2 м.

м = 0,8 м.

Ответ: l1 = 0,8 м.

С20. С края полусферы радиусом R, вершина которой лежит на горизонтальной плоскости, по внутренней поверхности полусферы скатывается без трения маленький кубик массой m и ударяется о другой маленький кубик вдвое большей массы, лежащий в самом низу полусферы. Какое количество теплоты выделится в результате неупругого удара?

Обозначим Ер — потенциальную энергию кубика массой m на краю полусферы, Еk — кинетическую энергию этого кубика в нижней точке полусферы перед ударом, Еk общ — общую кинетическую энергию кубиков сразу после удара, Q — количество теплоты, выделившееся в результате удара, g — ускорение свободного падения, v — скорость скатившегося кубика непосредственно перед ударом, vобщ — общую скорость кубиков сразу после удара.

Дано: Решение

RПо закону сохранения энергии количество

m	теплоты, выделившейся в результате неупру-
2m	гого соударения кубиков, равно разности их

gобщей кинетической энергии сразу после удара и потенциальной энергии кубика на краю полу-

Q = Еk общ – Ер.

Общую кинетическую энергию и потенциальную энергию определим по формулам

		(m + 2m)vîáù2		3mvîáù2	2
Еk общ	=		=		= 1,5mvîáù	и Ер = mgR.
2	2

187

Физика для старшеклассников и абитуриентов

С учетом этих равенств
Q = 1,5mv2	– mgR = m(1,5v2	– gR).	(1)
îáù	îáù

Общую скорость кубиков сразу после удара найдем по закону сохранения импульса. Согласно этому закону импульс скатившегося кубика непосредственно перед ударом равен суммарному импульсу обоих кубиков сразу после удара:

mv = (m + 2m)vобщ, откуда vобщ =	v	.	(2)
3

Скорость скатившегося кубика перед ударом найдем по закону сохранения механической энергии, согласно которому потенциальная энергия кубика на краю полусферы равна его кинетической энергии перед ударом:

Еk = Ер или	mv2	= mgR, откуда v = 2gR.
2

Подставим правую часть этого равенства в выражение (2):

vобщ =	2gR	.	(3)
3

Нам осталось подставить правую часть равенства (3) в формулу (1).

Q = m(1,5	2gR	– gR) = mgR	1	− 1	= –	2	mgR.
9	3	3

Знак «минус» свидетельствует о том, что механическая энергия кубиков уменьшилась.

Ответ: Q = 32 mgR.

188

Раздел II. Молекулярная физика и термодинамика

Раздел II

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА

Формулы молекулярной физики

Формула концентрации молекул

n = N V

Здесь n — концентрация (м–3), N — количество молекул (безразмерное), V — объем (м3).

Формула плотности

ρ= m V

Здесь U— плотность вещества (кг/м3), m — масса вещества (кг), V – объем (м3).

Формула относительной молекулярной массы

Мr = 1mo

12 mC

Здесь Мr — относительная молекулярная масса (безразмерная), mo — масса одной молекулы (кг), mC — масса атома углерода (кг).

Формула количества вещества (количества молей)

Q = m M

Здесь Q— количество вещества (количество молей) (моль), m — масса вещества (кг), М — молярная масса (кг/моль).

Формулы массы одной молекулы

m0 =	m	m0 =	M	m0 = ρ

	N		NA	n

Здесь m0 — масса одной молекулы (кг), m — масса вещества (кг), N — количество молекул (безразмерное), M — молярная

189

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Источник

2017-01-28

Покоящееся ядро массой $m$ распадается на два осколка массами покоя $m_{1}$ и $m_{2}$. Найти, как распределится между осколками энергия распада (энергия, освобождающаяся при распаде ядра), равная $Delta E = mc^{2} — (m_{1} + m_{2})c^{2}$.

Решение:

Из закона сохранения энергии следует $mc^{2} = E_{1} + E_{2}$, где $E_{1}$ и $E_{2}$ — энергии осколков, для которых справедливы соотношения:

$E_{1}^{2} = p_{1}^{2}c^{2} + m_{1}^{2}c^{4}$,

$E_{2}^{2} = p_{2}^{2}c^{2} + m_{2}^{2}c^{4}$,

где $p_{1}$ и $p_{2}$ — импульсы осколков.

Поскольку полный импульс системы равен нулю, то $p_{1} = p_{2}$, что приводит к равенству:

$E_{1}^{2} — m_{1}^{2}c^{4} = E_{2}^{2} — m_{2}^{2}c^{4}$

Так как $E_{2} = mc^{2} — E_{1}$, получаем

$E_{1}^{2} — m_{1}^{2}c^{4} = m^{2}c^{4} — 2E_{1} mc^{2} + E_{1}^{2} — m_{2}^{2}c^{4}$.

Отсюда для $E_{1}$ имеем:

$E_{1} = frac{m^{2} + m_{1}^{2} — m_{2}^[2]}{2m} c^{2}$.

Кинетическая энергия первого осколка есть

$E_{K_{1}} = E_{1} — m_{1}c^{2} = frac{(m-m_{1})^{2} — m_{2}^{2}}{2m} c^{2}$.

Аналогично находится кинетическая энергия второго осколка

$E_{K_{2}} = E_{2} — m_{2}c^{2} = frac{(m-m_{2})^{2} — m_{1}^{2}}{2m} c^{2}$.

Отметим, что при определении кинетической энергии осколков мы не использовали приведенное в условии задачи соотношение для энергии распада ядра. Мы только учли, что энергия распада реализуется в виде кинетических энергий образовавшихся осколков ядра. Выражение для энергии распада ядра теперь можно найти, сложив $E_{K_{1}}$ и $E_{K_{2}}$.

