Циркуляция вектора магнитной индукции
В вдоль замкнутого контура
где
Bi
— проекция
вектора магнитной индукции на направление
элементарного перемещения dl
вдоль контура L.
Циркуляция вектора напряженности Н
вдоль замкнутого контура
,
Закон полного тока (для магнитного
поля в вакууме)
где 0
— магнитная постоянная;
— алгебраическая сумма токов,
охватываемых контуром; п — число
токов.
Закон полного тока (для произвольной
среды)
Магнитный
поток Ф через плоский контур площадью
S:
а) в случае однородного поля
Ф=BS cos
; или Ф = BnS,
где — угол между
вектором нормали n к
плоскости контура и вектором магнитной
индукции В; Вn
— проекция вектора В на нормаль
n (Bn=B
cos );
б) в случае неоднородного поля
где интегрирование ведется во всей
поверхности S.
Потокосцепление,
т.е. полный магнитный поток, сцепленный
со всеми витками соленоида или тороида,
где Ф — магнитный поток через один
виток; N — число витков соленоида
или тороида.
Магнитное поле тороида, сердечник
которого составлен из двух частей,
изготовленных из веществ с различными
магнитными проницаемостями:
а) магнитная индукция на осевой линии
тороида
где I — сила тока в
обмотке тороида; N — число ее
витков; l1 и l2 -
длины первой и второй частей сердечника
тороида; 1 и
2
—магнитные проницаемости веществ
первой и второй частей сердечника
тороида; 0
—магнитная постоянная
б) напряженность магнитного поля на
осевой линии тороида в первой и второй
частях сердечника
H1=B
/(1
2);
H1=B
/(2
0
);
в) магнитный поток в сердечнике тороида
или по аналогии с законом Ома (формула
Гопкинсона)
Фm=Fm/Rm,
где Fm
— магнитодвижущая сила; Rm
— полное магнитное сопротивление
цепи;
г) магнитное
сопротивление участка цепи
Rm=l/(μμ0S).
• Магнитная проницаемость μ,
ферромагнетика связана с магнитной
индукцией В поля в нем и напряженностью
Н намагничивающего поля соотношением
μ=B/(μ0H).
• Связь между магнитной индукцией В
поля в ферромагнетике и напряженностью
Н намагничивающего поля выражается
графически (рис. 24.1).
Примеры решения задач
Пример 1. В одной плоскости с бесконечно
длинным прямым проводом, по которому
течет ток I=50 А,
расположена прямоугольная рамка
так, что две большие стороны ее длиной
l=65 см параллельны
проводу, а расстояние от провода до
ближайшей из этих сторон равно ее ширине.
Каков магнитный поток Ф, пронизывающий
рамку?
Решение.
Магнитный поток Ф через поверхность
площадью S определяется
выражением
В нашем случае вектор магнитной индукции
В перпендикулярен плоскости рамки.
Поэтому для всех точек рамки Вn=В.
Магнитная индукция В, создаваемая
бесконечно длинным прямым проводником
с током, определяется формулой
,
где x— расстояние
от провода до точки, в которой определяется
В.
Для вычисления магнитного потока
заметим, что так как В зависит от х
и элементарный поток Ф будет также
зависеть от х, то
dф=B(x)dS.
Разобьем площадь рамки на узкие
элементарные площадки длиной l,
шириной dx и площадью
dS=ldx
(рис. 24.2). В пределах этой площадки
магнитную индукцию можно считать
постоянной, так как все части площадки
равноудалены (на расстояние х) от
провода. С учетом сделанных замечаний
элементарный магнитный поток можно
записать в виде
dФ=
Проинтегрировав полученное выражение
в пределах от x1=a
до х2=2а, найдем
|2.
Подставив пределы, получим
Убедимся в том, что правая часть
полученного равенства дает единицу
магнитного потока (Вб): [0]
[I] [l]=
Гн/м 1 А 1
м=1 Вб. Произведя вычисления по формуле
(1), найдем Ф=4,5 мкВб.
Пример 2. Определить индукцию В
и напряженность Н магнитного
поля на оси тороида без сердечника, по
обмотке которого, содержащей N=200
витков, идет ток I=5 А. Внешний диаметр
d1 тороида
равен 30 см, внутренний d2=
20 см.
Решение. Для определения напряженности
магнитного поля внутри тороида вычислим
циркуляцию вектора Н вдоль линии
магнитной индукции поля:
Из условия симметрии следует, что линии
магнитной индукции тороида представляют
собой окружности и что во всех точках
этой линии напряженности одинаковы.
