Как найти силу упругости через ускорение

Выясним, какой величиной выражается сила, пли, как говорят, какая величина служит мерой силы, действующей на теле.

На этот вопрос может ответить только опыт. Опыт должен состоять в том, чтобы одну и ту же силу приложить к различным телам и измерить их ускорения.

При этом ускорения тел могут быть разными. Но если на все эти тела действует одна и та же сила, то нужно из опыта наши такую величину, характеризующую ускоряемые тела, которая для всех тел так же была бы одной и той же. Эта величина и будет выражать действующую на тело силу.

Ускоряющим телом, которое действует на Есе тела с одной и той же силой, может служить растянутая пли сжатая пружина. Био ей дно из того, что та же пружина в СЕоем нормальном состояния, т. е. нераетимутая (и несжатая), вовсе- не действует на прикрепленные к ней тела какой-либо силой.

Значит, сила упругости, о которой данная пружина действует на прикрепленные к ней тела, зависит только от ее растяжения, а не от свойств прикрепленных к ней тел. Следовательно, растянутая (или сжатая) на определенную длину пружина действует на все тела с одной и той же силой.

Упомянутый выше опыт сводится к измерению ускорений различных тел, прикрепленных к пружине, растянутой на определенную длину.

Как уже указывалось в «Взаимодействие тел. Ускорения тел при их взаимодействии», удобнее всего измерять ускорение тел, движущихся по окружности, т. е. центростремительной ускорение. Поэтому мы снова воспользуемся центробежной машиной.

рис. 1

Поместим тело $M$ в виде алюминиевого цилиндра с просверленным по его оси отверстием на стержень центробежной машины (рис. 1, а). Прикрепим к цилиндру конец пружины, а другой ее конец закрепим на раме машины в точке $A$. Приведем машину во вращение. Цилиндр М, удалившись несколько от оси вращения (на расстояние $x$) и растянув при этом пружину, станет двигаться по окружности (рис. 1, б) радиусом $r$. Центростремительное ускорение цилиндра направлено по радиусу окружности к центру. Но вдоль радиуса направлена и ось пружины. Следовательно, ускорение цилиндра $M$ направлено вдоль оси пружины. Ясно, что это ускорение сообщает цилиндру сила упругости растянутой пружины. Ведь не будь пружины цилиндр просто соскользнул бы со стержня (если бы ему не мешал упор в точке $B$), как это мы видели в § 27.

Центростремительное ускорение по абсолютному значению равно, как мы знаем,

$| vec{a} | = omega^{2}r$,

где $omega$ — угловая скорость вращения машины, а $r$ — радиус окружности, по которой движется цилиндр, т. е. расстояние от него до оси вращения.

Измерив угловую скорость $omega$ и радиус $r$, мы найдем модуль ускорения $vec{a}$.

При вращении машины пружина с прикрепленным к ней телом растягивается тем больше, чем больше угловая скорость вращения. И каждому значению угловой скорости соответствует определенное растяжение пружины и, следовательно, определенное значение силы упругости.

Заменим теперь алюминиевый цилиндр точно таким же по размерам стальным цилиндром. Мы уже знаем, что его масса в три раза больше массы алюминиевого цилиндра.

Приведем машину снова во вращение и подберем такую скорость этого вращения, чтобы растяжение пружины было таким же, каким оно было при вращении цилиндра из алюминия. Тогда и сила, действующая на стальной цилиндр, будет такой же.

Опыт показывает, что в этом случае угловая скорость вращения машины будет в $sqrt{3}$ раз меньше. Это значит, что ускорение стального цилиндра в 3 раза меньше, чем алюминиевого. Направлено это ускорение по-прежнему вдоль оси пружины (по радиусу окружности к центру). Выходит, что при увеличении массы тела втрое ускорение, сообщаемое ему одной и той же силой, сохраняет свое направление, а по абсолютному значению уменьшается в 3 раза.

Отсюда следует, что произведение массы тела на его ускорение для обоих тел одно и то же.

Можно провести этот опыт со множеством других тел самых различных масс. Он покажет, что при одном и том же растяжении пружины, т. е. при одной и той же силе, произведение массы тела на его ускорение для всех тел одно и то же.

Так мы нашли величину, которая одинакова для различных тел, на которые действует одна и та же сила.

Значит, произведение массы тела на его ускорение выражает силу, действующую на тело.

Если обозначить силу, действующую на тело, через $vec{F}$, ускорение тела через $vec{a}$, а его массу через $m$, то можно написать:

$vec{F} = m vec{a}$.

Но, может быть, это верно только для силы упругости растянутой пружины и к другим силам не относится? Чтобы ответить на этот вопрос, проведем еще один опыт, который позволит нам сравнить другие силы с силой упругости. Сравним, например, силу тяжей и с силой упругости.

