Ускорение свободного падения характеризует то, как быстро будет увеличиваться скорость тела при свободном падении. Свободным падением называется ускоренное движение тела в безвоздушном пространстве, при котором на тело действует только сила тяжести. Из физики известно, что ускорение свободного падения на Земле составляет (9,8)
мс2
.
Вопрос, почему эта величина именно такая, мы рассмотрим в этой теме.
Ускорение свободного падения в упрощённом виде можно рассчитать по формуле
g=Fm
, которая получается из формулы
F=m⋅g
, где (F) — сила тяжести либо вес тела в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, (m) — масса тела, которое притягивает планета, (g) — ускорение свободного падения.
Сила тяжести, действующая на тело, зависит от массы тела, массы планеты, притягивающей тело, и от расстояния, на котором находится тело от центра массы планеты.
(F) — сила тяжести, Н;
(G) — гравитационная постоянная,
G=6,6720⋅10−11Н⋅м2кг2
;
(R) — расстояние между центрами планеты и объекта в метрах. Если притягиваемое тело находится на поверхности планеты, тогда (R) равен радиусу планеты (если планета имеет сферическую форму);
m1 и
m2
— масса планеты и притягиваемого тела, выраженные в кг.
Обрати внимание!
Если мы объединим обе формулы, тогда получим формулу
g=G⋅mR2
, с помощью которой можно вычислить ускорение свободного падения на любом космическом объекте — на планете или звезде.
Пример:
ускорение свободного падения у поверхности Земли вычисляют таким образом:
, где
(g) — ускорение свободного падения;
(G) — гравитационная постоянная,
G=6,6720⋅10−11Н⋅м2кг2
;
Практически на Земле ускорение свободного падения на полюсах немного больше ((9,832)
мс2
), чем на экваторе ((9,78)
мс2
), так как Земля не имеет форму идеального шара, а на экваторе скорость вращения больше, чем на полюсах. Среднее значение ускорения свободного падения у поверхности Земли равно (9,8)
мс2
.
Ускорение свободного падения у поверхности любого космического тела — на планете или звезде — зависит от массы этого тела и квадрата его радиуса. Таким образом, чем больше масса звезды и чем меньше её размеры, тем больше значение ускорения свободного падения у её поверхности.
При помощи формулы расчёта ускорения свободного падения и измерений, проведённых для удалённых объектов, учёные-физики могут определить величину ускорения свободного падения на любой планете или звезде.
Рис. (1). Планеты Солнечной системы: Меркурий, Венера, Земля, Марс, Юпитер, Сатурн, Уран, Нептун; и карликовые планеты: Церера, Плутон, Эрида ((2003) UB (313))
Таблица (1). Ускорение свободного падения и другие характеристики планет Солнечной системы и карликовых планет
|
Небесное тело |
Ускорение свободного падения, мс2 |
Диаметр, км |
Расстояние до Солнца, миллионы км |
Масса, кг |
Соотношение с массой Земли |
|
Меркурий |
(3,7) |
(4878) |
(58) |
(3,3*) 1023 |
(0,055) |
|
Венера |
(8,87) |
(12103) |
(108) |
(4,9*) 1024 |
(0,82) |
|
Земля |
(9,8) |
(12756,28) |
(150) |
(6,0*) 1024 |
(1) |
|
Марс |
(3,7) |
(6794) |
(228) |
(6,4*) 1023 |
(0,11) |
|
Юпитер |
(24,8) |
(142984) |
(778) |
(1,9*) 1027 |
(317,8) |
|
Сатурн |
(10,4) |
(120536) |
(1427) |
(5,7*) 1026 |
(95,0) |
|
Уран |
(8,87) |
(51118) |
(2871) |
(8,7*) 1025 |
(14,4) |
|
Нептун |
(10,15) |
(49532) |
(4498) |
(1,02*) 1026 |
(17,1) |
|
Плутон |
(0,66) |
(2390) |
(5906) |
(1,3*) 1022 |
(0,0022) |
|
Луна |
(1,62) |
(3473,8) |
(0,3844 ) (до Земли) |
(7,35*) 1022 |
(0,0123) |
|
Солнце |
(274,0) |
(1391000) |
— |
(2,0*) 1030 |
(332900) |
Нейтронные звёзды имеют малый диаметр — порядка десятков километров, — а масса их сопоставима с массой Солнца. Поэтому гравитационное поле у них очень сильное.
