Как найти продольную силу сопромат

Привет! В этом уроке начнём знакомиться с таким видом деформации, как растяжение (сжатие). Обычно, с этой темы и начинают изучать сопротивление материалов — объясняются основные понятия, которые дальше используются на протяжении всего обучения.

Задание, которое будем рассматривать в этой статье, как правило, дается студентам в первую очередь в качестве домашней работы. После изучения материалов этого урока ты научишься строить следующие эпюры: продольных сил, нормальных напряжений, а также осевых перемещений поперечных сечений. Не пугайся мудрёных названий, на самом деле, все эти эпюры строятся очень просто!

Что же давай приступим к изучению!

Построение эпюры продольных сил

В качестве примера возьмём простенькую расчётную схему стержня (также часто ступенчатый стержень, который работает на растяжение или сжатие, называют брусом). Загрузим наш стержень сосредоточенными силами, вот так:

Теперь наша первостепенная задача – построить эпюру продольных сил. И давай сразу будем разбираться в терминологии.

Что такое эпюра?

Эпюра – это график, который принято строить для визуализации распределения какой-либо величины. В нашем случае, продольной силы.

Построив такой график, мы можем увидеть, где определённая величина достигает максимальных или минимальных значений, что может быть полезно при проведении прочностных расчётов и других. Кроме того, эпюры могут служить вспомогательными инструментами для построения других эпюр, о чём мы будем говорить далее.

Что такое продольная сила?

Продольная сила – это внутренняя сила, которая возникает в сечениях стержня, работающего на растяжение или сжатие под действием внешней нагрузки.

Расчёт эпюры продольных сил

Чтобы построить эпюру продольных сил, нужно разбить брус на несколько участков, где эпюра будет иметь постоянное значение. Конкретно, для этого стержня, границами участков служат те точки, где прикладываются сосредоточенные силы.

То есть для нашего примера, нужно рассмотреть всего 2 участка:

Важно! Эпюра продольных сил, никак не зависит от формы бруса, в отличие от других эпюр, которые будем дальше рассчитывать.

Правило знаков для продольных сил

Правило знаков для продольных сил следующее:

• если внешняя сила (F) растягивает брус, то продольная сила (N) в сечениях будет положительная;
• если внешняя сила (F) сжимает брус, то продольная сила (N) в сечениях будет отрицательная.

Расчёт продольных сил на участках

На первом участке сила F₁ растягивает брус на величину 5 кН, поэтому на этом участке, продольная сила будет положительной и равной:

Откладываем это значение на графике — эпюре. Эпюры, принято заштриховывать перпендикулярно к нулевой линии, а также указывать знак продольной силы:

На втором же участке, помимо силы F₁, также действует сила F₂, которая сжимает брус, поэтому в уравнении ее нужно учесть со знаком «минус»:

Откладываем полученное значение на эпюре:

Расчёт реакции в жёсткой заделке

Прежде всего, следует разобраться с тем, что вообще такое реакция. Всё дело в том, что помимо внутренних усилий, возникающих внутри нагруженного элемента конструкции, в том месте, где закреплён этот элемент, также возникают некоторые силы (сила), которые являются реакцией на внешнюю нагрузку и удерживающие эту конструкцию в состоянии статического равновесия.

Например, стул на котором ты сейчас сидишь и давишь на него своим весом, сопротивляется, чтобы удерживать тебя в состоянии равновесия. Если переводить на язык сопромата, твой вес в этом случае это внешняя сила, а сила с которой стул реагирует на твой вес – это реакция опоры, равная по модулю этой силе, но противоположно направленная.

Так и в нашей конструкции, в жёсткой заделке, также возникает реакция! Осталось только научиться — определять эту силу. Так как она должна компенсировать всю нагрузку, которая приложена к стержню, условие равновесия для нашей схемы можно записать так:

То есть, так как система находится в состоянии равновесия, то сумма всех сил, действующих на конструкцию, будет равна нулю.

Из этого условия равновесия и найдём искомую реакцию. Приложим некоторую силу R в месте, где закреплён наш стержень, при этом направить её можно в любую сторону, хоть влево, хоть вправо, главное, чтобы она была направлена горизонтально, так как у нас вся нагрузка, направлена так, то и реакция в заделке будет возникать исключительно — горизонтальная:

Чтобы составить уравнение равновесия, введём продольную ось – x, относительно неё будем составлять это уравнение, при этом силы, которые будут совпадать с положительным направлением оси x, в уравнении будем учитывать с «плюсом», а противоположно направленные с «минусом»:

Находим из этого уравнения реакцию в заделке:

А теперь, давай обсудим, что можем делать с этим теперь. В нашей конкретной задаче реакция может помочь проверить эпюру продольных сил. Если в первом уроке, считали стержень, строго справа налево, то теперь, зная численное значение реакции, можно рассчитать стержень и слева направо. Или как минимум увидеть, что левый участок эпюры, был построен верно.

Да, можно было вполне обойтись, без расчёта этой реакции конкретно в этом случае. Но, чаще всего, решение задач по сопромату начинается как раз с определения реакций, потому что без этого в большинстве случаев, невозможно определить внутренние усилия, а тем самым произвести какие-либо дальнейшие расчёты. Но с этим мы ещё многократно будем сталкиваться в следующих уроках, особенно в задачах на изгиб.

Построение эпюры нормальных напряжений

В отличие от продольных сил, нормальные напряжения уже зависят от формы бруса, а если точнее, то от площади его поперечных сечений.

Формула для определения нормальных напряжений выглядит так:

Таким образом, чтобы найти нормальное напряжение в любом сечении бруса, нужно: продольную силу в этом сечении разделить на площадь сечения.

Нормальные напряжения, как и продольные силы, изменяются по одному закону в пределах участков. Однако, так как форма бруса сказывается на распределении нормальных напряжений, здесь границами участков также служат места изменения геометрии бруса. Таким образом, для нашей расчетной схемы, нужно рассмотреть три участка и вычислить напряжения, соответственно, 3 раза:

Будем считать, что по условию задачи нам известны все параметры бруса, включая площади поперечных сечений: на первом участке площадь поперечного сечения A₁=2 см², а на втором и третьем A₂ = A₃ = 4 см².

Вычисляем напряжения на каждом участке:

По полученным значениям строим эпюру нормальных напряжений:

По полученной эпюре нормальных напряжений, можно определить те поперечные сечения, в которых напряжения будут максимальными (все сечения на участке 1), что полезно при проведении прочностного расчёта.

Построение эпюры осевых перемещений поперечных сечений

Под действием внешней нагрузки поперечные сечения бруса перемещаются вдоль продольной оси. Под нагрузкой брус может как удлиниться, так и укоротиться. И в этом разделе будем учиться определять эти перемещения.

Для начала подготовимся к расчету и расставим точки в характерных сечениях. Чтобы потом к ним привязываться по ходу решения:

Если для первых двух эпюр, расчет начинался справа налево, от свободного конца. То здесь нам нужно начать считать с закрепленного конца, с жесткой заделки и так как сечение A, закреплено жестко, то никакие перемещения этого сечения невозможны, поэтому сразу можем записать:

Эпюра перемещений так же, как и остальные эпюры, меняется по одному закону, в пределах участков. Поэтому, чтобы построить эпюру, достаточно определить эти перемещения в характерных точках.

Перемещение точки B будет складываться из перемещения предыдущего расчетного сечения:

А также удлинения (или укорочения) участка между расчетными сечениями:

В свою очередь, удлинение (или укорочение) любого участка, можно определить по следующей формуле:

Поэтому формулу, для нахождения перемещения сечения B, можно записать и в другом виде:

Подставив все численные значения, найдем искомое перемещение:

Откладываем полученное значение на эпюре:

Также важно отметить, что при вычислении удлинения или укорочения участка (Δl), фактически площадь эпюры продольных сил (ω) делится на жесткость при растяжении или сжатии (EA).

Это свойство нам еще пригодится, когда будем рассматривать более сложную задачу.

Для точек C и D перемещения находятся аналогичным способом, так же как и для точки B, поэтому подробно комментировать не буду, приведу решение.

Точка C

Точка D

Откладываем полученные значения на эпюре:

По полученной эпюре, можно увидеть — в какую сторону и насколько переместится любое поперечное сечение стержня. Наиболее интересной характеристикой здесь является перемещение сечения D, то есть перемещение свободного конца бруса или фактическое удлинение. Как видим, сечение D переместится вправо на величину W_D (т. к. значение W_D — положительное). То есть, под действием всей нагрузки брус удлинится на 0.575 мм.

Учёт распределённой нагрузки

А теперь предлагаю рассмотреть немного измененную задачу. Приложим к нашему брусу дополнительно распределенную нагрузку q с интенсивностью равной 2 кН/м. После чего рассчитаем и построим все те же эпюры: продольных сил, нормальных напряжений и перемещений.

Чтобы учесть распределенную нагрузку, необходимо интенсивность нагрузки (q) умножить на длину участка, на котором действует нагрузка. В чистом виде, только от распределенной нагрузки, эпюра продольных сил будет треугольная.

Расчет продольных сил

На первом участке, сила по-прежнему растягивает стержень, записываем ее в уравнение с «плюсом», а распределенная нагрузка сжимает, соответственно, ее учитываем с «минусом»:

Найдем значения продольной силы на границах первого участка:

Откладываем рассчитанные значения:

На втором участке, распределенная нагрузка будет действовать точно так же, как и сосредоточенная сила:

Рассчитываем продольную силу на третьем участке:

Строим окончательную эпюру продольных сил:

Расчет нормальных напряжений

Нормальные напряжения рассчитываются точно так же, как и для первой задачи, единственное отличие только в том, что на первом участке необходимо рассчитать напряжения два раза — на границах участка:

По полученным значениям строим эпюру нормальных напряжений:

Расчет перемещений

Для точек A, B и С перемещения рассчитываются аналогично, как в первой задаче: 

Строим эпюру перемещений на втором и третьем участке:

Чтобы рассчитать удлинение на первом участке, нужно вычислить площадь эпюры продольных сил на этом участке и разделить на жесткость (EA):

Так как на этом участке, эпюра состоит из двух одинаковых прямоугольных треугольников, но по разные стороны от нулевой линии, с учетом знаков, ожидаемо, получим, что перемещение точки D, будет равно перемещению точки C.

Однако, необходимо учесть еще одну особенность. На участках, где действуют распределенные нагрузки, эпюры перемещений изменяются не по линейному закону, а по квадратичному.

То есть на участке с распределенной нагрузкой, эпюра перемещений всегда будет иметь либо выпуклость, либо вогнутость:

Чтобы понять, как же будет выглядеть эпюра перемещений, на участке с распределённой нагрузкой, нужно проанализировать эпюру продольных сил.

Как видим, начиная от точки C и до пересечения нулевой линии, эпюра продольных сил – отрицательна, а это значит, что эпюра перемещений, на этом отрезке, также должна убывать, как показано зелёной пунктирной линией. Поэтому изображаем эпюру перемещений следующим образом:

Но чтобы окончательно убедиться в верности наших рассуждений, можно также определить экстремум на эпюре перемещений (там, где эпюра достигает своего максимального значения). Или в той точке, где эпюра продольных сил пересекает нулевую линию:

Отмечаем найденное значение на эпюре перемещений:

Внутренние силы при растяжении-сжатии

Центральное растяжение-сжатие возникает в случае, когда на концах стержня вдоль его оси действуют две равные противоположно направленные силы. При этом в каждом сечении по длине стержня возникает внутреннее усилие (продольная сила $N$ кН), которая численно равна сумме всех сил, которые действуют вдоль оси стержня и расположены с одной стороны от сечения.

Из условий равновесия отсеченной части стержня $N = F$.

Продольная сила при растяжении считается положительной, при сжатии – отрицательной.

Пример определения внутренних сил.

Рассмотрим брус, нагруженный внешними силами вдоль оси. Брус закреплен в стене (закрепление «заделка») (рис. 20.2а). Делим брус на участки нагружения.

 

Участком нагружения считают часть бруса между внешними силами.

На представленном рисунке 3 участка нагружения.

Воспользуемся методом сечений и определим внут­ренние силовые факторы внутри каждого участка.

Расчет начинаем со свободного конца бруса, что­бы не определять величины реакций в опорах.

Продольная сила положи­тельна, участок 1 растянут.