рис. 2

Для этого воспользуемся той же пружиной, но расположим ее вертикально, закрепив верхний конец неподвижно (рис. 2а). К нижнему концу пружины подвесим груз известной массы $m$ (рис. 2б). Мы увидим, что пружина растянется, а груз будет находиться в покое (после нескольких колебаний). На груз теперь действуют одновременно две силы: сила тяжести со стороны Земли и сила упругости со стороны растянутой пружины. Не будь пружины, груз под влиянием Земли падал бы свободно вниз с ускорением $g = 9,81 м/с^{2}$, направленным по вертикали вниз. Но раз ускорение груза равно нулю, это означает, что растянутая пружина сама по себе тоже сообщила бы грузу ускорение а $vec{a} = — vec{g}$ (направленное вертикально вверх). Значит, сила тяжести $vec{F}$ и сила упругости $vec{F}_{упр}$ действующие на груз, равны по абсолютному значению и противоположны по направлению: $vec{F} = — vec{F}_{упр}$. Но сила упругости, действующая на тело, как мы только что выяснили, равна произведению массы на ускорение, которое она ему сообщает, т. е.

$vec{F}_{упр} = — m vec{g}$.

Значит, сила тяжести $vec{F}$, равная $- vec{F}_{упр}$, будет равна:

$vec{F} = m vec{g}$.

Так мы установили, что сила тяжести тоже равна произведению массы тела на ускорение, сообщаемое ему этой силой.

Опыты, подобные рассмотренным выше, и многие другие позволили Ньютону сформулировать один из важнейших законов механики — второй закон Ньютона.

Сила, действующая на тело, равна произведению массы этого тела на сообщаемое этой силой ускорение.

Математически второй закон Ньютона выражается формулой

$vec{F} = m vec{a}$.

Из формулы, выражающей второй закон Ньютона, видно, в каких единицах измеряется сила. Сила равна единице, если, действуя на тело, масса которого равна единице, она сообщит ему ускорение, равное единице.

В системе СИ за единицу силы принимается сила, которая массе в 1 кг сообщает ускорение 1 $м/с^{2}$. Эту единицу называют ньютоном (сокращенно: Н):

$1 Н = 1 кг cdot 1 м/с^{2} = 1 кгм/с^{2}$.

В системе СГС за единицу силы принимается сила, сообщающая массе в 1 г ускорение $1 см/с^{2}$. Эту силу называют диной (сокращенно: дин):

$1 дин = 1 г cdot 1 см/с^{2} = 1 гсм/с^{2}$.

Легко найти соотношение между ньютоном и диной:

$1 Н = frac{1 кгм}{c^{2} } = frac{10^{3} г cdot 10^{2} см }{c^{2} } = 10^{5} дин$.

Например, сила тяжести, действующая на тело массой 1 кг, вблизи поверхности Земли равна:

$F = 1 кг cdot 9,8 frac{м}{с^{2} } = 9,8 Н = 9,8 cdot 10^{5} дин$.

Из второго закона Ньютона следует, и это важно понять, что действующие на тело силы определяют его ускорение, т. е. изменение скорости, а не саму скорость движения тела. Поэтому направление ускорения всегда совпадает с направлением действующей силы. Направление же скорости, а следовательно, и перемещения может и не совпадать с направлением действующей силы. Так, например, сила может быть все время направлена перпендикулярно скорости движения тела. В этом случае движение происходит по окружности, а ускорение, так же как и сила, направлено по радиусу, проведенному от движущегося тела к центру. Так двигалось тело под действием силы упругости в центробежной машине.

Если тело взаимодействует не с одним, а с несколькими телами, то на него действует не одна, а несколько сил, причем силы «не мешают» друг другу сообщать телу, на которое они действуют, свое ускорение.

Поэтому ускорение, которое сообщают телу все совместно действующие на него силы, будет такое же, какое сообщала бы ему одна сила, равная сумме всех этих сил. Так как сила — величина векторная, то под суммой всех сил надо понимать векторную сумму. Такая сумма называется равнодействующей всех приложенных к телу сил

. И в формуле $vec{F} = m vec{a}$, выражающей второй вакон Ньютона, под $vec{F}$ нужно понимать равнодействующую всех сил, действующих на тело.

рис. 3

Приведем простой пример. На качелях, известных под названием «гигантские шаги», на человека действуют одновременно две силы (рис. 88): сила $vec{F}_{1}$ — со стороны Земли, направленная вниз, и сила $vec{F}_{2}$ — со стороны каната, направленная вдоль каната. Под действием двух сил «пассажир» движется по окружности вокруг столба, к которому прикреплен канат. Значит, ускорение направлено к центру окружности, а не вдоль силы $vec{F}_{1}$ или $vec{F}_{2}$. Из рисунка видно, что к центру окружности направлена и сила $vec{F}$, которая равна геометрической сумме сил $vec{F}_{1}$ и $vec{F}_{2}$. «Пассажир», следовательно, движется так, как будто бы на него действуют не две силы: $vec{F}_{1}$ и $vec{F}_{2}$, а всего одна — их равнодействующая $vec{F}$:

$vec{F} = vec{F}_{1} + vec{F}_{2}$.