Поэтому в выражении циркуляции
напряженность Н можно вынести за
знак интеграла, а интегрирование
проводить в пределах от нуля до 2 r,
где r — радиус
окружности, совпадающей с линией
индукции, вдоль которой вычисляется
циркуляция, т. e.
(1)
С другой стороны, в соответствии с
законом полного тока циркуляция
вектора напряженности магнитного поля
равна сумме токов, охватываемых
контуром, вдоль которого вычисляется
циркуляция:
(2)
Приравняв
правые части равенств (1) и (2), получим
(2)
Линия, проходящая вдоль тороида,
охватывает число токов, равное числу
витков тороида. Сила тока во всех витках
одинакова. Поэтому формула (3) примет
вид 2rH=-NI,
откуда
(4)
Для средней линии тороида
r=1/2(R1R2)=1/4(d1+d2).
Подставив это выражение r в формулу
(4), найдем
(5)
Магнитная индукция В0 в
вакууме связана с напряженностью поля
соотношением B0=0H.
Следовательно,
(6)
Подставив значения величин в выражения
(5) и (6), получим:
H=1,37 кА/м, B0=1,6
мТл.
Пример. 3. Чугунное кольцо имеет
воздушный зазор длиной lо=5 мм. Длина
l средней линии кольца равна 1 м.
Сколько витков N содержит обмотка
на кольце, если при силе тока I=4 А
индукция В магнитного поля в воздушном
зазоре равна 0,5 Тл? Рассеянием магнитного
потока в воздушном зазоре можно
пренебречь. Явление гистерезиса не
учитывать.
Решение. Пренебрегая рассеянием
магнитного потока, мы можем принять,
что индукция поля в воздушном зазоре
равна индукции поля в чугуне. На
основании закона полного тока запишем
IN=Hl+H0I0.
По графику (см. рис. 24.1) находим, что при
В=0,5 Тл напряженность Н
магнитного поля в чугуне равна 1,2 кА/м.
Так как для воздуха =1,
то напряженность поля в воздушном
зазоре
H0=B0=0,4
MA/м.
Искомое число витков
N=(Hl+H0
lo)/I==800.
- Подробности
- Обновлено 03.07.2018 17:34
- Просмотров: 1475
Задачи по физике — это просто!
Не забываем, что решать задачи надо всегда в системе СИ!
А теперь к задачам!
Элементарные задачи из курса школьной физики на расчет величины магнитной индукции и магнитного потока.
Задача 1
Определить магнитный поток, проходящий через площадь 20 м2, ограниченную замкнутым контуром в однородном магнитном поле с индукцией 20 мТл, если угол между вектором магнитной индукции и плоскостью контура составляет 30o.
Задача 2
Определите магнитный поток, пронизывающий плоскую прямоугольную поверхность со сторонами 25 см и 60 см, если магнитная индукция во всех точках поверхности равна 1,5 Тл, а вектор магнитной индукции образует с нормалью к этой поверхности угол, равный: а) 0, б) 45o, в) 90o.
Задача 3
Магнитный поток внутри контура, площадь поперечного сечения которого 60 см2, равен 0,3 мВб.
Найдите индукцию поля внутри контура. Поле считать однородным.
Задача 4
Определить магнитную индукцию магнитного поля, если магнитный поток через площадь 500 см2, ограниченную контуром, составил 9×10-4 Вб. Угол между вектором магнитной индукции и плоскостью контура составляет 60o.
Задача 5
Протон, влетев в магнитное поле со скоростью 100 км/с, описал окружность радиусом 50 см.
Определить индукцию магнитного поля, если заряд протона составляет 1,6х10-19 Кл, а масса равна 1,67х10-27 кг.
Магнитный поток
3.9
Средняя оценка: 3.9
Всего получено оценок: 124.
3.9
Средняя оценка: 3.9
Всего получено оценок: 124.
Для количественного описания явления электромагнитной индукции необходимо введение понятия магнитного потока. Рассмотрим эту тему подробнее.
Проводящая рамка в магнитном поле
Явление электромагнитной индукции состоит в том, что при изменении поля, пронизывающего проводящую рамку или катушку, в ней возникает электродвижущая сила (ЭДС):
Энергия используемого в этом опыте магнитного поля характеризуется магнитной индукцией. Однако, при попытке описать наблюдаемое явление выяснилось, что одной этой величины мало.
Если выписать в таблицу значения ЭДС, наводимые магнитным полем, имеющим одну и ту же плотность магнитных линий, в разных условиях, то окажется, что ЭДС, возникающая в квадратной рамке, имеет гораздо большее значение, чем ЭДС в длинной узкой рамке (при одном периметре).