Пример:
если диаметр нейтронной звезды равен (20) км, а масса её в (1,4) раза больше массы Солнца, тогда ускорение свободного падения будет в (200000000000) раз больше, чем у поверхности Земли.
Его величина приблизительно равна
2⋅1012 мс2
. Значение ускорения свободного падения для нейтронной звезды может достигать значения
7⋅1012 мс2
.
Ускорение свободного падения, теория и онлайн калькуляторы
Ускорение свободного падения
Определение ускорения свободного падения
Определение
Ускорением свободного падения называют ускорение, которое телу придает сила тяжести, если другие силы на рассматриваемое тело не действуют или их
действие взаимно компенсируется.
Ускорение свободного падения обозначают буквой $g$. На поверхности Земли оно изменяется пределах от $9,78 frac{м}{с^2}$ до $9,832 frac{м}{с^2}$. На полюсах Земли ускорение свободного падения максимально, на экваторе минимально. Средним (стандартным или нормальным) значением ускорения свободного падения на Земле принято считать его величину, равную $g=9,80665 frac{м}{с^2} $. В задачах величину ускорения свободного падения считают равной $g=9,81frac{м}{с^2}$ или часто даже полагают $g=10frac{м}{с^2}$, если расчеты приблизительные.
В соответствии с обобщенным законом Галилея все тела, находящиеся в одном и том же поле тяготения падают с одинаковыми ускорениями. Это означает, что в данной точке Земли ускорение свободного падения одинаково для всех тел. Изменение величины ускорения свободного падения около поверхности Земли в зависимости от широты связано с суточным вращением нашей планеты вокруг своей оси и тем, что форма Земли отличается от формы шара (Земля сплюснута).
Зависимость ускорения свободного падения от высоты над уровнем Земли
Если суточным вращением Земли пренебречь, то сила тяжести ($P=mg$) равна по величине силе тяготения (F):
[P=mg=F=gamma frac{mM}{R^2}left(1right),]
где $M$ — масса Земли; $R$ — расстояние от центра Земли, до рассматриваемого тела; $gamma $- гравитационная постоянная. Формула (1) справедлива, если тело находится около поверхности Земли, тогда ускорение свободного падения равно:
[g=gamma frac{M}{R^2}left(2right).]
Ускорение, вычисляемое при помощи формулы (2) называют ускорением свободного падения на уровне моря.
Допустим, что тело находится на высоте $h$ над уровнем Земли, тогда сила тяжести, действующая на тело равна:
[P=gamma frac{mM}{{left(R_Z+hright)}^2}left(3right),]
где $R_Z$ — радиус Земли. В таком случае ускорение свободного падения зависит от высоты, на которой находится рассматриваемое тело:
[g=gamma frac{M}{{left(R_Z+hright)}^2}left(4right).]
Изменениями ускорения свободного падения на высотах, которые много меньше, чем радиус Земли обычно пренебрегают. При этом считают, что ускорение свободного падения постоянная величина.