рис. 4



рис. 5

Векторная сумма сил, действующих на тело, может быть равна и нулю. Тогда ускорение тела тоже будет равно нулю, и тело будет либо покоиться, либо двигаться прямолинейно и равномерно. Этот случай мы и имели в виду, когда в «Тела и их окружение. Первый закон Ньютона» говорили о компенсации действий нескольких тел на данное тело. В примере с подвешенным на шнуре шариком, который мы там рассматривали, компенсация состоит в том, что силы, с которыми на шарик действуют шнур и Земля, противоположны по направлению и равны по абсолютному

значению ($vec{F}_{1} = — vec{F}_{2}$), поэтому их равнодействующая равна нулю (рис. 4).

На рисунке 5 показан случай, когда нулю равна равнодействующая, т. е. векторная сумма, не двух, а трех сил: $vec{F}_{1}, vec{F}_{2}$ и $vec{F}_{3}$, действующих на тело (фонарь).

Пользуясь понятием силы, мы можем теперь дать другую формулировку первому закону Ньютона.

Существуют системы отсчета, относительно которых тело движется прямолинейно и равномерно или находится в покое, если равнодействующая всех сил, действующих на тело, равна нулю.

(На самом деле этот вывод справедлив только для материальной точки или для тел, движущихся только поступательно. Сумма сил, действующих на тело, может быть равна нулю, но тело может вращаться. При этом точки тела движутся о ускорением.)

 Теория: Если сумма всех сил не равна нулю, то тело будет двигаться с ускорением.
Второй закон Ньютона: Ускорение тела прямо пропорционально равнодействующей всех сил, и обратно пропорциональна массе.
Ускорение направлена в ту же сторону что и равнодействующая всех сил. F↑↑a

равнодействующая всех сил находится по формуле : F=ma

Вес тела — сила с которой тело действует на точку опоры или подвеса.

В инерциальной системе вес тела равен силе тяжести P=F_тяж=mg. В случае неинерциальной системы, например в лифте, когда лифт движется вертикально вверх(вниз) с ускорением, вес тела возрастает (уменьшается) P=m(g±a).

Задание: Чему равна работа силы тяги, действующей на вагон, массой 20 т, если, начав двигаться из состояния покоя с постоянным ускорением 3м/с², вагон прошел путь 100 м? Трением пренебречь.

Задание: В инерциальной системе отсчёта брусок из состояния покоя начинает скользить с ускорением вниз по наклонной плоскости. Равнодействующая всех сил, действующих на брусок, сонаправлена вектору

1) 1
2) 2
3) 3
4) 4
Решение: Ускорение направлена в ту же сторону что и равнодействующая всех сил. F↑↑a, брусок скользит с ускорением вниз по наклонной плоскости.
Ответ: 2

Задание:
Одна и та же горизонтальная сила F действует вначале на тело 1 массой 0,5 кг, а затем на тело 2 массой 3 кг. Оба тела до начала действия силы покоились на гладком горизонтальном столе. С каким по модулю ускорением будет двигаться тело 2 под действием силы F, если тело 1 движется с ускорением, модуль которого равен 1,8 м/с²?
1) 0
2) 0,3 м/с²
3) 0,6 м/с²
4) 0,9 м/с²

Решение: 1 способ. Найдем силу F=m₁a₁=0,5·1,8=0,9 Н. Затем вычислим ускорение 2 тела a₂=F/m₂=0,9/3=0,3м/с²
2 способ. Масса больше в 6 раз, так как силы равны то ускорение в 6 раз меньше.

Ответ: 2

Задание: В инерциальной системе отсчета брусок начинает скользить с ускорением вниз по наклонной плоскости. Модуль равнодействующей сил, действующих на брусок, равен

1) mg
2) ma
3) F_тр
4) N
Решение: Модуль равнодействующей сил F=ma по второму закону Ньютона.
Ответ: 2

Задание огэ по физике: Брусок массой 200г, подвешенный на легкой пружинке, поднимают вверх с ускорением, равным по модулю 0,5 м/с² и
направленным вверх. Чему равен модуль силы упругости пружинки?
Решение: Во время подъема сила упругости равна весу тела, тело движется вверх с ускорением, вес тела находим по формуле: P=m(g+a), получим F_упр=m(g+a)=0,2·(10+0,5)=2,1 Н.
Ответ: 2,1 Н
Задание огэ по физике (фипи): Тело массой 6 кг движется вдоль оси OX инерциальной системы отсчёта. В таблице приведена зависимость проекции скорости υ_х этого тела на ось OX от времени t. Чему равна проекция на ось OX силы, действующей на тело?