А наибольшая ЭДС возникает в круглом витке.
Причиной этого оказался разный «охват поля» рамкой. Площадь длинной узкой рамки невелика, она «охватывает» малое «количество поля», и ЭДС в ней также мала. У квадратной рамки площадь при одинаковом периметре больше, а у круглого витка – она наибольшая, в результате рамка «охватывает» большее «количество поля», и ЭДС в такой рамке тоже получается больше.
Не менее важной оказалась ориентация рамки по отношению к направлению магнитного поля. Наибольшая ЭДС возникает, если проводящая рамка перпендикулярна линиям магнитной индукции. Если плоскость рамки параллельна этим линиям – то независимо от ее площади и силы магнитного поля ЭДС в рамке не возникнет.
Понятие магнитного потока
Таким образом, для описания явления электромагнитной индукции было введено понятие «магнитный поток», характеризующее «охват поля» рамкой. В этом понятии объединяются все величины, от которых зависит наведенная в рамке ЭДС – индукция поля, площадь и ориентация рамки. Для обозначения используется большая греческая буква Ф (фи):
$$Ф=BScosalpha$$
Таким образом, магнитный поток – это величина, равная произведению индукции магнитного поля, площади проводящего контура, и косинуса угла между нормалью к контуру и направлением линий индукции.
Из приведенной формулы магнитного потока можно вывести определение его единицы – вебер(Вб):
$$1Вб=1Тл×1м^2×cosalpha$$,
то есть, магнитный поток 1 Вебер – это магнитный поток, проходящий через рамку площадью 1 квадратный метр, которая ориентирована перпендикулярно линиям однородного магнитного поля с индукцией 1Тесла.
Для понимания термина «магнитный поток» можно представить аналогию с обычным водяным потоком. Водяной поток, как правило, зависит от напора воды (аналог индукции) и площади сечения трубы (аналог площади рамки), а поскольку вода, в отличие от магнитного поля, всегда заключена внутрь трубы, то водяной поток всегда ориентирован поперек сечения трубы, и значение косинуса в формуле всегда равно единице.
Что мы узнали?
Для описания явления электромагнитной индукции в проводящем контуре необходимо учесть индукцию магнитного поля, «охват» поля контуром и ориентацию контура. Все эти факторы объединяются в понятии «магнитный поток». Изменение магнитного потока приводит к возникновению ЭДС в контуре. Постоянный магнитный поток ЭДС не вызывает.
Тест по теме
Доска почёта
Чтобы попасть сюда — пройдите тест.
Пока никого нет. Будьте первым!
Оценка доклада
3.9
Средняя оценка: 3.9
Всего получено оценок: 124.
А какая ваша оценка?
Задание по физике:
Определите магнитный поток, пронизывающий квадратную рамку со стороной 10 см, если она находится в однородном магнитном поле индукцией 200 мТл. Плоскость рамки расположена перпендикулярно линиям магнитной индукции.
Правильный ответ:
Какие данные нам даны в условии задачи? Сторона квадратной рамки равна 10 см, индукция магнитного поля 200 мТл, а угол между плоскостью рамки и линиями магнитной индукции равен 90 градусов. Нужно найти магнитный поток. Здесь необходимо воспользоваться обыкновенной формулой нахождения магнитного потока. Для этого найдем площадь рамки- 0,1 м в квадрате. Далее перемножим все значения — индукцию 200 мТл, площадь рамки 0,1 в квадрате и косинус угла 90 градусов, что есть единица. Получаем в итоге, что магнитный поток равен 2 мВб. Это и будет правильный вариант ответа на вопрос.
Задания
Версия для печати и копирования в MS Word
Плоская квадратная проволочная рамка со стороной 5 см расположена в плоскости XOY и находится в однородном магнитном поле. Вектор индукции магнитного поля лежит в плоскости XOZ и направлен под углом 30° к оси OX (см. рис. слева). На рисунке справа показана зависимость модуля B вектора магнитной индукции от времени t.
Найдите магнитный поток, пронизывающий рамку в момент времени t = 3 с. Ответ выразите в мкВб.
Спрятать решение
Решение.
Магнитным потоком Ф через площадь S контура называют величину
где в аргументе косинуса стоит угол между нормалью к контуру и вектором индукции магнитного поля.
Из графика следует, что индукция магнитного поля растёт как
Таким образом, в момент времени t = 3 с магнитный поток, пронизывающий рамку равен
Ответ: 150.