Влияние вращения Земли на ускорение свободного падения
Как уже отмечалось, на ускорение свободного падения оказывает влияние вращение нашей планеты вокруг своей оси. Допустим, что тело массой $m$ находится в точке с географической широтой $varphi $. Вместе в планетой тело движется и при этом траекторией его движения является окружность радиуса $r$, равного:
[r=R_Z{cos varphi left(5right), }]
где $R_Z$ — радиус Земли. Центростремительное ускорение ($a_n$) нашего тела при этом будет составлять величину:
[a_n=frac{v^2}{r}=frac{4{pi }^2R_Z{cos varphi }}{T^2} left(6right),]
где $T$ — период вращения Земли. Силу тяготения ($F$) можно разложить на две составляющие: центростремительную силу ($F_n$) и силу тяжести ($P$). Сила тяжести везде кроме полюсов, меньше силы тяготения. Везде, кроме экватора и полюсов, сила тяжести направлена не точно в центр Земли, а немного в сторону от него.
За счет вращения Земли сила тяжести на полюсах больше, чем у экватора, наша планета сплюснута.
Ускорение свободного падения на полюсе ($g_p$) максимально. Так как центростремительное ускорение равно нулю, полярный радиус ($R_p$) минимален:
[g_p=frac{gamma M}{R^2_p}left(7right).]
Ускорение свободного падения ($g_e$) на экваторе равно разности:
[g_e=frac{gamma M}{R^2_e}-a^e_n=frac{gamma M}{R^2_e}-frac{4{pi }^2R_e}{T^2}left(8right),]
где $R_e$ — экваториальный радиус Земли. Величину $frac{gamma M}{R^2_e}$ называют напряженностью гравитационного поля Земли.
Примеры задач с решением
Пример 1
Задание. Радиус некоторой планеты равен R, ее средняя плотность составляет $rho $, считая, что масса планеты распределена равномерно, определите ускорение свободного падения около поверхности этой планеты.
Решение. Ускорение свободного падения около поверхности планеты можно найти как:
[g=gamma frac{M}{R^2}left(1.1right),]
где $R$ — радиус планеты; $M$ — масса планеты. Массу планеты найдем, считая ее шаром:
[M=frac{4}{3}pi R^3rho left(1.2right).]
Тогда ускорение свободного падения около поверхности этой планеты равно:
[g=gamma frac{frac{4}{3}pi R^3rho }{R^2}=frac{4}{3}gamma pi rho R.]
Ответ. $g=frac{4}{3}gamma pi rho R.$
Пример 2
Задание. Какова зависимость ускорения свободного падения от расстояния от центра планеты$ ( r)$, если планета — однородный шар, плотность которого равна $rho ?$ Радиус планеты R. Изобразите график $gleft(rright).$
Решение. Рассмотрим случай, когда расстояние от центра планеты меньше ее радиуса ($r$ меньше $R$) (рис.1 (а)).
Расположим тело массы $m$ на расстоянии $r$ от центра планеты (в точке А). Тогда тело притягивается к планете с силой:
[mg=frac{gamma M’m}{r^2}left(2.1right),]
где $M’=frac{4}{3}pi r^3rho $ — масса планеты, которая ограничена сферической поверхностью радиуса $r$. При этом, ускорение свободного падения равно:
[g_1(r)=frac{gamma frac{4}{3}pi r^3rho }{r^2}=frac{4}{3}pi gamma rho r.]
Расположим материальную точку массы $m$ в точке А за пределами планеты (рис.1 (б)), тогда по закону всемирного тяготения на точечную массу действует сила, равная:
[mg=gamma frac{mM’}{r^2} left(2.2right),]
где $M’=frac{4}{3}pi R^3rho $, в этом случае ускорение свободного падения равно:
[g_2(r)=gamma frac{4}{3}pi R^3frac{rho }{r^2}.]
В результате получаем:
[left{ begin{array}{c}
g_1left(rright)=frac{4}{3}pi gamma rho r при rle R \
g_2left(rright)=gamma frac{4}{3}pi R^3frac{rho }{r^2}при rge R. end{array}
right. ]
Читать дальше: центростремительное ускорение.
236
проверенных автора готовы помочь в написании работы любой сложности
Мы помогли уже 4 430 ученикам и студентам сдать работы от решения задач до дипломных на отлично! Узнай стоимость своей работы за 15 минут!