Решение: из таблицы видно, что тело движется равноускоренно, найдем ускорение по формуле: a=(υ-υ₀)/t=(1,5-0)/3=0,5 м/с²
используя второй закон Ньютона вычислим силу действующую на тело массой 6 кг. F=ma=6·0,5=3 Н.
Ответ: 3 Н

Задание демонстрационного варианта ОГЭ 2019: На покоящееся тело, находящееся на гладкой горизонтальной плоскости, в момент времени t = 0 начинают действовать две горизонтальные силы (см. рисунок). Определите, как после этого изменяются со временем модуль скорости тела и модуль ускорения тела.

Для каждой величины определите соответствующий характер изменения:
1) увеличивается
2) уменьшается
3) не изменяется
Запишите в таблицу выбранные цифры для каждой физической величины. Цифры в ответе могут повторяться.

Решение: Силы направлены вдоль одной прямой в противоположные стороны. Результирующая сил F=F₂-F₁=2,5-1=1,5 Н. не равна нулю, следовательно тело будет двинаться равноускоренно a=const (т.к. равнодейстующая сил постоянна). Поэтому скорость тела будет увеличиваться.
Ответ: 13

Предыдущая тема       Следующая тема

Сила упругости. Закон Гука

В этой главе …

• Изучаем закон Гука
• Осваиваем основы простого гармонического движения
• Изучаем особенности простого гармонического движения
• Измеряем энергию простого гармонического движения
• Вычисляем период колебаний маятника

Эта глава посвящена описанию еще одного типа движения, а именно: описанию периодического движения. Примерами такого движения являются колебания грузика на пружинке, качания маятника и даже прыжки с высоты с помощью эластичной веревки. В этой главе рассматриваются закономерности и особенности таких повторяющихся, т.е. периодических движений. Здесь мы научимся вычислять характеристики периодического движения: период колебаний пружинки и маятника, упругую энергию сжатой пружины и т.д.

Постигаем закон Гука

Все объекты природы могут деформироваться, т.е. менять свою форму или объем, под действием приложенной силы. Если такие деформации (т.е. изменения) исчезают после прекращения действия приложенной силы, то они называются упругими. Упругость играет важную роль в технике. Упругие пружины используются для гашения удара при посадке космического корабля на поверхность планеты. Свернутые в спираль упругие пластины применяются в заводных механизмах часов. Даже в мышеловке используется упругая деформация пружины.

Еще в XVII-M веке английский физик Роберт Гук, изучая упругие свойства разных материалов, вывел закон, названный его именем. Согласно закону Гука, для упругого деформирования материала требуется приложить силу, величина которой прямо пропорциональна его деформации. Например, чтобы растянуть пружину на величину ​( x )​, потребуется приложить внешнюю силу ​( F_{вн} )​, которая равна:

где ​( k )​ — это коэффициент пропорциональности.

Точнее говоря, вектор деформации ​( mathbf{x} )​ всегда направлен противоположно силе сопротивления пружины (или силе упругости) ( mathbf{F} ), а потому в векторную формулировку закона Гука обычно входит знак “минус”:

Растягиваем и сжимаем пружины

Следует помнить, что закон Гука относится только к упруго деформируемым материалам.

В реальном мире, помимо упругих деформаций, имеются еще и пластические деформации. Так называют деформации, которые остаются в объекте, хотя бы частично, даже после прекращения действия внешних сил. Если сила не превосходит некоторой известной величины, которая называется пределом упругости, то возникающая деформация будет пластической. Предел упругости имеет разные значения для разных материалов. Если деформируемый объект, например пружина, испытывает только упругие деформации, то его называют идеально упругим, например, идеально упругой пружиной. Коэффициент пропорциональности ​( k )​ в законе Гука ​( F=kx )​ называется коэффициентом упругости объекта, который зависит от материала объекта, его размеров и измеряется в Н/м.

Допустим, вам нужно спроектировать подвеску автомобиля массой 1000 кг, состоящую из 4 пружин, которые могут идеально упруго деформироваться на расстояние 0,5 м. Каким коэффициентом упругости должна обладать пружина, чтобы выдержать вес автомобиля?

Вес автомобиля равен ​( mg )​, где ​( g )​ — это ускорение свободного падения под действием силы гравитационного притяжения. Это значит, что на каждую пружину приходится вчетверо меньшая нагрузка ​( mg/4 )​.