Продольная сила положительна, участок 2 растянут.

Продольная сила отрицательна, участок 3 сжат.

Полученное значение N₃ равно реакции в заделке.

Под схемой бруса строим эпюру продольной силы (рис. 20.2, б).

Эпюрой продольной силы называется график распределения продольной силы вдоль оси бруса.

Ось эпюры параллельна продольной оси.

Нулевая линия про­водится тонкой линией. Значения сил откладывают от оси, положительные — вверх, отрицательные — вниз.

В пределах одного участка значение силы не меняется, поэто­му эпюра очерчивается отрезками прямых линий, параллельными оси Oz.

Напряжения. Действующие и допускаемые напряжения

Величина внутренней силы дает представление о сопротивлении поперечного сечения в целом (интегрально), но не дает представления об интенсивности работы материала в отдельных точках сечения. Так, при равной продольной силе материал в стержне с большим сечением будет работать менее интенсивно, менее напряженно чем меньший.

Напряжения – внутренние силы, приходящиеся на единицу площади сечения. Напряжения, направленные перпендикулярно (по нормали) к сечению называются нормальными.

$sigma  = frac{N}{A}$

Единицы измерения напряжений — Па, кПа, МПа.

Знаки напряжений принимают так, как и для продольной силы.

Действующие напряжения — напряжения, которые возникают в рассматриваемом сечении.

Любой стержень в момент разрушения имеет определенные напряжения, которые зависят только от материала стержня и не зависят от площади сечения.

Допускаемые напряжения $left[ sigma  right]$ – такие напряжения, которые не должны быть превышены в запроектированных конструкциях. Допустимые напряжения зависят от прочности материала, характера его разрушения, степени ответственности конструкции.

Принцип Сен-Венана: в сечениях, достаточно удаленных от места приложения нагрузки, распределение напряжений не зависит от способа приложения нагрузки, а зависит только от его равнодействующей.

то есть, распределение напряжений в сечении I-I для трех различных случаев, показанных на рисунке, принимается одинаковым.

Рисунок — иллюстрация принципа Сен-Венана

Абсолютная и относительная деформация

При растяжении возникает удлинение стержня – разница между длиной стержня до и после погрузки. Эта величина называется абсолютной деформацией.

$Delta l = {l_1} — l$

Относительная деформация – отношение абсолютной деформации к первоначальной длине.

$varepsilon  = frac{{Delta l}}{l}$

$sigma  = E cdot varepsilon $

Таблица — физико-механические характеристики материалов

Построение эпюр продольных сил – это решение статически определимой задачи. Производится для выявления картины нагрузки упругого тела. Вернее, уточнения ее схематизации.

Необходимо для определения наиболее напряженного, так называемого «опасного» сечения. Затем методами сопромата (сопротивления материалов) проводится анализ с прогнозированием перемещений элементов конструкции.

Но всему свое время. Сначала немного о терминах.

Основные понятия

Брусом (балкой) называют тело, вытянутое вдоль оси. То есть длина преобладает над шириной и высотой.

Если имеются только осевые (продольные) силы, то объект подвергается растяжению/сжатию. В этом случае в материале возникают только нормальные поперечному сечению силы противодействия и тело считают стержнем.

Статическая определимость подразумевает достаточность схемы для установления внутренних усилий противодействия. Участок – часть балки с неизменным сечением и характерной нагрузкой.

Правила построения учитывают знаки усилий. Растягивающие принимают положительными, сжимающие – отрицательными.

В системе СИ силы измеряются в ньютонах (Н). Длины в метрах (м).

Что такое эпюра продольных сил

Показывает, какой силой (в нашем предположении нормальной) загружен каждый участок. По всей длине стержня. Иначе говоря, эпюра – наглядное графическое изображение изменения нагрузки по всей длине конструкции.

Как построить эпюру продольных сил

Используется метод сечений. Балка виртуально рассекается на каждом участке и ищется противодействующая N. Ведь задача статическая. 

Сопротивление рассчитывается по формуле:

где:

• F_l – действующие на участке l силы (Н);

• q_l – распределенные нагрузки (Н/м).

Порядок построения:

1. Рисуется схема балки и механизмов закрепления;

2. Производится разделение на участки;

3. Для каждого рассчитывается N с учетом знаков. Если у балки есть незакрепленный конец, то начинать удобнее именно с него. В противном случае считается реакция опор. И оптимальнее выбирать сечение с меньшим количеством действующих факторов:

Нетрудно заметить, что последнее уравнение дает еще и реакцию опоры;

4. Параллельно оси стержня намечается база эпюры. Положительные значения масштабировано проставляются выше, отрицательные – ниже. Эпюру наглядно совмещать с расчетной схемой. Итоговый результат и промежуточные сечения показаны на рис. 1.

Рис. 1. Эпюра продольных сил

Рассмотрим случай:

F₁ = 5 (кН);

F₂ = 3 (кН);

F₃ = 6 (кН).

Вычислим:

Проверить эпюру можно по скачкам: изменения происходят в точках приложения сил на их величину.

Пример построения эпюр и решения задач

Построить эпюру сил для следующего случая (рис. 2):

Рис. 2

Дано:

Решение.

Разбиение на участке вполне очевидно. Найдем сопротивление на выделенных:

Распределенная нагрузка зависит от длины, на которой приложена. Поскольку нарастает линейно, значение N₂ будет постепенно увеличиваться/уменьшаться в зависимости от знака q.

Эпюра такого вида усилия представляет собой прямоугольный треугольник с катетами l₃ и ql₃ (в масштабе). Поскольку распределение линейно.

По полученным данным строим эпюру (рис. 3).

Рис. 3

Заключение

Приведенный алгоритм является предварительным этапом в расчете модели на прочность. «Слабое» место находится уже с учетом площади поперечного сечения.

В сети имеются онлайн сервисы для помощи в расчетах при вычерчивании. Но стоит ли ими пользоваться, если процедура настолько проста? Если не запутаться в знаках, конечно. Это самая распространенная ошибка.

Продольные
силы в поперечных сечениях

Под растяжением
(сжатием)понимают такой вид
нагружения, при котором в поперечных
сечениях стержня возникают только
продольные силы,
а прочие силовые факторы равны нулю.

Рассмотрим однородный прямолинейный
стержень длиной и площадью поперечного сеченияА,
на двух концах которого прило­жены
две равные по величине и противоположно
направленные центральные продольные
силыР(рис. 2.2,а).

Продольная сила– внутреннее
усилие, равное сумме проекций всех
внешних сил,взятых с одной стороны
от сечения, на ось стержня. Примем
следующееправило знаков для
продольной силы: растягивающая
продольная сила положительна, сжимающая
– отрицательна (рис. 2.1).

Рис.2.1

Поместим начало плоской системы координат
yzв центре тяжести левого сечения,
а осьнаправим
вдоль продольной оси стержня.

Для определения величин внутренних
усилий воспользуемся методом сечений.
Задавая некоторое сечение на расстояние
z()
от начала системы координат и рассматривая
равновесие левой относительно заданного
сечения части стержня (рис. 2.2,б),
приходим к следующему уравнению:

,

откуда следует,
что

.

Следовательно, продольная сила в сечении
численно равна сумме проекций на ось
стержня всех сил, расположенных по одну
сторону сечения

(2.1)

Рис. 2.2

Для наглядного представления о характере
распределения продольных сил по длине
стержня строится эпюра
продольных сил .
Осью абсцисс служит ось стержня. Каждая
ордината графика – продольная сила (в
масштабе сил) в данном сечении стержня.

Эпюра позволяет определить, в каком
сечении действует максимальное внутреннее
усилие (например, найти N_maxпри растяжении-сжатии). Сечение, где
действует максимальное усилие будем
называтьопасным.

Рассмотрим несколько примеров определения
внутренних сил.

Пример 1.

Пусть имеется стержень постоянного
поперечного сечения, нагруженный силами
2Ри 3Рвдоль продольной оси
стержня, показанный на рис.2.3. Определить
величину внутренних сил.

Рис.2.3

Решение.

Стержень может быть разделен на два
участка, граничными точками которых
являются точки приложения сосредоточенных
сил и точка закрепления. Если начало
координат расположить на правом конце
стержня, а ось zнаправить справа налево, то, используя
метод сечений,рассекаяпоследовательно
участки,отбрасываялевую часть,заменяяее действие внутренними
усилиямиN,Q_y,
M_x
иуравновешиваяоставшуюся часть,
получим:

Iучасток:

,;

,;

,

Как
видно, при
растяжении в поперечных сечениях стержня
возникает только один внутренний силовой
фактор — нормальная сила N.

IIучасток:

,.

Таким образом, нормальная сила равна
алгебраической сумме проекций сил,
приложенных к отсеченной части на
продольную ось
.

Полученные результаты для большей
наглядности удобно представить в виде
графика, (эпюры N),
показывающего изменение продольной
силы вдоль оси стержня (рис.2.3). Построим
на первом участке линию параллельную
осиzна высоте 2Р,
на втором участке – линию со значением
—Р. Области ограниченные графиком
и осьюzпринято
штриховать и обозначать знак этой
области. Видно, что наибольшая продольная
сила возникает на первом участке стержня
и, как следствие, при прочих равных
условиях, он скорее может разрушиться,
чем второй участок.

Пример
2.

Построить
эпюру продольных сил для жестко
защемленной балки (рис.2.4).

Решение:

1.
Намечаем характерные сечения, нумеруя
их от свободного конца стержня к заделке.

2.
Определяем продольную силу
в
каждом характерном сечении. При этом
рассматриваем всегда ту отсеченную
часть, в которую не попадает жесткая
заделка.

3. По
найденным значениям строим эпюру
.

Положительные значения откладываются
(в выбранном масштабе) над осью эпюры,
отрицательные – под осью.

Рис.2.4

Пример 3.

Два стержня, соединенные в т. А,
находятся под действием силыР(рис.2.5,а). Определить усилия,
действующие в стержнях.

а)
б) в)

Рис.2.5

Решение.

Воспользуемся методом сечений. Рассечемстержни в произвольном месте сеченияn—n.Отбросимлевую отсеченную часть.Заменимотброшенную часть, приложив
усилияN₁иN₂в сечениях
к правой части. Направление усилий
целесообразно выбрать так чтобы они
растягивали отсеченные части (рис.2.5,б).

Уравновесимотсеченную часть,
запишем уравнения;.

Решая, из первого уравнения получим

,

из второго уравнения окончательно имеем

;.

Так как величина силы N₂
< 0, то
её направление следует изменить на
противоположное (рис.2.5,в). Согласно
рисунку нормальная силаN₁растягивает отсеченную часть стержня
1 — она положительна, силаN₂
сжимает отсеченную часть стержня
2 — она отрицательна.

Пример 4.

Абсолютно жесткий брус подвешен на двух
стержнях и находится под действием силы
Р(рис.2.6,а). Определить усилия
в стержнях.

Решение.

Используя метод сечений, получим
отсеченную часть, показанную на рис.2.6,
б.

Запишем уравнения равновесия
и
:

Рис.2.6

Решая систему уравнений, получим

;.

Напряжение
в поперечных сечениях стержня

Нормальная сила
приложена в центре тяжести сечения,
яв­ляется равнодействующей внутренних
сил в сечении и, в соответст­вии с
этим, определяется следующим образом:

.

Но из этой формулы нельзя найти закон
распределения нор­мальных
напряжений в поперечных сечениях
стержня. Для этого обратимся к анализу
характера его деформирования.

Если на боковую поверхность этого
стержня нанести прямо­угольную сетку
(рис. 2.2, б), то после нагружения
поперечные ли­нииа—а,
b—bи т.д.
переместятся параллельно самим себе,
откуда следует, что все поверхностные
продольные волокна удлинятся одинаково.
Если предположить также, что и внутренние
волокна работают таким же образом, то
можно сделать вывод о том, что по­перечные
сечения в центрально растянутом стержне
смещаются параллельно начальным
положениям, что соответствует гипотезе
плоских сечений(гипотезе
Бернулли).

Значит, все продольные волокна стержня
находятся в одина­ковых условиях, а
следовательно, нормальные напряжения
во всех точках поперечного сечения
должны быть также одинаковы и рав­ны

,

(2.2)

где A-площадь
поперечного сечения стержня.