Ответ: 9,81 м/с²
Объяснение:
Для определения среднего значения ускорения свободного падения нам потребуется сверхточный секундомер ( допустим он у нас есть ) ну и хорошая измерительная лента ( допустим рулетка )
Поднимем тело относительно Земли на высоту 1,5 м а затем его отпустим ( без начальной скорости ) наш сверхточный секундомер показывает то что тело падало в течении 0,553 с повторим наш опыт 5 раз и найдём среднее значение промежутка времени в течение которого падало тело спустя некоторое время с помощью секундомера мы определили что этот промежуток составил 0,553 с
Так как в нашем эксперименте мы тело отпускали без начальной скорости тогда
h = ( gt² )/2
Отсюда
g = ( 2h )/t² ≈ 9,81 м/с²
То есть значение ускорения свободного падения которые мы получили составляет 9,81 м/с² что отлично согласуется с реальными численными данными
Речь скорее всего идет о Лабораторной работе , с которой сталкиваются все студенты первого курса любого института, приступая к изучению курса физики.
Лабораторная работа посвящена измерению ускорения свободного падения с помощью машины Атвуда.
Классический опыт с измерением времени падения тела осуществить сложно, так как требуется очень большая точность измерения времени плюс сопротивление воздуха играет значительную роль. Приходится увеличивать высоту и время измерения. Галлилей для своих опытов использовал Пизанскую башню.
Поэтому была придумана машина Атвуда. Схема ее на рисунке.
Через блок перекинута нить, на которой закреплены грузы массой М каждый. На один грузов кладется перегрузок массой m.
Уравнения движения
Mg — T = -Ma
(М + m) g — Т = (М +m) а
Из уравнений
a = gm / ( 2M+m)
а время с высоты h равно
t = √(2h/a)
Это время уже достаточно большое и может быть измерено с меньшей точностью, для получения требуемой точности измерения величины g.
Большое значение в этой работе как раз уделено не самому процессу измерения g ( которое конечно всем известно ) , а оценке среднего его значения и точности ее измерения, абсолютной и относительной ее погрешности. Вот на этом то все студенты первого курса и «плавают» ))
Приложения:
Математический
маятник –
это
материальная точка, подвешенная на
длинной, невесомой, нерастяжимой нити.
В реальных условиях математическим
маятником можно считать шар, подвешенный
на нити при условии, что размеры шара
много меньше длины нити, масса нити
много меньше массы шара, растяжение
нити шаром настолько мало, что им можно
пренебречь (см. рис. 7).
Период колебания
математического маятника вычисляется
по формуле
,
гдеl
– длина нити маятника. Отсюда следует,
что ускорение сво- Рис.
7
бодного падения
можно найти так:
.
Проделываем три опыта, не меняя условий,
т. е. измеряем время 40 полных колебаний,
вычисляем
,
иg.
Таблица
9
|
№ опыта |
l, |
N |
t, |
tср, |
Tср, |
g, |
|
1 |
1,2 |
40 |
85 |
|||
|
2 |
1,2 |
40 |
87 |
87 |
2,175 |
10,0 |
|
3 |
1,2 |
40 |
89 |
Ускорение
свободного падения =10 м/с2.
7. Измерение ускорения свободного падения при помощи закона сохранения энергии.
Оборудование:
пистолет баллистический двусторонний,
весы с разновесами, линейка длиной 3
м, два штатива с муфтами и лапками,
динамометр.
Устанавливаем
пистолет вертикально (см. рис. 8). «Снаряд»
удерживается фиксатором. При нажатии
на фиксатор энергия сжатой пружины
превращается в кинетическую энергию
«снаряда», которая в свою очередь
переходит в потенциальную энергию
взлетевшего на высоту h
«снаряда».
Рис. 8
,
где k
– жесткость пружины, х
– величина деформации (сжатия) пружины
(измеряется линейкой начальная длина
пружины l0
и длина
сжатой пружины l.