Определим упругую деформацию пружины под действием этой нагрузки по формуле закона Гука:

т.е. коэффициент упругости равен:

Подставляя значения, получим:

Итак, чтобы выдержать вес автомобиля, потребуется пружина с коэффициентом упругости равным 4,9·10³ Н/м. Не забудьте, что каждый элемент подвески автомобиля должен обладать определенным запасом прочности, чтобы выдерживать непредсказуемые превышения нагрузки, например на ухабах. Однако эта задача выходит за рамки данного курса.

Изучаем особенности закона Гука

Как уже упоминалось выше, в векторную формулировку закона Гука обычно входит знак “минус”:

Таким образом, знак “минус” выражает следующую особенность упругой деформации: сила упругости всегда противоположна деформации. На рис. 12.1 схематически показаны направления силы упругости и деформации при сжатии и растяжении пружины.

Как видите, при отсутствии растяжении или сжатия нет и деформации (см. схему А на рис. 12.1). Если пружина сжимается влево, то сила упругости направлена вправо (см. схему Б на рис. 12.1), а если пружина растягивается вправо, то сила упругости направлена влево (см. схему В на рис. 12.1).

Сила упругости пружины не зря называется силой сопротивления, ведь она стремится установить равновесие.

Движется дальше: простое гармоническое движение

Простым гармоническим движением называется такое движение, при котором сила сопротивления движению пропорциональна перемещению. При этом сила трения не учитывается, и никакие другие внешние силы не оказывают никакого влияния на движение. Такое движение будет выполняться периодически и бесконечно долго. Конечно же, в реальной ситуации так не бывает, но здесь имеется в виду именно идеализированная ситуация.

Изучаем простое гармоническое движение по горизонтали и по вертикали

На рис. 12.1 показан пример движения мячика, прикрепленного к пружине. При сжатии пружины внешней силой справа налево в пружине возникает сила упругости, которая стремится вернуть мячик в исходное положение. После возврата мячика в исходное положение он останавливается не сразу, а спустя какое-то время. Оно необходимо для торможения ускорившегося мячика с помощью силы упругости, возникающей при растягивании вправо. Дело в том, что мячик обладает некоторой массой, и инерция (см. главу 11) не позволяет ему остановиться мгновенно. В результате имеем следующую последовательность событий (см. рис. 12.1).

• Схема А. Мячик находится в состоянии равновесия. Никакие силы не действуют на него. Пружина находится в нерастянутом и в несжатом состоянии.
• Схема Б. Внешняя сила сжала пружину справа налево. В пружине возникла упругая сила сопротивления ​( F )​.
• Схема В. Внешняя сила отпускает пружину (и далее не участвует в процессе движения). Упругая сила сопротивления пружины ​( F )​ стремится распрямить пружину, т.е. вернуть мячик в исходное состояние. Мячик начинает ускоренное движение.

Когда мячик проходит точку исходного положения, его скорость становится очень большой (фактически максимальной) и он продолжает движение вправо. При этом возникает деформация растяжения и соответственно направленная противоположно упругая сила сопротивления пружины. Именно так и происходит при повторяющихся движениях мячика слева направо и, наоборот, справа налево. После первоначального толчка из неподвижного состояния мячик начинает совершать периодические колебания из самого крайнего левого положения в самое крайнее правое положение.

В примере на рис. 12.1 предполагается, что силы трения нет. А что будет, если пружинку с мячиком подвесить вертикально, как показано на рис. 12.2?

В подвешенном состоянии изменится положение равновесия, но после воздействия внешней силы мячик будет совершать аналогичные периодические движения, но теперь уже вверх-вниз.

Это новое равновесное положение определяется равенством веса мячика ​( mg )​ и силы упругости ​( ky_0 )​ растянутой пружины под действием этого веса:

Итак, новое положение исходного равновесия будет определяться формулой:

Теперь если потянуть мячик вниз с помощью внешней силы и отпустить мячик, то он начнет совершать периодическое движение, как и в прежнем примере (см. рис. 12.1), но теперь уже относительно нового положения равновесия.

Периодическое движение подобного рода называется периодическим колебанием, а крайние положения мячика при таком периодическом движении мячика называются амплитудами периодических колебаний. Амплитуда является важным элементом математического описания простого гармонического движения.

Изучаем свойства простого гармонического движения

Представьте себе, что для изучения простого гармонического движения ученые решили освещенный фонариком мячик из предыдущего примера заснять на движущуюся по горизонтали фотопленку.

После проявки фотопленки на ней оказался четкий волнообразный след, который показан на рис. 12.3.

Оказывается, мячик действительно совершает периодические движения вверх-вниз относительно исходного равновесного положения с амплитудой А. Вблизи точки равновесия скорость мячика максимальна, а в точках амплитуды минимальна.