В сечениях, близких к месту приложения
внешних сил, гипотеза Бернулли нарушается:
сечения искривляются, и напряжения в
них распределяются неравномерно. По
мере удаления от сечений, в которых
приложены силы, напряжения выравниваются,
и в сечениях, удаленных от места приложения
сил на расстояние, равное наибольшему
из размеров поперечного сечения,
напряжения можно считать распределенными
по сечению равномерно. Это положение,
называемое принципом
Сен-Венана, позволяет при определении
напряжений в сечениях, достаточно
удаленных от мест приложения внешних
сил, не учитывать способ их приложения,
заменять систему внешних сил статически
эквивалентной системой. Например,
экспериментально установлено, что во
всех трех случаях нагружения стержня
(рис. 2.7,а) значения напряжений в
сечениях, удаленных от крайних сечений
на расстояние не менее высоты сечения,
одинаковы:(рис. 2.7,б), а в сечениях, близких к
местам приложения внешних сил,
распределения напряжений по сечению
существенно различны (рис. 2.7,в).

Рис.2.7

Высказанное предположение о равномерном
распределении нормальных напряжений
в поперечном сечении справедливо для
участков, достаточно удаленных от мест:
резкого изменения пло­щади поперечного
сечения (рис. 2.2, в); скачкообразного
изменения внешних нагрузок; скачкообразного
изменения физико-механических
характеристик конструкций.

Нормальные напряжения при сжатии
определяют также, как и при растяжении,
но считают отрицательными.

Следует помнить, что длинные (тонкие)
стержни, нагруженные сжимающими силами,
могут потерять устойчивость. Расчет
стержней на устойчивость рассмотрен в
разделе «Устойчивость».

В инженерных сооружениях встречаются
растянутые или сжатые элементы, имеющие
отверстия. В сечениях с отверстием
определяют осредненные нормальные
напряжения по формуле

,

(2.3)

где
-площадь
поперечного сечения нетто;—
площадь поперечного сечения брутто;—
площадь его ослабления.

Деформации
и перемещения. Закон Гука

Рассмотрим однородный стержень с одним
концом, жестко за­деланным, и
другим — свободным, к которому
приложена централь­ная продольная
сила Р(рис. 2.8). До нагружения
стержня его длина равнялась— после нагружения она стала равной(рис. 2.8). Величинуназываютабсолютным
удлинениемстержня.

Рис. 2.8

Если в нагруженном стержне напряженное
состояние является однородным, т.е. все
участки стержня находятся в одинаковых
ус­ловиях, деформация
остается одной и той же по длине стержня
и равной

.

(2.4)

Если же по длине стержня возникает
неоднородное напряжен­ное состояние,
то для определения его абсолютного
удлинения не­обходимо рассмотреть
бесконечно малый элемент длиной dz(рис. 2.8). При растяжении он увеличит
свою длину на величинуи его деформация составит:

.

(2.5)

В пределах малых деформаций при простом
растяжении или сжатии закон Гука
записывается в следующем виде (нормальные
напряжения в поперечном сечении прямо
пропорциональны относительной линейной
деформации
):

.

(2.6)

Величина Епредставляет собой
коэффициент пропорциональ­ности,
называемый модулем упругости материала
первого рода (модуль продольной
упругости). Его величина постоянна для
каждого материала. Он характеризует
жесткость материала, т.е. способность
сопротивляться деформированию под
действием внешней нагрузки.

Из совместного рассмотрения уравнений
(2.5) и (2.6) получим:

,

откуда с учетом того, что

и,

окончательно получим:

.

(2.7)

Если стержень изготовлен из однородного
изотропного мате­риала с Е =const,
имеет постоянное поперечное сечениеA =constи
нагружен по концам силойР, то из
(2.7) получим

.

(2.8)

Зависимость (2.8) также выражает закон
Гука. Знаменатель EAназываетсяжесткостью при растяжении
— сжатииили продольной жесткостью.

При решении многих практических задач
возникает необходи­мость, наряду с
удлинениями, обусловленными действием
механи­ческих нагрузок, учитывать
также удлинения, вызванные темпера­турным
воздействием. В этом случае пользуются
принципом неза­висимости действия
сил, и полные деформации рассматривают
как сумму силовой и температурной
деформаций:

,

(2.9)

где
-коэффициент
температурного расширения материала;t-пе­репад
температуры тела. Для однородного
стержня, нагруженного по концам
продольными силамиРи равномерно
нагретого по длине, получим:

.(2.10)

Потенциальная
энергия деформации

Внешние силы, приложенные к упругому
телу и вызывающие изменение геометрии
тела, совершают работу Wна соответству­ющих перемещениях.
Одновременно с этим в упругом теле
накап­ливается потенциальная энергия
его деформированияU. При дей­ствии
динамических внешних нагрузок часть
работы внешних сил превращается в
кинетическую энергию движения частиц
телаК.Приняв энергетическое
состояние системы до момента действия
данных сил равным нулю, и в условиях
отсутствия рассеивания энергии, уравнение
баланса энергии можно записать в
следующем виде:

W = U + K.(2.11)

При действии статических нагрузок
К = 0, следовательно,

W = U.(2.12)

Это означает, что при статическом
нагружении работа внешних сил полностью
преобразуется в потенциальную энергию
деформа­ции. При разгрузке тела
производится работа за счет потенциаль­ной
энергии деформации, накопленной телом.
Таким образом, уп­ругое тело является
аккумулятором энергии. Это свойство
упругого тела широко используется в
технике, например, в заводных пружи­нах
часовых механизмов, в амортизирующих
рессорах и др. В слу­чае простого
растяжения (сжатия) для вывода необходимых
расчет­ных зависимостей потенциальной
энергии деформации рассмотрим решение
следующей задачи.

На рис. 2.9, аизображен
растягиваемый силойРстержень,
удлинение которого соответствует
отрезку,
ниже показан график изменения величины
удлинения стержняв зависимости от силыР(рис. 2.9,б).
В соответствии с законом Гука этот
график носит линейный характер.

Пусть некоторому значению силы Рсоответствует удлинение стержня.Дадим некоторое приращение силеDР-соответству­ющее
приращение удлинения составит.Тогда элементарная работа на этом
приращении удлинения составит:

,
(2.13)

Рис.2.9

вторым слагаемым, в силу его малости,
можно пренебречь, и тогда

.

(2.14)

Полная работа равна сумме элементарных
работ, тогда, при линейной зависимости
“нагрузка -перемещение”,
работа внешней силыРна перемещениибудет равна площади треугольникаОСВ(рис. 2.9), т.е.

.

(2.15)

В свою очередь, когда напряжения
и деформациираспреде­лены по объему телаVравномерно (как в рассматриваемом
случае) потенциальную энергию
деформирования стержня можно записать
в виде:

.

(2.16)

Поскольку, в данном случае имеем, что
,и,
то

,
(2.17)

т.е. подтверждена справедливость (2.12).

С учетом (2.8) для однородного стержня с
постоянным попе­речным сечением и
при Р = constиз (2.17) получим:

.

(2.18)

Единицей измерения потенциальной
энергии деформации является 1Hм = 1Дж.

Напряженное
и деформированное состояние при
растяжении и сжатии

Рассмотрим более подробно особенности
напряженного состоя­ния, возникающего
в однородном растянутом стержне.
Определим напряжения, возникающие на
некоторой наклонной площадке, со­ставляющей
угол с плоскостью нормального сечения (рис.
2.10,а).

Из условия
,
записанного для отсеченной части стержня
(рис. 2.10,б), получим:

,

(2.19)

где A-площадь
поперечного сечения стержня,-пло­щадь
наклонного сечения. Из (2.19) легко
установить:

.

(2.20)

Раскладывая напряжение рпо нормали
и касательной к на­клонной площадке
(рис. 2.10,в), с учетом (2.20) получим:

;.
(2.21)

Рис. 2.10

Полученные выражения показывают, что
для одной и той же точки тела величины
напряжений, возникающих в сечениях,
про­ходящих через эту точку, зависят
от ориентации этой площадки, т.е. от угла
.
Прииз (2.21) следует, что,.
При,
т.е. на продольных площадках,.
Это означает, что продольные слои
растянутого стержня не взаимодействуют
друг с другом. Касательные напряженияпринимают наибольшие зна­чения при,
и их величина составляет.
Важно отме­тить, что.
Следовательно, в любой точке тела на
двух взаимно перпендикулярных площадках
касательные напряже­ния равны между
собой по абсолютной величине. Это условие
является общей закономерностью любого
напряженного состояния и носит назва­ниезакона парности касательных
напряжений.

Теперь перейдем к анализу деформаций
в растянутом стержне. Наблюдения
показывают, что его удлинение в продольном
направ­лении сопровождается
пропорциональным уменьшением попереч­ных
размеров стержня (рис. 2.11).

Если обозначить:

;;,

то, как показывают эксперименты,
 = constдля данного материала и является
безразмернымкоэффициентом
Пуассона. Вели­чинаявляется важной характеристикой
материала и определяется экспериментально.
Для реальных материаловпринимает значе­ния 0,1…0,45.

Рис. 2.11

При растяжении стержня возникают не
только линейные, но и угловые деформации.

Рассмотрим прямой угол АВС(рис. 2.12,а), образованный
отрез­камиАВиАС, в
недеформированном состоянии.

Рис. 2.12

При растяжении стержня точки А, ВиСзаймут положениеА¢,
B¢,C¢соответственно. Величина

называется
угловой деформацией или угловым сдвигом
в точке А.

Совместим точки АиА¢и рассмотрим взаимное расположение
отрезковАВиА¢B¢
(рис. 2.12,б). На этом рисунке
отметим вспомо­гательные точкиKиLи прямуюn, перпендикулярную
отрезкуА¢B¢.
Из рис. 2.12,бимеем:

;,

откуда с учетом
получим:

.

(2.22)

Для определения
спроектируем ломаную
на осьn

,

откуда, учитывая ма­лость угла
,
т.е.,,
получим:

.
(2.23)

В результате совместного рассмотрения
(2.22) и (2.23) получим:

.

Откуда
.

Следовательно,
.
(2.24)

Сопоставляя выражение
с выражениемиз (2.21) окон­чательно получим закон
Гука для сдвига:

(2.25)

где величина
называется модулем сдвига или модулем
упругости материала второго рода.

Расчеты
на прочность и жесткость при растяжении
(сжатии)

Основной задачей расчета конструкции
является обеспечение ее безопасной
эксплуатации. Важнейшим условием,
обеспечивающим безопасную эксплуатацию
конструкции, является условие прочности.
Существуют различные методы обеспечения
прочности конструкций. Мы чаще всего
будем пользоваться одним из этих методов
– расчетом по допускаемым напряжениям.
Согласно этому методу для конструкций,
работающих на растяжение-сжатие, условие
прочности, составленное для опасного
сечения, можно записать в таком виде:

(2.26)

где
– максимальное напряжение в конструкции;–
характеристика материала, называемаядопускаемым напряжением.

Допускаемое напряжение находится по
формуле

.

(2.27)

где
– предельное напряжение, при достижении
которого в стержне наступаетпредельное
состояние материала: появляются
пластические деформации, если материал
стержня – пластичный, или происходит
разрушение, если стержень выполнен из
хрупкого материала;n
– нормируемый коэффициент запаса
прочности.

Кроме формулы (2.26), возможен второй
вариант условия прочности

,

(2.28)

где
(2.29)

называется действительным коэффициентом
запаса прочности, показывающим во
сколько раз надо увеличить максимальное
напряжение в стержне, чтобы материал
стержня оказался в опасном (предельном)
состоянии.

Условие прочности в зависимости от цели
поставленной задачи позволяет выполнять
расчеты на прочность двух видов: проектный
и проверочный. Для спроектированного
стержня можно также определять допускаемую
нагрузку.

Проектный расчетвыполняют с целью определения размеров
поперечных сечений элемента конструкции
при известных рабочих нагрузках и
материале (допускаемых напряжений).
Площадь поперечного сечения определяют
из выражения

.

(2.30)

Форма сечения стержня не влияет на его
прочность при растяжении (сжатии). Форму
сечения стержня необходимо знать только
для определения размеров сечения при
известном значении площади.

Зная площадь сечения и его форму, находят
размеры сечения.