),m
– масса «снаряда». Потенциальная энергия
сжатой пружины находится по формуле
.
Потенциальная энергия тела, поднятого
на высотуh:
.
По закону сохранения
энергии
.
Отсюда выражаем ускорение свободного
падения:
.
С
илу
упругости (Fу)
сжатой пружины определяем с по-мощью
динамомет-ра, как показано на рис. 9.
Массу «сна-рядов» определяем с помощью
весов. В работе использованы два «снаряда»
разной массы и две пружины разной
жесткости. Рис.
9
Таблица
10
|
m, |
х, м |
Fу, |
h, |
g, |
|
0,02 |
0,1 |
5 |
1,1 |
11,4 |
|
0,04 |
0,1 |
5 |
0,55 |
11,4 |
|
0,02 |
0,1 |
11 |
2,35 |
11,7 |
|
0,04 |
0,1 |
11 |
1,3 |
10,6 |
Среднее значение
ускорения свободного падения =11,3 м/с2.
8. Измерение ускорения свободного падения с помощью конического маятника.
Конический
маятник представляет собой небольшой
шарик, подвешенный к нити, который
движется по окружности радиуса R
(см. рис.10). При этом нить АВ,
к которой прикреплен шарик, описывает
поверхность прямого кругового конуса.
На шарик действуют две силы: сила тяжести
и
сила натяжения нити
(см.
рис. 11,a).
Они создают центростремительное
ускорение, направленное по радиусу к
центру окружности.
Рис. 10
Центростремительное
ускорение можно определить также,
используя законы динамики. Согласно
второму закону Ньютона
.
Разложим силу
на составляющие
и
,
направленные по радиусу к центру
окружности и по вертикали вверх. Тогда
второй закон Ньютона запишется следующим
образом:
.
Направление
координатных осей выберем так, как
показано на рисунке 11, б.
В проекциях на ось О1у
уравнение движения шарика примет вид:
.
ОтсюдаF2=mg,
т. е. составляющая
уравновешивает силу тяжести
,
действующую на шарик.
Запишем второй
закон Ньютона в проекциях на ось О1х:
maц=F1.
Отсюда
.
Модуль составляющей
F1
можно определить различными способами.
Во-первых, это можно сделать из подобия
треугольников ОАВ
и FBF1:
. Отсюда
и
.
Во-вторых, модуль
составляющей F1
можно непосредственно измерить
динамометром. Для этого от-
Рис. 11
тягиваем горизонтально
расположенным динамометром шарик на
расстояние, равное радиусу окружности
(см. рис. 11, в),
и определяем показание динамометра.
При этом сила упругости пружины
уравновешивает составляющую
.
Приравняем попарно
выражения для центростремительного
ускорения и выразим ускорение свободного
падения:
.
Таблица
11
|
h, |
N |
t, |
Т, |
g, |
|
0,54 |
20 |
29 |
1,45 |
10,1 |
Таблица
12
|
F1, |
h, |
m, |
R, |
g, |
|
0,3 |
0,54 |
0,1 |
0,15 |
10,8 |
Среднее
значение ускорения свободного падения
=10,45 м/с2.
9. Изучение
свободного падения тел с помощью
интерактивной программы “Живая физика»
(PhysiconPhysics
7-11).
Интерактивная
программа «Живая физика» позволяет
поставить виртуальный эксперимент и
построить графики зависимости координаты,
проекции скорости и ускорения тела,
брошенного вертикально от величины и
направления начальной скорости.
Анализируя эти графики, можно сделать
вывод, что координата меняется по законам
равноускоренного движения (график –
парабола), проекция скорости меняется
линейно (эта величина положительна,
если скорость направлена вверх и
отрицательна, если скорость направлена
вниз), а проекция ускорения – постоянна
и равна примерно -10 м/с2,
так как вектор ускорения свободного
падения всегда направлен вертикально
вниз.