Траектория мячика очень похожа на синусоидальную кривую, т.е. след мячика на движущейся фотопленке описывается графиком функции ​( sin )​ (“синус”) либо ​( cos )​ (“косинус”) со сдвигом от начала координат. Действительно, решением уравнения простого гармонического движения является функция ​( sin )​ или ​( cos )​.

Изучаем траекторию простого гармонического движения

Построим и рассмотрим внимательно кривую функции:

Наверняка эта функция и ее графическое представление в виде синусоидальной кривой уже знакомо многим читателям этой книги из курса математики. Ее часто можно встретить на экранах разных приборов в реальной жизни или даже в виртуальном мире кино и компьютерных игр.

Пусть освещенный фонариком мячик движется по окружности перпендикулярной плоскости страницы и снимается на движущуюся по горизонтали фотопленку. Тогда после проявки фотопленки на ней снова появится синусоидальная кривая, как показано на рис. 12.4.

Если расположить окружность так, чтобы она была параллельна плоскости страницы (рис. 12.5), то можно легко заметить, что положение мячика определяется формулой:

где ​( x )​ — это текущее смещение мячика по оси X от положения равновесия, ​( theta )​ — это угол поворота мячика при вращении по окружности, а ​( A )​ — это амплитуда периодического движения.

Если мячик вращается по окружности с постоянной угловой скоростью, то ​( theta=omega t )​ и ​( x=Acos(omega t) )​.

Определяем период простого гармонического движения

Прохождение мячиком пути, равного длине окружности, называется циклом, а время его прохождения — периодом. Период обозначается символом ​( T )​ и измеряется в секундах.

На рис. 12.4 и 12.5 полный цикл соответствует движению мячика от исходного положения с амплитудой ​( A )​, затем к положению с амплитудой ​( -A )​, а потом снова к положению с амплитудой ( A ).

Как связан период с уже знакомыми нам параметрами движения? За один цикл мячик проходит угол величиной ​( 2pi )​ за период ​( T )​, т.е. его угловая скорость равна:

Откуда получаем выражение для периода:

Для характеристики периодического движения часто используют понятие частота, которое равно количеству циклов за единицу времени. Например, если мячик на рис. 12.4 совершает 1000 полных оборотов в секунду, то его частота равна 1000 с^-1. В системе СИ частоту измеряют в герцах (или сокращенно Гц), т.е. 1 с^-1 = 1 Гц. Таким образом, частота вращения мячика по окружности равна 1000 Гц.

Частота ​( f )​ и период ​( T )​ связаны очень простым соотношением:

Поскольку:

то теперь можно легко найти связь между частотой и угловой скоростью:

При описании периодических движений угловую скорость ​( omega )​ часто называют циклической частотой.

Определяем скорость в простом гармоническом движении

На рис. 12.5 мячик совершает движение по окружности, а координата перемещения по оси X определяется формулой:

где ​( x )​ — это текущее смещение мячика по оси X от положения равновесия, ​( omega )​ — это угловая скорость мячика при вращении по окружности, а ​( A )​ — это амплитуда периодического движения.

В любой точке с координатой х мячик обладает некоторой скоростью, которая зависит от времени. Как выразить ее с помощью математической формулы?

Очень просто, ведь для этого достаточно вспомнить о связи между угловой ​( omega )​ и тангенциальной ​( v )​ скоростью (см. главу 10):

Поскольку в данном случае ​( r=A )​, то в итоге получим для тангенциальной скорости:

Теперь для определения скорости периодических колебаний следа мячика по оси X на фотопленке нужно вычислить проекцию тангенциальной скорости на ось X:

(Здесь знак “минус” возникает, поскольку фотопленка движется вниз и ось Y направлена вниз, а потому угол ​( beta )​ между вектором скорости и осью X равен ​( 180^circ+theta )​, a ​( sin(beta)=sin(180^circ+theta )=-sin(theta) )​. — Примеч. ред.)

После подстановки выражений для ​( theta=omega t )​ и для ​( v=Aomega )​ получим:

Обратите внимание, что скорость меняется от исходного положения с амплитудой перемещения ​( A )​ и амплитудой скорости ​( 0 )​, затем к положению с амплитудой перемещения ​( 0 )​ и амплитудой скорости ​( -Aomega )​, потом к положению с амплитудой перемещения ​( -A )​ и амплитудой скорости ​( 0 )​, затем к положению с амплитудой перемещения ​( 0 )​ и амплитудой скорости ​( Aomega )​, а потом снова к положению с амплитудой перемещения ​( A )​ и амплитудой скорости ​( 0 )​.

Как видите, в простом гармоническом движении амплитуда скорости ​( A_v=Aomega )​ связана с амплитудой перемещения ​( A_х=A )​ формулой:

Рассмотрим следующий простой пример. Представьте себе, что несколько отчаянных парней и девушек прыгают с высоты с помощью эластичной веревки. Известно, что при прыжке с некоторой высоты относительно точки равновесия максимальная скорость в точке равновесия одного из смельчаков достигает величины 4 м/с. Он решает в 10 раз увеличить высоту прыжка. Какой будет его максимальная скорость в точке равновесия?