Проверочный расчетвыполняют для спроектированной
конструкции с целью проверки ее прочности.
При проверочном расчете должны быть
известны площадь опасного сечения,
нагрузка и материал (допускаемое
напряжение). Проверочный расчет выполняют
по формуле (2.26).

Определение
допускаемой нагрузкидля
спроектированного элемента конструкции,
размеры поперечного сечения которого
и материал (допускаемые напряжения)
известны. Условие прочности в этом
случае записывают в виде

.

(2.31)

Зная значение
,
определяют допускаемую нагрузку.

Так как допускаемые напряжения не имеют
точного значения, а выбираются приближенно,
то при проверочном расчете максимальные
рабочие напряжения могут превышать
допускаемые на 5%. По этой же причине
можно округлять полученные в расчетах
значения площади опасного поперечного
сечения или допускаемой нагрузки так,
чтобы максимальные напряжения отличались
от допускаемых не более чем на 5%. По этой
же причине можно округлять полученные
в расчетах значения площади опасного
поперечного сечения или допускаемой
нагрузки та, чтобы максимальные напряжения
отличались от допускаемых не более чем
на 5%.

При проектировании элементов конструкций
стремятся сделать их во всех сечениях
равнопрочными.

Рассмотренные три вида расчетов на
прочность можно выполнять не только
при растяжении или сжатии, а при любом
виде деформации (сдвиге, кручении,
изгибе).

При проектировании строительных
конструкций расчет на прочность стальных
элементов, подверженных центральному
растяжению или сжатию, следует выполнять
по формуле

(2.32)

где
–коэффициент условий работы,
принимаемый по СНИП (см. табл.2.1) или
другим нормам.

Таблица 2.1

Элементы конструкции

Колонны общественных зданий и опор водонапорных башен Элементы стержневых конструкций покрытий и перекрытий: а) сжатых при расчетах на устойчивость б) растянутых в сварных конструкциях Сплошные составные балки, колонны, несущие статическую нагрузку и выполненные с помощью болтовых соединений, при расчетах на прочность Сечения прокатных и сварных элементов, несущих статическую нагрузку, при расчетах на прочность Сжатые элементы из одиночных уголков, прикрепляемые одной полкой

0,95 0,95 0,95 1,1 1,1 0,75

Примечание:
В случаях, не оговоренных в настоящих
нормах, в формулах следует

принимать

.

Для хрупких строительных материалов
условия прочности принимают вид:

при растяжении:
,;

при сжатии:
,(2.33)

где
и– допускаемые напряжения при растяжении
и сжатии;n_tиn_c– нормативные коэффициенты запаса
прочности по отношению к пределу
прочности (n_t, n_c>1).

Для центрально сжатых бетонных элементов
формула (2.33) записывается в виде:

(2.34)

где
– коэффициент, принимаемый для бетона
тяжелого, мелкозернистого и легкого
равным 1,00; для ячеистого автоклавного
– 0,85; для ячеистого неавтоклавного –
0,75.

В некоторых случаях работоспособность
элемента конструкции определяется не
только его прочностью, но и жесткостью,
т.е. способностью элемента воспринимать
нагрузки без недопустимых упругих
деформаций. При расчетах на жесткость
определяют максимальные перемещения
сечений и сопоставляют их с допускаемыми
перемещениями.

Условие жесткости, ограничивающее
изменение длины элемента, имеет сле­дующий
общий вид:

,

где
— изменение размеров детали;

— допускаемая величина этого изме­нения.

Учитывая, что при растяжении (сжатии)
абсолютное удлинение в общем виде
определяется как алгебраическая сумма
величин
по участкам

,

(2.35)

условие жесткости при растяжении
(сжатии) запишем следующим образом:

.

(2.36)

Так как перемещение, согласно закону
Гука, зависит от нагрузки и размеров
поперечного сечения, условие жесткости
позволяет решать те же три вида задач,
что и условие прочности.

Расчеты
статически определимых стержней

Статически определимый стержень– это стержень, который можно рассчитать,
используя только уравнения равновесия
(уравнения статики).

В
любой науке, которая называется «точной»
и в которой используются аналитические
методы описания состояний и явлений,
не обойтись без моделей. В нашем случае
при решении различных задач мы каждый
раз будем выбирать для рассматриваемого
объекта расчетную схему.

Расчетная
схема –
это упрощенная схема конструкции или
ее элементов, освобожденная от
несущественных в данной задаче
особенностей. При этом расчетная схема
должна отражать все наиболее существенное
для характера работы данной конструкции
и не содержать второстепенных факторов,
мало влияющих на результаты ее расчета.
Построение и обоснование расчетной
схемы – ответственный этап проектирования
и расчета конструкции.

Перейдем
к рассмотрению конкретных примеров.

Пример
5.

Чугунная
труба-стойка высотой

с наружным диаметром

и внутренним диаметром

нагружена сжимающей силой
,
модуль упругости чугуна
.
Найти напряжение

в поперечном сечении колонны, абсолютное


и относительное укорочения
.

Решение.

Как
уже говорилось выше, решение задачи
начинается с выбора расчетной схемы. В
данном случае стойка изображается как
вертикальный стержень длиной
,
жестко закрепленный в нижней части
(условное изображение фундамента или
земли). К верхней части стержня приложена
сосредоточенная сжимающая сила
(направление к стержню). При этом линия
действия силы должна совпадать с осью
стержня. Кроме того, рядом необходимо
изобразить поперечное сечение стойки
с указанием основных размеров. В данном
примере – это кольцо. Расчетная схема
для решения задачи изображена на рис.
2.13, а.

Далее строим эпюру продольной силы и
определяем максимальное внутреннее
усилие, возникающее в колонне. Поскольку
внешняя нагрузка постоянна по высоте,
то возникает только одна сжимающая
продольная сила
.

Рис.
2.13.

Максимальное нормальное напряжение
определяется по формуле:

где

– площадь трубы:

.

тогда:

Абсолютное
и относительное укорочения стойки
определяем по формулам:

Знак «минус» обозначает уменьшение
размера (укорочение).

Пример
6.

Стальной
стержень круглого сечения растягивается
усилием
.
Относительное удлинение не должно
превышать
,
а напряжение –.
Найти наименьший диаметр, удовлетворяющий
этим условиям, если модуль упругости
стали
.

Решение.

Как
и ранее, решение задачи начинается с
изображения расчетной схемы и построения
эпюра продольных сил (рис. 2.14).

Рис.2.14

По условию задачи напряжение не должно
превышать
,
в связи с чем данная величина может быть
принята за расчетное сопротивление
материала стойки на растяжение, то есть
.
По аналогии заданное относительное
удлинение можно принять за предельно
допустимое для данной стойки, то есть.
В результате необходимо подобрать
диаметр стойки, удовлетворяющий условию
прочности и условию жесткости.

Продольное
растягивающее усилие равно по величине
внешней нагрузке, действующей на стержень

Требуемая
площадь поперечного сечения колонны
из условия прочности будет определяться
выражением:

Зная
требуемую площадь, выразим необходимый
из условия прочности диаметр:

Условие жесткости при центральном
растяжении-сжатии:

Выражаем
из предельного неравенства требуемую
из условия жесткости площадь поперечного
сечения:

Диаметр
стойки из условия жесткости определим
по формуле:

Окончательно принимаем из двух диаметров
больший,

Пример
7.

Определить
грузоподъемность и удлинение балки,
если
.

Расчетная
схема бруса и эпюра продольных сил
изображены на рис. 2.15.

Рис.2.15

Решение.

Грузоподъемность бруса– это
максимальная нагрузка, которую он может
выдержать, не разрушаясь. Таким образом,
необходимо определить требуемую нагрузку
из условия прочности:

Согласно эпюре
,
тогда условие прочности примет вид:

Отсюда грузоподъемность бруса будет
равна:

Для определения удлинения стержня
разбиваем его на участки. Каждый участок,
должен иметь постоянную жесткость
и величину продольной силы. Таким
образом, для данного бруса получаем три
участка (на рис. 2.15 они обозначены
римскими цифрами), тогда абсолютная
деформация в общем виде будет определяться
выражением:

,

в котором каждое слагаемое определяется
отдельно:

где

— значения продольных сил соответственно
на первом, втором и третьем участках;

— длины соответственно первого, второго
и третьего участков;

— значения модулей упругости материалов
бруса для каждого участка;

— площади поперечных сечений стержня
на первом, втором и третьем участках.

Поскольку
жесткости всех трех участков одинаковые
(балка изготовлена из одного материала
и имеет постоянное по всей длине
поперечное сечение), можно обозначить


и вынести этот множитель за скобки. В
результате получим выражение в виде:

где

,

,

,

,

.

Пример
8.

Проверить прочность чугунного бруса
(рис.2.16, а). Принять=150
МПа;=650
МПа, допускаемый коэффициент запаса
прочности=
4.

Решение.

Строим эпюры продольных сил
и
нормальных напряжений(рис.2.16,б ив).

Рис.2.16

Напряжения на участках бруса

Так как материал бруса имеет различную
прочность при растяжении и сжатии,
проверку прочности следует выполнять
для сжатого и растянутого участков,
несмотря на то, что на участке
напряжение
значительно больше по абсолютному
значению.

Коэффициенты запаса прочности

— прочность обеспечена;

— прочность обеспечена.

Из решения задачи можно сделать следующие
выводы:

1) прочность стержня не обеспечена, так
как на одном его участке коэффициент
запаса прочности меньше требуемого;

2) на участках
икоэффициент запаса прочности завышен,
следовательно, эти участки бруса можно
сделать меньшего диаметра. При
проектировании элементов конструкций
следует стремиться к тому, чтобы во всех
сечениях коэффициент запаса прочности
был равен или близок к требуемому.

Проверку прочности бруса можно было
выполнить, используя условие прочности
в виде
,
определив предварительно допускаемые
напряжения по формулам

;.

Учет
собственного веса при растяжении и
сжатии

Подбор
сечений с учетом собственного веса (при
растяжении и сжатии)

При установлении внешних сил, растягивающих
или сжимающих элементы конструкций, мы
до сих пор игнорировали собственный
вес этих элементов. Возникает вопрос,
не вносится ли этим упрощением расчета
слишком большая погрешность? В связи с
этим подсчитаем величины напряжений и
деформаций при учете влияния собственного
веса растянутых или сжатых стержней.

Пусть вертикальный стержень (рис.2.17, а)
закреплен своим верхним концом; к нижнему
его концу подвешен грузР. Длина
стержняl, площадь поперечного
сеченияF, удельный вес материала
и модуль упругостиЕ. Подсчитаем
напряжения по сечениюАВ, расположенному
на расстоянии
от свободного конца стержня.

а)    
              б)

Рис.2.17.

Рассечем стержень сечением АВи
выделим нижнюю часть длиной
с
приложенными к ней внешними силами
(рис.2.17,б) — грузомРи ее
собственным весом
.
Эти две силы уравновешиваются напряжениями,
действующими на площадьАВ от
отброшенной части. Эти напряжения будут
нормальными, равномерно распределенными
по сечению и направленными наружу от
рассматриваемой части стержня, т. е.
растягивающими. Величина их будет равна:

Таким образом, при учете собственного
веса нормальные напряжения оказываются
неодинаковыми во всех сечениях. Наиболее
напряженным, опасным, будет верхнее
сечение, для которого
достигает наибольшего значенияl;
напряжение в нем равно:

Условие прочности должно быть выполнено
именно для этого сечения:

Отсюда необходимая площадь стержня
равна:

От формулы, определяющей площадь
растянутого стержня без учета влияния
собственного веса, эта формула отличается
лишь тем, что из допускаемого напряжения
вычитается величина
.

Чтобы оценить значение этой поправки,
подсчитаем ее для двух случаев. Возьмем
стержень из мягкой стали длиной 10 м; для
него,
а величина.
Таким образом, для стержня из мягкой
стали поправка составит
т. е. около 0,6%. Теперь возьмем кирпичный
столб высотой тоже 10м; для него,
а величинаТаким образом, для кирпичного столба
поправка составит 18/1,2, т.е. уже 15%.

Вполне понятно, что влиянием собственного
веса при растяжении и сжатии стержней
можно пренебрегать, если мы не имеем
дела с длинными стержнями или со стержнями
из материала, обладающего сравнительно
небольшой прочностью (камень, кирпич)
при достаточном весе. При расчете длинных
канатов подъемников, различного рода
длинных штанг и высоких каменных
сооружений (башни маяков, опоры мостовых
ферм) приходится вводить в расчет и
собственный вес конструкции.