Ответ: кинетические энергии осколков ядра определяются выражениями:

$E_{K_{1}} = frac{(m-m_{1})^{2} — m_{2}^{2}}{2m} c^{2}$ и $E_{K_{2}} = frac{(m-m_{2})^{2} — m_{1}^{2}}{2m} c^{2}$.

Источник

ЭлектроннаябиблиотекаИстория Росатома

Ничего не найдено.

Загрузка результатов…

Указатели

Указателей нет.

Закладки

Закладок нет.

Закладки

Увеличить/уменьшить масштаб

По ширине страницы

По высоте страницы

Постранично/Разворот

Поворот страницы

Навигация по документу

Описание документа

Закладки

Поиск в издании

Структура документа

Скопировать текст страницы

(работает в Chrome 42+,
Microsoft Internet Explorer и Mozilla FireFox
c установленным Adobe Flash Player)

Добавить в закладки

Текущие страницы выделены рамкой.

Содержание

ОбложкаОбложка

189Титульный лист

190Содержание

191Статьи

191

Бочагов Б. А., Комар А. П., Фадеев В. И.

Кинетическая энергия и угловое распределение осколков деления U²³⁸ нейтронами и фотонами

194

Золотухин В. Г., Дорошенко Г. Г., Ефименко Б. А.

Расчет амплитудных распределений импульсов и счетных эффективностей регистрации сцинтилляционного детектора быстрых нейтронов

200

Васильев Р. Д., Дорофеев Г. А., Мордовская Г. С., Петров В. И., Пименов М. И.

Исследование источника тепловых нейтронов

205

Глазов А. А., Джелепов В. П., Дмитриевский В. П., Замолодчиков Б. И., Кольга В. В., Кропин А. А., Онищенко Л. М., Швабе Е.

Влияние пространственного заряда на частоту свободных колебаний частиц в изохронном циклотроне

210

Вукалович М. П., Алтунин В. В., Тимошенко Н. И.

Термодинамические свойства двуокиси углерода при температуре 0—1000°C и давлении до 100 бар

214

Стырикович М. А., Мартынова О. И.

О загрязнении пара кипящих реакторов вследствие растворения в нем примесей воды

219

Голованов Ю. Н., Брежнева Н. Е., Озиранер С. Н., Еремин А. А., Зотов В. Л.

Исследование механизма улетучивания при высоких температурах рутения, соосажденного с различными осадками

224

Якубович А. Л., Зайцев Е. И., Аносов В. В.

Многокомпонентный радиометрический анализ проб горных пород с помощью сцинтилляционной установки ЛСУ-5К («Лаура»)

230

Огородников Б. И., Кириченко В. Н., Басманов П. И., Петрянов И. В.

Улавливание короткоживущих дочерних продуктов распада радона волокнистыми фильтрами ФП

238

Малахов С. Г., Махонько К. П.

Горячие аэрозольные частицы в атмосфере

246Письма в редакцию

246

Дьяченко П. П., Кузьминов Б. Д., Куцаева Л. С., Сергачев А. И., Утюжников А. Н.

Исследование корреляции распределения масс осколков деления с квантовыми характеристиками ядра в седловой точке

247

Власов М. Ф., Вертебный В. П., Кирилюк А. Л.

Резонансные уровни изотопов эрбия

249

Малкин Л. З., Алхазов И. Д., Кривохатский А. С., Петржак К. А., Белов Л. М.

Энергетическое распределение осколков спонтанного деления Cm²⁴⁴

250

Околович В. Н., Смиренкин Г. Н.

Каналовые эффекты в энергетической зависимости средней кинетической энергии осколков деления U²³³

253

Ермаков С. М., Золотухин В. Г., Петров Э. Е.

Расчет прохождения нейтронов через плоский слой полиэтилена

255

Доильницын Е. Я., Новиков А. Г., Стаханов И. П., Степанов А. С.

Релаксация температуры нейтронного газа

258

Голубев В. И., Звонарев А. В., Николаев М. Н., Орлов М. Ю.

Влияние отражателей из различных материалов на увеличение числа захватов нейтронов в урановом экране реактора на быстрых нейтронах

259

Пономарев-Степной Н. Н., Ломакин С. С., Дегальцев Ю. Г.

Топливный элемент на основе фторопласта-4 для критических сборок

261

Голованов Ю. Н., Брежнева Н. Е., Озиранер С. Н., Еремин А. А., Зотов В. Л.

Исследование механизма улетучивания при высоких температурах цезия, соосажденного с двойным ферроцианидом никеля и калия

262

Стыро Б. И., Гарбаляускас Ч. А., Матулевичус В. П., Поцюс В. Ю., Шопаускас К. К.

О присутствии α-излучающих горячих аэрозольных частиц в атмосфере

264

Беляев Л. И., Гедеонов Л. И., Гритченко З. Г., Максимова А. М., Шведов В. П., Яковлева Г. В.

Радиоактивные выпадения в Крыму в 1960—1961 гг.

266Новости науки и техники

266

О. С.

Семинар по тугоплавким металлам, их соединениям и сплавам

267

Несмеянов Ан. Н.

Совещание по использованию исследовательских ядерных реакторов для химических исследований

268

В. К.

Симпозиум по выбору площадок для ядерных реакторов и исследовательских центров

269

Бочкарев В.

Международная научно-техническая конференция по меченым соединениям

271

Ю. К.

Перспективы развития энергетики Швеции на период до 1980 г.

272

Лещинский Н. И.

Пересмотр международных правил транспортирования радиоактивных веществ

272Краткие сообщения

274Библиография

274Новая литература

278Объявление

278Концевая страница

279Объявления

280К сведению авторов

Обложка (с. 3)Contents

Источник