Итак, амплитуда скорости в первом прыжке ​( A_{v1}=-A_{х1}omega )​ равна 4 м/с. Амплитуда перемещения во втором прыжке (с новой высоты) в 10 раз больше амплитуды перемещения в начале, т.е. ​( A_{х2}=10A_{х1} )​. Вопрос: чему равна амплитуда скорости ( A_{v2}=-A_{х2}omega ) во втором прыжке? Подставляя выражение для ( A_{х2}=-omega/A_{v1} ) в формулу ( A_{х2}=10A_{х1} ), а затем в формулу ( A_{v2}=-A_{х2}omega ), получим:

Итак, при увеличении амплитуды прыжка в 10 раз амплитуда скорости возрастает тоже в 10 раз, т.е. становится равной 40 м/с.

Определяем ускорение в простом гармоническом движении

Вернемся к примеру на рис. 12.5, где мячик совершает движение по окружности. Его координата перемещения по оси X определяется формулой:

где ​( x )​ — это текущее смещение мячика по оси X от положения равновесия, ​( omega )​ — это угловая скорость мячика при вращении по окружности, а ​( A )​ — это амплитуда периодического движения.

Как мы уже выяснили в предыдущем разделе, его скорость перемещения по оси X определяется формулой:

Однако вращательное движение мячика также характеризуется центростремительным ускорением. Как выразить ее с помощью математической формулы?

Как известно (см. главу 10), угловая скорость ​( omega )​ центростремительное ускорение ​( a )​ связаны следующей формулой:

Поскольку в данном случае ​( r=A )​, то в итоге получим для центростремительного ускорения:

Теперь для определения ускорения периодических колебаний следа мячика по оси X на фотопленке нужно вычислить проекцию центростремительного ускорения на ось X:

(Здесь знак “минус” возникает, поскольку фотопленка движется вниз и ось Y направлена вниз, а потому угол ​( gamma )​ между вектором центростремительного ускорения и осью X равен ​( 180^circ + theta )​, a ​( cos(gamma)=cos(180^circ + theta)=-cos(theta) )​. — Примеч. ред.)

После подстановки выражений для ​( theta=omega t )​ и для ​( a=Aomega^2 )​ получим:

Как видите, в простом гармоническом движении амплитуда ускорения ​( A_а=Aomega^2 )​ связана с амплитудой перемещения ​( A_х=A )​ формулой:

Рассмотрим еще один простой пример. Пусть диафрагма (тоненькая пластинка) в трубке домашнего телефона совершает простое гармоническое движение с частотой ​( theta=omega t )​ величиной 1 кГц (т.е. 1000 Гц) и амплитудой перемещения ( A_х=A ) величиной 1,0·10^-4 м. Чему равна амплитуда ускорения мембраны ​( A_а )​?

Поскольку ​( omega=2pi!f )​, то после подстановки этого выражения в предыдущую формулу ( A_а=-A_хomega^2 ) получим:

Подставляя численные значения, получим:

Как видите, мембрана обычного телефона испытывает очень большое ускорение, которое почти в 400 раз больше ускорения свободного падения ​( g )​ = 9,8 м/с² под действием гравитационного притяжения Земли.

Определяем частоту колебаний груза на пружине

С математической точки зрения колебания груза на пружине и движение мячика по окружности (см. предыдущие разделы этой главы) принципиально не отличаются. Дело в том, что оба эти движения являются простыми гармоничными. Поэтому их основные характеристики (например, скорость, ускорение, частота и период колебаний) должны описываться аналогичными математическими формулами. Остановимся и подробно проследим за этой аналогией.

Как известно, согласно закону Гука (см. выше в этой главе), при растяжении пружины на величину ​( x )​ возникает упругая сила ​( F )​, которая равна:

где ​( k )​ — это коэффициент пропорциональности.

Согласно закону Ньютона (см. главу 5), сила и вызванное ею ускорение ​( a )​ связаны следующим соотношением:

откуда получаем:

Из предыдущего раздела нам уже известно, что в простом гармоническом движении перемещение и ускорение выражаются следующими формулами:

и

Подставляя эти выражения в предыдущую формулу, полученную на основе законов Гука и Ньютона, получим:

Сокращая некоторые переменные, получим:

Откуда легко можно выразить циклическую частоту:

Поскольку ​( omega=2pi!f )​ и ( omega=2pi/T )​, то после подстановки предыдущего выражения в эти формулы получим:

и

Пусть пружина на рис. 12.1 обладает коэффициентом упругости ​( k )​, равным 1,0·10^-2 Н/м, а к ней прикреплен груз массой 4 г. Чему будет равен период колебаний груза на пружине? Подставляя значения в предыдущую формулу для периода, получим:

А какова частота этих колебаний? Снова подставляя значения в предыдущую формулу для частоты, получим:

Используя формулы перемещения, скорости и ускорения для простого гармонического движения (см. ранее в этой главе):

можно вычислить координату, скорость и ускорение груза на пружине в произвольный момент времени. Как будут выглядеть эти формулы для задачи с грузиком на пружине?