В таких случаях возникает вопрос о
целесообразной форме стержня. Если мы
подберем сечение стержня так, что дадим
одну и ту же площадь поперечного сечения
по всей длине, то материал стержня будет
плохо использован; нормальное напряжение
в нем дойдет до допускаемого лишь в
одном верхнем сечении; во всех прочих
сечениях мы будем иметь запасв
напряжениях, т. е. излишний материал.
Поэтому желательно так запроектировать
размеры стержня,чтобы во всех его
поперечных сечениях (перпендикулярных
к оси) нормальные напряжения были
постоянны,

Такой стержень называется стержнем
равного сопротивлениярастяжению
или сжатию. Если при этом напряжения
равны допускаемым, то такой стержень
будет иметь наименьший вес.

Возьмем длинный стержень, подверженный
сжатию силой Ри собственным весом
(рис.2.18). Чем ближе к основанию стержня
мы будем брать сечение, тем больше будет
сила, вызывающая напряжения в этом
сечении, тем большими придется брать
размеры площади сечения. Стержень
получит форму, расширяющуюся книзу.
Площадь сеченияFбудет изменяться
по высоте в зависимости от
,
т. е.
.

Установим этот закон изменения площади
в зависимости от расстояния сечения
от верха стержня.

Рис.2.18.

Площадь верхнего сечения стержня
определится из условия прочности:

и

где
—
допускаемое напряжение на сжатие;
напряжения во всех прочих сечениях
стержня также должны равняться величине

Чтобы выяснить закон изменения площадей
по высоте стержня, возьмем два смежных
бесконечно близких сечения на расстоянии

от верха стержня; расстояние между
сечениями
;
площадь верхнего назовем
,
площадь же смежного.

Приращение площади
при переходе от одного сечения к другому
должно воспринять весэлемента
стержня между сечениями. Так как на
площадион
должен вызвать напряжение, равное
допускаемому,
тоопределится
из условия:

Отсюда:

После интегрирования получаем:

При
площадь
;
подставляя эти значения, имеем:

и

Отсюда

,

Если менять сечения точно по этому
закону, то боковые грани стержня получат
криволинейное очертание (рис.2.18), что
усложняет и удорожает работу. Поэтому
обычно такому сооружению придают лишь
приближенную форму стержня равного
сопротивления, например в виде усеченной
пирамиды с плоскими гранями. Приведенный
расчет является приближенным. Мы
предполагали, что по всему сечению
стержня равного сопротивления передаются
только нормальные напряжения; на самом
деле у краев сечения напряжения будут
направлены по касательной к боковой
поверхности.

В случае длинных канатов или растянутых
штанг форму стержня равного сопротивления
осуществляют тоже приближенно, разделяя
стержень по длине на ряд участков; на
протяжении каждого участка сечение
остается постоянным (рис.2.19) — получается
так называемый эквивалентный ступенчатый
стержень.

Рис.2.19.

Определение площадей
,
…
при выбранных длинах производится
следующим образом. Площадь поперечного
сечения первого нижнего участка будет
по формуле равна:

Чтобы получить площадь поперечного
сечения второго участка, надо нагрузить
его внешней силой Ри весом первого
участка
:

Для третьего участка к внешней силе
добавляются веса первого и второго
участков. Подобным же образом поступают
и для других участков.

Деформации
при действии собственного веса

При определении влияния собственного
веса на деформацию при растяжении и
сжатии стержней придется учесть, что
относительное удлинение различных
участков стержня будет переменным, как
и напряжение
.
Для вычисления полного удлинения стержня
постоянного сечения определим сначала
удлинение бесконечно малого участка
стержня длиной
,
находящегося на расстоянии
от конца стержня (рис.2.20).

Рис.2.20.

Абсолютное удлинение этого участка
равно

Полное удлинение стержня
равно:

Величина
представляет
собой полный вес стержня. Таким образом,
для вычисления удлинения от действия
груза и собственного веса можно
воспользоваться прежней формулой:

подразумевая под Sвнешнюю силу и
половину собственного веса стержня.

Что же касается деформаций стержней
равного сопротивления, то, так как
нормальные напряжения во всех сечениях
одинаковы и равны допускаемым
,
относительное удлинение по всей длине
стержня одинаково и равно

Абсолютное же удлинение при длине
стержня lравно:

Деформацию ступенчатых стержней следует
определять по частям, выполняя подсчеты
по отдельным призматическим участкам.
При определении деформации каждого
участка учитывается не только его
собственный вес, но и вес тех участков,
которые влияют на его деформацию,
добавляясь к внешней силе. Полная
деформация получится суммированием
деформаций отдельных участков.

Пример 9.

Определить объем кладки мостовой опоры
высотой 42 м, нагруженной сжимающей
силой F=400 т, для двух вариантов:

1 вариант— опора постоянного сечения;

2 вариант— опора ступенчатая из трех
частей одинаковой высоты.

Объемный вес материала кладки
,
расчетное сопротивление материала
кладки на сжатие
.

Решение.

Объем кирпичной кладки вычисляется по
формуле:

,

где
— площадь поперечного сечения столба;
— высота столба.

Таким образом, для решения задачи
необходимо знать площади поперечных
сечений мостовой опоры.

1.Вариант.
Расчетная схема и эпюра внутренних
усилий для данного варианта изображена
на рис. 2.21.

Рис.2.21

Максимальная сжимающая продольная сила
возникает у основания опоры и определяется
выражением (для удобства будем подставлять
значения внутренних усилий по абсолютной
величине):

Записываем условие прочности:

Подставляя в это выражение значение
получим:

Отсюда требуемая площадь из условия
прочности кладки на сжатие равна:

Объем кладки для первого варианта будет
равен:

2 вариант.
Расчетная схема и эпюра внутренних
усилий для данного варианта изображена
на рис. 2.22.

Мостовая опора состоит из трех ступеней,
высота каждой
.
Площади поперечных сечений ступеней
соответственно
,
,
,
в связи с чем в пределах каждой ступени
от действия собственного веса будут
возникать различные по величине
продольные силы и напряжения.

Таким образом, для решения задачи
необходимо рассмотреть условие прочности
для каждой ступени отдельно.

Рис.2.22

1-я ступень. Максимальная сжимающая
продольная сила для первой ступени
(рис. 2.22):

.

По аналогии с вариантом 1, записываем
для первой ступени условие прочности
и подставляем в него исходные данные:

.

Отсюда требуемая площадь первой ступени
равна:

2-я ступень. Максимальная сжимающая
продольная сила для второй ступени
(рис. 2.22):

.

Записываем для второй ступени условие
прочности и подставляем в него исходные
данные:

.

Отсюда требуемая площадь второй ступени
равна:

3-я ступень. Максимальная сжимающая
продольная сила для третьей ступени
(рис. 2.22):

.

Записываем для третьей ступени условие
прочности, из которого по аналогии с
предыдущими записями определяем
требуемую площадь поперечного сечения:

Объем кладки мостовой опоры для второго
варианта определяется выражением:

.

Таким образом, мостовая опора, состоящая
из ступеней различной площади, выгоднее
по расходу материала, чем опора постоянного
по всей высоте сечения.

Пример 10.

Определить полное удлинение стержня,
с учетом собственного веса, а также
перемещение сечения m-n. Площадь
поперечного сечения –А, модуль
упругости –Е, объемный вес материала
—
Расчетная схема стержня изображена на
рис. 2.23.

Рис.2.23

Решение.

Для решения задачи используем принцип
независимости действия сил, а именно:
отдельно построим эпюры продольных сил
от действия сосредоточенной силы
и от действия собственного веса, то есть
от равномерно распределенной продольной
нагрузки
.
Расчетная схема и эпюры продольных сил
и
изображены на рис. 2.23.

Полное удлинение стержня
будет складываться из удлинения,
полученного стержнем от действия
сосредоточенной силы
и от действия собственного веса:

.

Или в другом виде:

.

Для того, чтобы определить перемещение
сечения m-nотбрасываем часть стержня
ниже сеченияm-n,а ее действие заменяем
сосредоточенной силой
,
равной продольной силе в сеченииm-n:

.

В результате получаем новую расчетную
схему, которая приведена на рис. 2.24.

Рис.2.24.

А теперь решаем новую задачу о нахождении
полного удлинения
уже для данного стержня (рис. 2.23):

,

.

Расчет
статически определимых стержневых
систем

Статически
определимая стержневая система
– это система, в которой все неизвестные
реакции опор и внутренние усилия можно
определить из уравнений равновесия
(статики).

Для
«решения» любой стержневой системы
необходимо выделить в ней объект
равновесия. В связи с этим, все системы
можно разделить на два типа:

1 тип
– системы, состоящие из абсолютно
жестких (недеформируемых) стержней и
одиночных невесомых (деформируемых)
стержней. Для стержневых систем этого
типа объектами равновесия являются
недеформируемые стержни.

2
тип –
системы, состоящие из нескольких
деформируемых стержней, соединенных в
одной точке. Точки соединения двух и
более стержней называются узлами,
которые и являются объектами равновесия
для систем 2-го типа.

Все
соединения в элементах систем шарнирные,
однако существуют определенные правила,
по которым вводятся реакции и усилия в
стержнях:

—
в шарнире, соединяющем абсолютно жесткий
элемент системы с «землей» или с другой
конструкцией, всегда возникают две
реакции – горизонтальная

и вертикальная
;

— в шарнире, соединяющем деформируемый
стержень с абсолютно жестким стержнем
или с другой конструкцией, всегда
возникает одна реакция, направленная
вдоль этого стержня и равная по величине
усилию, возникающему в нем.

В абсолютно жестких стержнях никогда
не возникает внутренних усилий, они не
деформируются!

— в шарнире, соединяющем несколько
деформируемых стержней (узловой шарнире),
возникают усилия, направленные вдоль
этих стержней и сходящиеся в этом узле.

Порядок решения большинства задач о
проверке прочности статически определимых
стержневых систем при расчете по
допускаемым напряжениям сводится к
следующим этапам:

1) находим внутренние усилия (продольную
силу при растяжении-сжатии) и выявляем
опасные сечения;

2) определяем напряжения;

3) после выявления максимальных напряжений
используем условие прочности (формулы
(2.26), (2.28), (2.32)) при растяжении-сжатии).

Пример 11.

Абсолютно жесткий брус
поддерживается стальным стержнем,
имеющим площадь поперечного сечения
100 мм²(рис.2.25,а). Определить
из условия прочности стержнядопускаемую
нагрузкуи проверить, обеспечена ли жесткость
системы, если допускается перемещение
сечениябруса под действием силыне более 2 мм. Допускаемое напряжение
принять равным=150
МПа, модуль упругостиПа.

Рис.2.25

Решение.

Используя метод сечений, определим
соотношение между продольной силой
в стержнеи нагрузкой.
Из условия равновесия сил (рис.2.25,б)
находим

;;.

Допускаемая продольная сила
для стержняиз условия его прочности

Допускаемая нагрузка на систему

При нагружении системы стержень
удлиняется на,
а абсолютно жесткий брус поворачивается,
оставаясь прямолинейным. Система после
деформации стержняпоказана штриховой линией на рисунке
2.25,в. Из треугольникаопределяем длинустержня:м.

На основании принципа начальных размеров
принимаем, что значение угла
не изменяется, а точкииперемещаются по вертикали.

Из прямоугольного треугольника
находим

;
так как,,
то

Перемещение точки
определяем из подобия треугольникови

;

Жесткость
системы не обеспечена.

Следует заметить, что нельзя повысить
жесткость системы, применив для стержня
более прочную сталь, так как характеристикой
свойств материала, влияющей на жесткость,
является модуль упругости, значение
которого для всех марок сталей примерно
одинаково. Повысить жесткость системы
можно, либо увеличив площадь поперечного
сечения стержня,
либо уменьшив его длину.

Пример 12.

Определить допускаемую нагрузку
для системы из двух стержней, изготовленных
из дюралюминиевых труб одинакового
поперечного сечения (рис.2.26,а).
Допускаемое напряжение принять=
100 МПа.

Рис.2.26

Решение.

Используя метод сечений, вырезаем узел
и из уравнений равновесия сил

;;

;

находим
неизвестные продольные силы, возникающие
в стержнях, через нагрузку(рис.2.26,б)

;.