Рис.
12
Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск
Ускоре́ние свобо́дного паде́ния g (обычно произносится как «Жэ» или «Жи»), — ускорение, сообщаемое телу под действием притяжения планеты или другого астрономического тела в безвоздушном пространстве — вакууме. Его значение для Земли обычно принимают равным 9,8 или 10 м/с². Стандартное («нормальное») значение, принятое при построении систем единиц, g = 9,80665 м/с², а в технических расчетах обычно принимают g = 9,81 м/с².
| Луна | 1,62 | Сатурн | 10,44 |
| Меркурий | 3,68 — 3,74 | Земля | 9,81 |
| Марс | 3,86 | Нептун | 11,09 |
| Уран | 8,86 | Юпитер | 23,95 |
| Венера | 8,88 | Солнце | 273,1 |
Значение g было определено как «среднее» в каком-то смысле ускорение свободного падения на Земле, примерно равно ускорению свободного падения на широте 45,5° на уровне моря.
Реальное ускорение свободного падения на поверхности Земли зависит от широты и варьируется от 9,780 м/с² на экваторе до 9,832 м/с² на полюсах[1]. Оно может быть вычислено по эмпирической формуле:
![g=9{,}780327left[1+0{,}0053024,sin^2(phi) - 0{,}0000058,sin^2(2phi)right] - 3,086cdot 10^{-6},h](data:image/svg+xml,%3Csvg%20xmlns='http://www.w3.org/2000/svg'%20viewBox='0%200%200%200'%3E%3C/svg%3E)
,
![g=9{,}780327left[1+0{,}0053024,sin^2(phi) - 0{,}0000058,sin^2(2phi)right] - 3,086cdot 10^{-6},h](https://web.archive.org/web/20100405053211im_/http://upload.wikimedia.org/math/6/5/8/658a780a8a3581d0f61972536d368ba5.png)
,где φ — широта рассматриваемого места, h — высота над уровнем моря.[2]
[править] Вычисление ускорения свободного падения
| h, км | g, м/с2 | h, км | g, м/с2 |
|---|---|---|---|
| 0 | 9.8066 | 20 | 9.7452 |
| 1 | 9.8036 | 50 | 9.6542 |
| 2 | 9.8005 | 80 | 9.5644 |
| 3 | 9.7974 | 100 | 9.505 |
| 4 | 9.7943 | 120 | 9.447 |
| 5 | 9.7912 | 500 | 8.45 |
| 6 | 9.7882 | 1000 | 7.36 |
| 8 | 9.7820 | 10 000 | 1.50 |
| 10 | 9.7759 | 50 000 | 0.125 |
| 15 | 9.7605 | 400 000 | 0.0025 |
Ускорение свободного падения состоит из двух слагаемых: гравитационного ускорения и центростремительного ускорения.
Значение гравитационного ускорения на поверхности планеты можно приблизительно подсчитать, представив планету точечной массой M, и вычислив гравитационное ускорение на расстоянии её радиуса R:
- ,
,где G — гравитационная постоянная (6,6742×10-11 м3с-2кг-1).