Сначала вычислим циклическую частоту:

Если амплитуда ​( A )​ равна 10 см, то получим:

Вычисляем энергию простого гармонического движения

В простом гармоническом движении периодически происходит увеличение и уменьшение кинетической энергии, например груза на пружине. Ясно, что кинетическая энергия груза не пропадает, а преобразуется в энергию сжатой или растянутой пружины. Эта энергия называется упругой потенциальной энергией пружины. Сколько энергии запасено в сжатой или растянутой пружине?

Попробуем вычислить ее с помощью простых соображений. Как известно, работа ​( A )​ силы ​( F )​ при перемещении на расстояние ​( s )​ равна:

При сжатии или растяжении пружины сила ​( F )​ меняется линейно с расстоянием, поэтому работу этой силы по сжатию или растяжению пружины на расстояние ( s ) можно представить как произведение средней силы ​( overline{F} )​ на перемещение ( s ):

Средняя ( overline{F} ) сила определяется как:

где ​( F_1=-kx_1 )​ — это сила упругости в точке с координатой ​( x_1 )​, a ( F_2=-kx_2 ) — сила упругости в точке с координатой ( x_2 )​. При этом перемещение ​( s )​ будет равно:

Подставляя выражения для ( s ) и ( overline{F} ) в формулу работы, получим:

Члены ​( frac{kx^2_1}{2} )​ и ( frac{kx^2_2}{2} ) выражают упругую потенциальную энергию пружины ​( E_{у1} )​ и ( E_{у2} ) в точках с координатами ​( x_1 )​ и ( x_2 ), соответственно. Таким образом, работа силы упругости равна изменению упругой потенциальной энергии пружины:

Рассмотрим простой пример. Насколько возрастет упругая потенциальная энергия пружины с коэффициентом упругости 1,0·10^-2 Н/м при сжатии ее на 10 см? Подставляя значения в формулу

получим:

Учтите, что при изменении упругой потенциальной пружины с грузом (при отсутствии внешних сил) изменяется кинетическая энергия груза. Причем эти изменения происходят так, что неизменной остается полная энергия системы, состоящей из пружины и груза. Например, при достижении точки равновесия пружина полностью разжимается, и ее упругая потенциальная энергия становится равной нулю, а кинетическая энергия груза при этом становится максимальной. И наоборот, при максимальном сжатии или растяжении пружины ее упругая потенциальная энергия становится максимальной, а кинетическая энергия груза при этом становится равной нулю.

Качаемся вместе с маятником

Еще одним типичным примером простого гармонического движения (кроме груза на пружине) является простой маятник, который показан на рис. 12.6.

Можно ли движение маятника описать математическими формулами простого гармонического движения, которые (выше в этой главе) использовались для описания движения груза на пружине? Да, и вот почему.

Дело в том, что на маятник, подвешенный на нити длиной ​( L )​ и отклоненный на угол ​( theta )​, действует сила гравитационного притяжения ​( mathbf{F}=mmathbf{g} )​. Перпендикулярная нити компонента силы создает сопротивление движению:

Момент этой компоненты силы

определяет угловое ускорение маятника ​( alpha )​:

Отсюда получаем формулу математического маятника:

(Математическим маятником называется идеализированная система, состоящая из невесомой и нерастяжимой нити, на которой подвешен груз с массой, сосредоточенной в одной точке. — Примеч. ред.)

При малых колебаниях, т.е. при малых значениях угла ​( theta )​; можно считать, что ​( sin(theta)approxtheta )​, и тогда прежняя формула приобретает следующий вид:

Эта формула связи ускорения и перемещения объекта очень похожа на прежние формулы простого гармонического движения груза на пружине и мячика по окружности (см. ранее в этой главе). Но прежде в эту формулу входило линейное перемещение, а теперь — угловое.

По аналогии с прежними формулами связи ускорения и перемещения объекта, совершающего простое гармоническое движение, коэффициент пропорциональности между ускорением и перемещением ​( g/L )​ равен квадрату циклической частоты ​( omega^2 )​. Отсюда получаем, что:

Далее, поскольку ​( omega=2pi!f )​ и ( omega=2pi/T ), то после подстановки предыдущего выражения в эти формулы получим:

и

Обратите внимание, что период качаний математического маятника не зависит от его массы!