Допускаемую нагрузку
определяем из условия прочности наиболее
нагруженного стержня1:

Следует отметить, что стержень 2
недогружен. Напряжение в нем

что примерно
на 30% ниже допускаемого. Для стержня 2
можно использовать трубу меньшего
поперечного стержня.

Пример 13.

Рассмотрим стержневую систему, состоящую
из абсолютно жесткого (недеформируемого)
стержня
,
шарнирно закрепленного в точке
и невесомого (деформируемого) стержня
,
шарнирно закрепленного по концам,
загруженную в точке
сосредоточенной силой
(рис. 2.27).

Рис.2.27

Решение.

Объектом равновесия в данном случае
будет являться стержень
,
для которого и будем составлять уравнения
равновесия.

Под действием внешней нагрузки, на
основании введенных выше правил, в
точкебудут возникать две реакциии,
а в стержневозникает усилие,
направленное по стержню (рис. 2.28).

Определим несущую способность
(грузоподъемность) заданной системы,
то есть допустимую нагрузку
,
если площадь сечения стержня,
расчетное сопротивление материала
стержня.

Для этого можно составить следующие
уравнения равновесия:

Рис.2.28

Поскольку в конечном итоге решение
задачи будет сводиться к определению
усилия в стержне
,
то оставляем в рассмотрении уравнение
равновесия, содержащее только
,
то есть уравнение моментов относительно
точки
.
Распишем данное уравнение:

отсюда неизвестное усилие

.

Записываем условие прочности для стержня

и
выражаем нагрузку
:

,

.

Пример 14.

Определить необходимые размеры поперечных
сечений металлических тяг в стержневой
системе из условия прочности, если тяга
№ 1 – из стали, расчетное сопротивление

,
поперечное сечение — швеллер; тяга № 2
– из алюминия, расчетное сопротивление
,
круглого поперечного сечения. Стержневая
система изображена на рис. 2.29.

Рис.2.29

Решение.

Под действием внешней нагрузки в точках
опор системы
,
и
возникают реакции
,
,
,
,
,
.
Кроме того, в тягах возникают усилия
соответственно
и
.

Для решения данной задачи необходимо
по очереди рассмотреть равновесие двух
абсолютно жестких стержней. Сначала
рассекаем систему сечением 1-1по
тяге № 1 и рассматриваем равновесие
нижнего бруса (рис. 2.30,б), а
затем — равновесие верхнего бруса
(рис. 2.30,а). Из условий равновесия
для нижней части будем находить усилие
в первой тяге
,
а из условия равновесия для верхней —
(при этом усилие
считается уже известным).

Для определения усилия
необходимо записать уравнение моментов
относительно точки
(рис. 2.30,б):

отсюда
— усилие растяжения.

Теперь, считая усилие
известным, необходимо рассмотреть
равновесие средней части, для чего
записать уравнение моментов относительно
точки
(рис. 2.30,а):

.

отсюда
— усилие растяжения.

а)

б)

Рис.2.30

Далее, для каждой тяги записываем условие
прочности и выражаем площади поперечных
сечений
— площадь тяги № 1,
— площадь тяги № 2.

Тяга № 1:

,

По сортаменту принимаем швеллер [ №10,

Фактическая площадь сечения должна
быть не меньше требуемой!

Тяга № 2:

Алюминиевая тяга имеет круглое сечение,
тогда требуемый диаметр:

Фактическая площадь круглого сечения:

Пример 15.

Определить усилия, возникающие в стержнях
системы (рис. 2.31) под действием внешней
нагрузки.

Рис.2.31

Решение.

Под действием внешней нагрузки в точке
опоры системы Авозникают реакции,,
а также усилия в стержнях,,.

В качестве объектов равновесия в этой
задаче выступают абсолютно жесткий
брус ABи узелC.
Поэтому, для определения неизвестных
усилий сначала рассекаем системусечением 1-1по стержнюBCи рассматриваем равновесие нижней части
(рис. 2.32,б), а затем рассматриваем
равновесие узлаC(рис. 2.32,а).

Рис.2.32

Для определения усилия
необходимо записать уравнение моментов
относительно точки
(рис. 2.32,б):

,

отсюда
кН
— усилие растяжения.

Теперь, считая усилие
известным, необходимо рассмотреть
равновесие узлаС, для чего записать
уравнения сумм проекций всех сил на
вертикальную и горизонтальную оси (рис.
2.32,а):

,

.

В результате получаем систему двух
уравнений с двумя неизвестными:

Решая систему определяем усилия в
стержнях
и:

.

Пример 16.

Два стальных (Е= 2·10⁵МПа)
стержня, шарнирно соединенные в точкеА, находятся под действием силыР(рис. 2.33). Первый стержень имеет длину
си площадь поперечного сеченияF, второй длинуаи площадь —2F.

1)
Найти величины нормальных напряжений,
действующих в стержнях.

2) Найти абсолютную и относительную
деформации стержней.

Дано: Р= 130 кН,с= 1,5 м,а= 2 м,F= 12 см.

Рис.2.33Рис.2.34

Решение.

Стержни прикреплены к стене и соединены
между собой шарнирами (точках В,СиА). Шарниры предполагаются
идеальными, т. е. такими, трение в которых
отсутствует. НагрузкаРприложена
в узлеА. Поэтому стержни будут
испытывать только продольные (растягивающие
или сжимающие) усилия, т.е. в поперечных
сечениях стержней возникает
только один внутренний силовой фактор
— продольная силаN.

1. Для определения усилий рассмотрим
равновесие узла А(рис. 2.34), к которому
приложены нагрузкаРи два неизвестных
усилияN₁, иN₂,
действующие со стороны стержнейАВиАСи направленные вдоль их
осей.

При определении неизвестных усилий
в стержнях обычно принято считать их
растянутыми и соответственно этому
направлять векторы сил от узла. Знак
плюс в решении для усилия будет
подтверждать правильность сделанного
предположения о направлении усилия, а
знак минус укажет на то, что в
действительности усилие направлено
противоположно и соответствующий
стержень сжат.

Полагая оба стержня растянутыми, направим
усилия N₁, иN₂так, как показано на рис.2.34. Для
плоской системы сил, пересекающихся в
одной точке, как известно из курса
теоретической механики, можно составить
только два независимых уравнения
равновесия — в виде сумм проекции всех
сил на две оси, не параллельные друг
другу.

В качестве таких осей выберем осиХиY(рис. 2.34). Тогда
уравнения равновесия представятся в
виде:

;

.
(1)

Из этой системы (1) можно было бы определить
неизвестные усилия N₁,
иN₂, если бы
были известны значенияи.
Определим эти величины. Для этого
рассмотрим данную стержневую систему
(рис. 2.34). Из точкиАопустим
перпендикулярАDна прямуюВС, получим два прямоугольных
треугольникаи.

Рис.2.35

Из
треугольника ABDопределимAD:

м.

Из
треугольника ADG
получим:

.

Теперь определим неизвестные усилия
N₁, иN₂из системы двух линейных уравнений (1).
Перепишем уравнения в следующем виде:

;

.

Решим
эту систему используя метод Крамера

.

.

.

2. Определим нормальные напряжения,
действующие в стержнях.

Напряжения
в стержнях определяются по формуле

.

Для
первого стержня

,

для
второго стержня

.

3. Найдем
абсолютную и относительную деформации
стержней.

Абсолютная
деформация стержня длиной lравна:

.

Абсолютная
деформация первого стержня

.

Абсолютная
деформация второго стержня

.

Относительную
деформацию определим из закона Гука

.

Относительная
деформация первого стержня

,

Относительная
деформация второго стержня

.

Понятие
о статически неопределимых системах

Основные
положения. Связи необходимые и
дополнительные.

Для решения задач сопротивления
материалов необходимо знать все внешние
силы, действующие на конструкцию, включая
реакции наложенных на нее связей. Из
теоретической механики известно, что
для равновесия твердого тела, нагруженного
плоской системой сил, достаточно наложить
на тело три связи, а нагруженного
пространственной системой сил – шесть
связей. Соответственно для таких систем
можно составить три и шесть независимых
уравнений равновесия. Если при рассмотрении
заданной системы, находящейся в
рав­новесном состоянии от действия
заданных внешних нагрузок, все реакции
в связях закрепления можно определить
с помощью уравнений равновесия, без
использо­вания дополнительных условий,
то такая система называется ста­тически
определимой.

В реальной практике встречаются такие
конструкции, при рас­чете которых
одних лишь уравнений равновесия
оказывается не­достаточно, в связи с
чем требуется формулирование
дополнитель­ных уравнений, связанных
с условиями деформирования конструк­ции.

Системы, в которых количество наложенных
связей больше, нежели число независимых
уравнений равновесия, называются
статически неопределимыми.

В машиностроении и строительных
конструкциях такие системы на­ходят
широкое применение. В одних случаях
статическая неопределимость является
сущностью самой конструкции.

Рис.
2.36

Примерами таких конструкций могут быть:
армированные уголками стойки (рис.2.36,
а); панель крыла самолета, состоящая
из обшивки 1 с продольными ребрами 2
(рис. 2.36,б); составной цилиндр,
полученный пу­тем напряженной посадки
двух труб из различных материалов (рис.
2.36, в). В других случаях, с целью
повышения жесткости и надежности
сис­темы, вводятся дополнительные
связи сверх тех минимально необходи­мых,
которые обеспечивают ее кинематическую
неизменяемость. Нало­жение на систему
дополнительных связей превращает ее в
статически неопределимую. Напомним,
что кинематическая неизменяемость
пло­ской системы обеспечивается
тремя, а пространственной – шестью
свя­зями.

Конструкции, состоящие из стержней,
соединенных шарнирами, называются
шарнирно-стержневыми. В этих
конструкциях есть стержни, которые
обеспечивают геометрическую неизменяемость
конструкции и при удалении которых
система превращается в механизм. Такие
стержни будем называтьнеобходимыми.
Если же при удалении некоторых стержней
геометрическая неизменяемость конструкции
не нарушается, то такие стержни назовемлишними. Лишними такие связи
называются только потому, что они не
являются необходимыми для обеспечения
равновесия конст­рукции и ее
геометрической неизменяемости, хотя
постановка их дикту­ется условиями
эксплуатации. По условиям прочности и
жесткости кон­струкции лишние связи
могут оказаться необходимыми.

В статически определимой системе есть
только необходимые стержни, в статически
неопределимой – число лишних стержней
равно степени статической неопределимости.

а)
б) в)

Рис. 2.37

На рис.2.37 приведены схемы 3-х плоских
систем с «лишними» связями: а–
стержневой подвески;б – стержня,
закрепленного обоими концами;в–
стержневого кронштейна. В схеме,
показанной на рис. 2.37,в, вся
система состоит из упругих звеньев.
Подсчет числа наложенных связей
произво­дится в этом случае следующим
образом. Каждый стержень связан с опорной
поверхностью двумя связями. Всего таких
связей 8. Шарнир, соединяющий концы
стержней, снимает связи, ограничивающие
относи­тельный или взаимный их поворот.
При соединении двух стержней од­ним
шарниром снимается одна связь, трех
стержней – две связи, четырех – три и
т.д. В данном случае снимаются три связи.
Следовательно, всех связей, наложенных
на эту систему оказывается пять, две из
которых мо­гут считаться «лишними».

Статически неопределимые конструкции
характеризуются рядом осо­бенностей,
по сравнению со статически определимыми
системами. За­ключаются они в том, что
в элементах статически неопределимых
систем напряжения возникают не только
от действия внешних сил, но и в ре­зультате
изменения температуры, неточности
изготовления деталей, не­точностей
их сборки, смещения мест опорных креплений
и ряда других причин. Объясняется это
тем, что деформация одного из элементов
в статически неопределимой системе
приводит к деформа­ции и других ее
элементов.

Например, если один из стержней системы
(рис. 2.37, в) изготовлен по длине
неточно, то соединение концов стержней
одним шарниром возможно только путем
деформации всех стержней.

Сила, возникающая при деформации одного
из стержней, вызывает усилия в других
стержнях, находящихся с ним в шарнирном
соединении. Смонтированная система
приходит в равновесие, следовательно,
сово­купность сил системы обеспечивает
ее равновесие. Эти силы вызывают
соответствующие, называемые начальными,
напряжения в стержнях.