Если применить эту формулу для вычисления гравитационного ускорения на поверхности Земли, мы получим
- м/с²
м/с²Полученное значение приблизительно совпадает с ускорением свободного падения. Отличия обусловлены:
- центростремительным ускорением в системе отсчёта, связанной с вращающейся Землёй;
- неточностью формулы из-за того, что масса планеты распределена по объёму, который имеет нешарообразную форму(см. геоид);
- неоднородностью Земли, что используется для поиска полезных ископаемых по гравитационным аномалиям;
| Город | Географические координаты (по Гринвичу) | Высота над уровнем моря, м | Ускорение свободного падения, м/с2 | |
|---|---|---|---|---|
| Долгота | Широта | |||
| Берлин | 13,40 в.д. | 52,50 с.ш. | 40 | 9,81280 |
| Будапешт | 19,06 в.д. | 47,48 с.ш. | 108 | 9,80852 |
| Вашингтон | 77,01 з.д. | 38,89 с.ш. | 14 | 9,80112 |
| Вена | 16,36 в.д. | 48,21 с.ш. | 183 | 9,80860 |
| Гринвич | 0,0 в.д. | 51,48 с.ш. | 48 | 9,81188 |
| Каир | 31,28 в.д. | 30,07 с.ш. | 30 | 9,79317 |
| Киев | 30,30 в.д. | 50,27 с.ш. | 179 | 9,81054 |
| Мадрид | 3,69 в.д. | 40,41 с.ш. | 655 | 9,79981 |
| Москва | 37,61 в.д. | 55,75 с.ш. | 151 | 9,8154 |
| Нью-Йорк | 73,96 з.д. | 40,81 с.ш. | 38 | 9,80247 |
| Одесса | 30,73 в.д. | 46,47 с.ш. | 54 | 9.80735 |
| Осло | 10,72 в.д. | 59,91 с.ш. | 28 | 9,81927 |
| Париж | 2,34 в.д. | 48,84 с.ш. | 61 | 9,80943 |
| Прага | 14,39 в.д. | 50,09 с.ш. | 297 | 9,81014 |
| Рим | 12,99 в.д. | 41,54 с.ш. | 37 | 9,80312 |
| Стокгольм | 18,06 в.д. | 59,34 с.ш. | 45 | 9,81843 |
| Токио | 139,80 в.д. | 35,71 с.ш. | 18 | 9,79801 |
Исторически масса Земли была впервые определена Генри Кавендишем, исходя из известного ускорения свободного падения и радиуса Земли, и впервые измеренной им гравитационной постоянной.
[править] Перегрузки
Термин «жэ» используется в космонавтике и авиации для обозначения перегрузок — увеличения веса тела, вызванного его ускоренным движением. Допустимое значение перегрузок для гражданских самолетов составляет 4,33 g. Обычный человек может выдерживать перегрузки до 5 g. Тренированные пилоты в антиперегрузочных костюмах могут переносить перегрузки до 9 g. Сопротивляемость к отрицательным, направленным вверх перегрузкам, значительно ниже. Обычно при 2-3 g в глазах «краснеет» и человек теряет сознание из-за прилива крови к голове.
В этом вопросе существует небольшая терминологическая путаница: к примеру, определение перегрузки выше даёт для стоящего неподвижно человека перегрузку в 0g, но в таблице ниже этот же случай рассматривается как перегрузка в 1g. Похожий казус происходит при измерении давления: мы говорим — давление 0, подразумевая давление в одну атмосферу вокруг нас, учёный скажет — давление 0, подразумевая полное отсутствие молекул в данном объёме.
| Человек, стоящий неподвижно | 1 g |
| Пассажир в самолете при взлете | 1,5 g |
| Парашютист при приземлении со скоростью 6 м/с | 1,8 g |
| Парашютист при раскрытии парашюта (при изменении скорости от 60 до 5 м/с) | 5,0 g |
| Космонавты при спуске в космическом корабле «Союз» | до 3,0—4,0 g |
| Летчик при выполнении фигур высшего пилотажа | до 5 g |
| Летчик при выведении самолета из пикирования | 8,0—9 g |
| Перегрузка (длительная), соответствующая пределу физиологических возможностей человека | 8,0—10,0 g |
| Наибольшая (кратковременная) перегрузка автомобиля, при которой человеку удалось выжить[3] | 179,8 g |
[править] Примечания
- ↑ «Свободное падение тел. Ускорение свободного падения»
- ↑ g-Extractor на сайте Physikalisch-Technische Bundesanstalt (PTB).
- ↑ Авария в предквалификации Гран-при Великобритании
[править] Литература
- А. С. Енохович Краткий справочник по физике. — М.: «Высшая школа», 1976. — 288 с.