В статически неопределимых конструкциях
при изменении темпера­туры ее элементов
по сравнению с температурой, при которой
осуществ­лялась сборка, возникают
дополнительные усилия и напряжения,
кото­рые принято называть температурными.

Распределение усилий между элементами
системы зависит от их же­сткости. Если
увеличить жесткость какого- либо
элемента, то он примет на себя большее
усилие. Изменяя соотношение жесткостей
элементов конструкций, можно менять
распределение усилий между ними.

Эти особенности статически неопределимых
конструкций должны учитываться при
проектировании или применении таких
систем.

Статически неопределимые системы
обладают повышенной «живуче­стью».
Разрушение одного или нескольких
элементов (в зависимости от числа
дополнительных связей) не вызывает
потерю несущей способности конструкции
в целом. Так разрушение даже двух стержней
в системе, показанной на рис. 2.37, вне приводит к потере способности
восприни­мать силу P оставшимися двумя
стержнями, конечно, при условии их
достаточной прочности.

Степень
статической неопределимости. Методика
ее определения.

Статически
неопределимые системы характеризуются
степенью
ста­тической неопределимости,
которая равна числу «лишних» связей и
мо­жет быть вычислена как разность
между числом неизвестных сил и чис­лом
независимых уравнений равновесия. По
числу единиц этой разности системы
бывают 1,2,3….n
раз статически неопределимыми.

Для
расчетов составляется силовая схема
заданной системы, на которой указываются
все известные и неизвестные силовые
факторы.

При
составлении силовой схемы в случае
определения внутренних силовых факторов
применяется метод сечений, согласно
которому каждое звено системы разделяется
на две части в произвольном сечении,
затем отбрасываются части, примыкающие
к опорным элементам, а их действие на
оставшиеся части заменяется продольными
силами. После этого на схеме показываются
все заданные внешние силы и реакции
опор.

Затем
по этой схеме устанавливается возможное
число независимых уравнений равновесия.
Степень статической неопределимости
подсчитывается, как разность между
числом неизвестных сил и числом
независимых уравнений равновесия.

На рис.2.38, аизображен кронштейн,
состоящий из двух стерж­ней, шарнирно
скрепленных между собой. В связи с тем,
что на конструкцию действует лишь
вертикальное усилиеР, а система
яв­ляется плоской (т.е. все элементы
конструкции и вектор внешних сил лежат
в одной плоскости), получается, что
усилия в стержнях легко определяются
из условий равновесия узла,
т.е.

,.

(2.37)

Раскрывая эти уравнения, получаем
замкнутую систему линей­ных уравнений
относительно неизвестных усилий N₁иN₂ в кото­рой количество
уравнений равно количеству неизвестных:

;.

Если конструкцию крон­штейна усложнить,
добавив еще один стержень (рис.2.38, б),
то усилия в стержняхN₁, N₂иN₃ прежним способом определить
уже не удастся, т.к. при тех же двух
уравнениях равновесия (2.37) имеются уже
три неиз­вестных усилия в стержнях.
В таких случаях говорят, что сис­тема
один раз статически неопределима.

Рис.2.38

На рис.2.39 приведены примеры статически
неопределимых систем. В стержне с жестко
заделанными концами (рис.4.2, а)
возникают две реакции, а уравнение
равновесия можно составить только одно,
следовательно, конструкция один раз
статически неопределима. Не нарушая
равновесия стержня, можно отбросить
одну из опор.

Рис.2.39

Для системы из трех стержней (рис.2.39, б)
можно составить два уравнения равновесия,
а неизвестных сил в системе три,
следовательно, система один раз статически
неопределима. Один из стержней не нужен
для равновесия системы, и его можно
отбросить. Рассуждая аналогично, можно
установить, что система из четырех
стержней (рис.2.39,в) дважды статически
неопределима.

Для определения внутренних сил в системе
из пяти стержней (рис.2.39, г) необходимо
вырезать и рассмотреть раздельно
равновесие узлови.
К каждому узлу примыкают три стержня
(всего пять стержней и, следовательно,
пять неизвестных сил), а уравнений
равновесия для каждого узла можно
составить два, т.е. всего четыре уравнения.
Система один раз статически неопределима.

Напомним, что для пространственной
системы сил можно составить шесть
независимых уравнений равновесия: три
уравнения, выражающие сумму проекций
всех сил на три взаимно перпендикулярные
оси (,,),
и три — сумму моментов всех сил относительно
этих же осей (,,).
Для общего случая сил, лежащих в одной
плоскости- три независимых уравнения
(например:,,). В частных случаях плоской системы
можно составить два независимых уравнения
равновесия: для системы параллельных
сил (например:,)
и для системы сил, линии действия которых
пересекаются в одной точке (,).
Для сил, линии действия которых лежат
на одной прямой, можно записать только
одно независимое уравнение (например:).

На рис. 2.40 показаны примеры составления
силовых схем и определения степени
статической неопределимости по формуле

,

где n— общее число
неизвестных сил, включая реакции опор;m — число возможных
для данной системы независимых уравнений
статики.

Рис.2.40

Раскрытие
статической неопределимости

Операции по определению неизвестных
силовых факторов в статически неопределимых
системах принято называть раскрытием
статической неопределимости. Производятся
они следующим образом. В начале исходя
из силовой схемы составляются уравнения
равновесия.

При решении любых задач число уравнений
должно быть равно числу неизвестных.
Для определения сил в стержнях статически
неопределимых систем следует составлять
уравнения, дополняющие уравнения
равновесия до числа неизвестных сил.
Дополнительные уравнения, называемые
уравнениями совместности перемещений
или деформаций,составляют, определяя
перемещения отдельных стержней системы
и устанавливая между ними связь.

Принцип совместности деформирования
выражает условие, заключающееся в том,
что конструкция должна деформироваться
без разъединения и непредусмотренного
взаимного перемещения отдельных ее
звеньев.

Для облегчения записей уравнений
перемещений строят схему деформаций
всех упругих элементов или схему
деформированной системы. Для любой
статистически неопределимой системы
всегда можно составить столько
дополнительных уравнений, сколько раз
система статически неопределима.

В силу различной взаимозависимости
элементов, различия накладываемых
связей и условий деформирования,
уравнения совместности деформаций
систем записываются по разному. Но все
они выражают соотношения деформаций
(перемещений) отдельных упругих элементов
системы. Например, на схеме,

на рис. 2.40, в

а на рис. 2.40, г.

т. к. весь
стержень не может не удлиниться, ни
укоротиться. На схеме (рис. 2.40, а)
можно установить геометрическое
соотношение деформаций стержней 1, 2 и
3.

После получения указанных геометрических
соотношений величины абсолютных
изменений, длины стержней
заменяют по закону Гука их выражениями
через усилия:

Полученные
таким образом уравнения, содержащие в
качестве неизвестных продольные силы,
и являются дополнительными уравнениями.
Они включают также показатели жесткости
отдельных звеньев конструкции, вводя
тем самым зависимость распределения
сил внутри системы от жесткости ее
элементов. Вместе с уравнениями статистики
общее число уравнений равно числу
неизвестных сил. Решая их, определяют
неизвестные внутренние (продольные)
силы.

В заключение может быть выполнена
энергетическая проверка решения задачи.
Она заключается в составлении и
удовлетворении равенства работы внешних
сил Аи суммы потенциальной энергии
деформации элементов системыU.

Сложные статически неопределимые
системы, в том числе статически
неопределимые фермы (элементы ферм
работают на растяжение, сжатие) и
статически неопределимые рамы,
рассматриваются в курсе строительной
механики стержневых систем. В курсе
сопротивления материалов рассматриваются
обычно простейшие статически неопределимые
системы, к которым относятся:

а) прямые стержни постоянного,
кусочно-постоянного и переменного
сечений, закрепленные с двух сторон, от
нагрузки действующей вдоль оси стержня;

б) системы шарнирно соединяемых стержней
с возможным включением жестких
недеформируемых элементов.

При решении статически неопределимых
систем, в стержнях которых действуют
продольные силы, можно отметить основные
этапы:

1) анализ работы конструкции с указанием
действующих силовых факторов и выяснением
деформации ее элементов, определение
степени статической неопределимости;

2) статическая
стороназадачи – составляют
уравнения равновесия для системы или
отсеченных ее частей;

3) геометрическая
стороназадачи – выясняют, как
деформируются стержни системы, изображают
систему в деформированном виде,
устанавливают связи между перемещениями
отдельных элементов системы, составляют
уравнения совместности перемещений;

4) физическая
стороназадачи – выражает
деформации элементов, согласно закону
Гука, через действующие в них неизвестные
усилия;

5) синтез – определяют неизвестные силы,
решая совместно систему уравнений
равновесия и перемещений.

Статически неопределимые конструкции
характеризуются рядом осо­бенностей,
по сравнению со статически определимыми
системами. Так, при эксплуатации
конструкции возможно изменение ее
температуры, вызванное условиями работы
или сменой времен года. С изменением
температуры изменяются линейные размеры
элементов конструкции: увеличиваются
при нагреве, уменьшаются при охлаждении
на величину

,

(2.38)

где
—
температурный коэффициент линейного
расширения (см. раздел «Справочные
данные»);—
длина элемента;—
изменение температуры, (⁰С).

В статически определимых системах длина
стержня может свободно изменяться при
их нагреве или охлаждении (рис.2.41, а,б).

Рис.2.41

В статически неопределимых системах
при изменении температуры возникают
дополнительные силы. Если нагреть
стержень, жестко закрепленный по концам
(рис.2.42, а), то его длина не может
изменяться: этому препятствуют жесткие
заделки. В опорах (заделках) возникают
реакции, сжимающие стержень.

Так как неизвестных сил две, а уравнение
равновесия можно составить только одно:
,
то система один раз статически
неопределима.

Решая геометрическую часть задачи,
составляем уравнение перемещений.
Отбросим одну из опор и заменим ее
действие неизвестной силой
.
Теперь стержень при нагреве может
удлиниться на величину(рис.2.42,б).

Рис.2.42

Так как длина стержня остается неизменной,
перемещение сечения
должно быть равно нулю, следовательно,
силадолжна
сжать стержень на величину, равную его
удлинению при нагреве:

.

Решая физическую часть задачи, с учетом
равенства
получаем

.

Тогда продольная сила в сечениях стержня

;

напряжение в стержне

.

Отметим, что напряжение в стержне не
зависит от площади сечения.

Элементы конструкций изготовляют с
определенной точностью. При сборке
статически неопределимых систем, имеющих
неточно изготовленные стержни, стержни
приходится деформировать (удлинять или
укорачивать), при этом в них возникают
напряжения, называемыми начальными или
монтажными.

Рассмотрим систему, один из стержней
которой изготовлен короче, чем требуется,
на величину
(рис.2.43,а). Определим внутренние
силы и напряжения, возникающие в стержнях
системы при ее сборке. Стержни имеют
одинаковые размеры и изготовлены из
одного материала.

Рис.2.43

При сборке системы все три стержня
необходимо удлинить, приложив к ним
растягивающие силы. В собранном виде
система показана штриховыми линиями
(см. рис.2.43, а). Вырежем узел(рис.2.43,б), составим уравнения
равновесия сил

,

откуда

;

.

Система один раз статически неопределима.
Рассмотрим геометрическую часть задач
и составим уравнение перемещений. Из
схемы, представленной на рис.2.43, а,
следует, что

,
где.

Уравнение перемещений принимает вид

.

Используя закон Гука, выразим удлинение
через неизвестные силы в стержнях

.

Решив уравнение перемещений совместно
с уравнениями равновесия, получим

;.

Начальные напряжения часто специально
создают в статически неопределимых
системах, таких, например, как соединения
с натягом и резьбовые соединения.
Создавая в элементах статически
неопределимой системы начальные
напряжения, знак которых противоположен
знаку напряжения от внешних сил, можно
повысить прочность конструкции или
увеличить допускаемую для нее нагрузку.

Распределение усилий между элементами
системы зависит от их же­сткости. Если
увеличить жесткость какого- либо
элемента, то он примет на себя большее
усилие. Изменяя соотношение жесткостей
элементов конструкций, можно менять
распределение усилий между ними.

Эти особенности статически неопределимых
конструкций должны учитываться при
проектировании или применении таких
систем.

Статически неопределимые системы
обладают повышенной «живуче­стью».
Разрушение одного или нескольких
элементов (в зависимости от числа
дополнительных связей) не вызывает
потерю несущей способности конструкции
в целом. Так разрушение даже двух стержней
в системе, показанной на рис.2.39, вне приводит к потере способности
восприни­мать силуPоставшимися
двумя стержнями, конечно, при условии
их достаточной прочности.

В заключение отметим следующие основные
свойства статически неопреде­лимых
систем.

1. Статически неопределимая система
ввиду наличия добавочных лишних связей,
по сравнению с соответствующей статически
опре­делимой системой оказывается
более жесткой, а при идентичном характере
нагружения значения усилий получаются
меньшими. Следовательно, и более
экономичными.

2. Разрушение лишних связей в нагруженном
состоянии, не ведет к разрушению всей
системы в целом, так как удаление этих
связей приводит к новой геометрически
неизменяемой системе, в то время как
потеря связи в статически определимой
системе приводит к изменяемой системе.

3. Для расчета статически неопределимых
систем необходимо предварительно
задаваться геометрическими характеристиками
поперечных сечений элементов, т.е.
фактически их формой и размерами, так
как их изменение приводит к изменению
усилий в связях и новому распределению
усилий во всех элементах системы.

4. При расчете статически неопределимых
систем необходимо заранее выбрать
материал конструкции, так как необходимо
знать его модули упругости.

5. В статически неопределимых системах
температурное воздействие, осадка опор,
неточности изготовления и монтажа
вызывают появление дополнительных
усилий.

Решение статически неопределимых систем
можно вести, используя три метода:

— расчет по упругой стадии деформации
(допускаемым напряжениям);

— расчет по разрушающим нагрузкам;

— расчет по предельному пластическому
состоянию.

В машиностроении отдается предпочтение
первому методу, а в строительстве –
второму и третьему.

Если в качестве физических уравнений
используется закон Гука, то такой способ
расчета носит название расчета по
упругой стадии деформаций. После
определения внутренних усилий –
продольных сил в стержнях статически
неопределимой системы – встает задача
обеспечения ее прочности. При расчете
по упругой стадии деформаций считается,
что предельное состояние конструкции
наступает тогда, когда один, наиболее
напряженный, стержень переходит в
предельное состояние (разрушится или
потечет). Поэтому после определения
усилий по этому способу находим напряжения
в стержнях и выбираем стержень, в котором
действует максимальное напряжение. Из
условия прочности этого наиболее
напряженного стержня либо вычисляем
допускаемую нагрузку, либо подбираем
сечения стержней. Следует отметить, что
в большинстве статически неопределимых
конструкций в результате расчета по
этому способу только в одном стержне
напряжения будут равны допускаемым,
остальные же стержни будут недогружены.
Достичь равенства напряжений во всех
элементах конструкции и, следовательно,
добиться выполнения требования, чтобы
напряжения во всех стержнях равнялись
допускаемым, в общем случае невозможно.

Второй способ расчета статически
неопределимых стержневых систем носит
название расчета по предельному
пластическому состоянию. Благодаря
наличию лишних стержней в статически
неопределимой системе, наступление
состояния текучести в одном (наиболее
напряженном) стержне еще не приводит к
нарушению геометрической неизменяемости
всей конструкции. Остальные стержни,
оставаясь упругими, препятствуют
пластическим деформациям этого стержня.
Конструкция продолжает выполнять свое
назначение, перейдя из упругой стадии
работы в упругопластическую. При
увеличении нагрузки в пластическую
стадию работы вовлекаются все новые
стержни. И только тогда, когда в системе
потекутвсе
лишние
стержни и хотя быодин необходимый,
конструкция превращается в механизм и
не может выполнять свои функции. Это
состояние и считается предельным при
расчете по предельному пластическому
состоянию. Таким образом, расчет по
предельному пластическому состоянию
сводится к следующему:

1) определяем, сколько стержней должно
потечь, чтобы конструкция превратилась
в механизм. Дальнейший расчет возможен
по двум вариантам:

— если в предельном состоянии текут все
стержни системы, то, составляя уравнения
равновесия конструкции в предельном
состоянии, находим из него значение
предельной нагрузки
;

— если в предельном состоянии течет
только часть стержней, то, не определяя
порядка перехода стержней в пластическое
состояние, рассматриваем все кинематически
возможные варианты предельного состояния
конструкции. Находим из уравнений
равновесия предельную нагрузку для
каждого варианта. Выбираем из всех
вариантов минимальное значение предельной
нагрузки
;

2) из условия прочности конструкции по
предельному состоянию
либо вычисляем допускаемую нагрузку,
либо подбираем сечения стержней.

Отметим, что расчет по предельному
пластическому состоянию является более
экономичным, чем расчет по упругой
стадии деформаций. Поэтому при сравнении
результатов расчета по двум способам
должно получиться, что допускаемая
нагрузка, найденная расчетом по
предельному пластическому состоянию,
всегда не меньше нагрузки, полученной
расчетом по упругой стадии деформации.
Соответственно площади сечений стержней,
найденные расчетом по предельному
состоянию, должны быть не больше площадей
сечений, полученных расчетом по упругой
стадии деформаций.

Примеры
типовых расчетов статически неопределимых
систем

Рассмотрим
основные этапы расчета статически
неопределимых систем на примере
простейших конструкций.

Пример 17.

Определить продольные силы в сечениях
ступенчатого стержня, жестко закрепленного
по концам (рис.2.44, а).

Рис.2.44

Решение.

Под действием силы
в заделках возникают опорные реакциии.
Единственное уравнение равновесия
имеет вид

,

следовательно, система один раз статически
неопределима. Для раскрытия статической
неопределимости отбросим одну из опор,
например верхнюю (рис.2.44, б), и составим
для стержня уравнение совместности
перемещений. Так как длина стержня не
изменяется (он жестко закреплен по
концам), удлинение верхней части стержня
должно быть равно укорочению нижней,
т.е. перемещение сечения

.

Уравнение совместности перемещений
можно записать в ином виде, определив
перемещение верхнего сеченияпод действием сили.
Так как это сечение закреплено, его
перемещение равно нулю

.

Очевидно, оба уравнения совместности
перемещений равнозначны.

На основании закона Гука, уравнение
совместности перемещений запишем в
виде

.

Решив совместно уравнение равновесия
и уравнение перемещений, получим

;.

Используя метод сечений, находим

;.

Отметим, что в более жесткой нижней
части стержня возникает бóльшая по
абсолютному значению продольная сила.

Пример
18.

К стержню, закрепленному обоими концами,
приложена осевая сила Р(рис.2.45).
Определить опорные реакцииR₁иR₂, если известныl₁, l₂
иР.

Решение.

Растяжение  (сжатие) – это такой   вид нагружения стержня, при котором в его поперечном сечении возникает внутренняя продольная сила Ν, действующая вдоль центральной оси z.

Продольная сила Ν – это равнодействующая всех внутренних нормальных сил в сечении. Для вычисления продольной силы применяется метод сечений.

Продольная сила Ν численно равна алгебраической сумме проекций всех сил, действующих по одну сторону от рассматриваемого сечения,  на продольную ось бруса.

Правило знаков для продольной силы Ν: при растяжении продольная сила положительна, при сжатии – отрицательна.

График изменения продольных сил по длине стержня называется эпюрой. Эпюра N строится методом сечений на характерных участках бруса. Строится эпюра для использования ее при расчете бруса на прочность. Она дает возможность найти наибольшие значения продольных сил и положение сечений, в которых они возникают.

При растяжении (сжатии) возникают только нормальные напряжения. Согласно гипотезе Я. Бернулли (или гипотеза плоских сечений) в поперечных сечениях, удаленных от места приложения нагрузок, нормальные напряжения распределяются по сечению практически равномерно, а сами сечения, перпендикулярные к оси стержня z, остаются плоскими в процессе нагружения.

Нормальные напряжения в сечении при  растяжении (сжатии) вычисляются по формуле

где А – площадь поперечного сечения.

Правило знаков для σ совпадает с правилом знаков для N.

В наклонном сечении, нормаль к которому составляет угол α с осью стержня z,

При растяжении в продольном направлении стержень удлиняется, а его поперечные размеры уменьшаются, при сжатии, напротив, в продольном направлении стержень укорачивается, а его поперечные размеры увеличиваются; Δℓ — абсолютное удлинение или укорочение участка стержня длиной ℓ, Δb – абсолютная поперечная деформация.

Относительное удлинение или укорочение участка стержня длиной ℓ, называемое линейной деформацией, определяется следующим образом

ε=Δℓ/ℓ.

Экспериментально установлено, что в определенной области нагрузок при упругом поведении материала между нормальными напряжениями и линейными деформациями существует линейная зависимость (закон Гука для напряжений)

σ=εЕ,

где Е – модуль продольной упругости или модуль Юнга, это физическая const. Для каждого из материалов величина модуля упругости имеет свое значение:

сталь, Е = 2^.10⁵ МПа,

медь, Е = 1^.10⁵ МПа,

алюминий, Е = 0,7^.10⁵ МПа.

Значение модуля упругости устанавливается экспериментально.

Согласно закону Гука (данную запись называют законом Гука для деформаций)

Δℓ=Νℓ/ЕА

Произведение ЕА – называется жесткостью стержня при растяжении – сжатии.

Перемещение произвольного сечения ступенчатого стержня

w=∑Δℓ_i

Относительная поперечная деформация:

ε′=Δb/b

где b – поперечный размер стержня.

Эксперименты также показывают, что в упругой стадии деформирования между продольной и поперечной деформациями существует взаимосвязь

μ  =│ε′⁄ε│ — const,

где   μ —  коэффициент Пуассона, берется по модулю ,поскольку у продольной и поперечной деформации разные знаки (при растяжении продольные волокна увеличиваются, а поперечные уменьшаются в размере).

Для твердых материалов имеет значения коэффициент Пуассона

0≤μ ≤0,5

Изменение температуры стержня вызывает его удлинение (при нагревании) или укорочение (при охлаждении)

где — a- коэффициент линейного температурного расширения; Δtº=(tº_к-tº_н) — изменение температуры между значениями начальным (tº_н) и конечным (tº_к).

Статически неопределимыми называют системы, имеющие лишние связи – внешние или внутренние.

Для определения внутренних усилий в таких системах недостаточно рассматривать только уравнения равновесия.

В этом случае требуются дополнительные уравнения, число которых равно количеству лишних связей. Дополнительные уравнения составляются на основе анализа картины деформирования системы и использования законов деформирования ее элементов.

Алгоритм решения подобных задач включает следующее:

1)   Статическая часть. Составляются уравнения равновесия с включением неизвестных усилий, действующих по направлению лишних связей.

2)    Геометрическая часть. Составляются уравнения, описывающие взаимосвязь перемещений характерных точек, удлинений и укорочений отдельных стержней между собой.

3)   Физическая связь. Записываются законы деформирования отдельных стержней системы.

Порядок расчета статически неопределимых брусьев

1.  Задаться направлениями возможных опорных реакций и составить уравнение      статики для всей системы в целом.
2. Определить степень статической неопределимости и использовать метод сечений с целью выразить неизвестные усилия через неизвестные опорные реакции. При этом неизвестные продольные силы (N) следует предполагать положительными и поэтому направлять «от сечения».
3. Сформулировать условие совместности деформаций участков бруса.
4. В процессе превращения условия совместности в уравнение совместности деформаций различий в характере деформаций участков не учитывать.

Порядок расчета статически неопределимых шарнирно-стержневых систем

1. Задаться направлениями опорных реакций, но уравнений равновесия для всей системы не составлять, а сразу использовать метод сечений и составить уравнения статики для выделенной части системы.
2. Определить степень статической неопределимости как разницу между количеством всех неизвестных, оказавшихся в уравнениях статики, и числом самих этих уравнений.
3. Рассмотреть (изобразить) любую возможную картину деформаций системы и из ее анализа сформулировать условия совместности деформаций стержней системы (столько, какова степень статической неопределимости).
4. В процессе преобразования условий совместности в уравнения совместности деформаций обязательно учитывать различие в характере деформаций стержней (т.е. вводить удлинение со знаком «плюс», а укорочение со знаком «минус») в соответствии с той картиной деформации, которую мы рассматриваем.