Как найти ток методом наложения

Главная
→
Примеры решения задач ТОЭ
→
РЕШЕНИЕ ЗАДАЧ ТОЭ — МЕТОДЫ, АЛГОРИТМЫ, ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ
→
1 Методы расчета электрических цепей при постоянных токах и напряжениях
→
1.2 Метод наложения

1.2 Метод наложения

Методы и примеры решения задач ТОЭ
→
РЕШЕНИЕ ЗАДАЧ ТОЭ — МЕТОДЫ, АЛГОРИТМЫ, ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ
→
1 Методы расчета электрических цепей при постоянных токах и напряжениях

1.2 Метод наложения

Метод наложения основан на свойстве линейности электрических цепей. Метод наложения справедлив только для линейных цепей. Метод наложения применяется для определения токов в ветвях схемы с несколькими источниками.

Алгоритм метода наложения:

1) выбирают положительные направления токов в ветвях цепи;

2) находят частичные токи в ветвях, вызванные каждым источником по отдельности (схему рассчитывают столько раз, сколько источников действует в схеме);

3) токи в ветвях по методу наложения находят как алгебраическую сумму частичных токов (знак частичного тока при суммировании определяется по положительному направлению тока ветви).

Решение задач методом наложения

Задача 1.2.1. В электрической цепи рис. 1.2.1 с тремя источниками энергии определить все токи в ветвях, воспользовавшись методом наложения.

додо доставка ростов на дону, mail.

Рис. 1.2.1

Решение

1. Выполним расчет цепи при воздействии источника ЭДС E₁, полагая E₃ = 0, J = 0. Источники считаем идеальными, поэтому внутренние сопротивления ЭДС равны нулю, а источника тока — бесконечности. С учетом этого изобразим расчетную схему (рис. 1.2.2).

Рис. 1.2.2

Сауна метро варшавская читать далее. На сайте http://www.hotcar.online востоктрансимпорт.

Определение токов в полученной схеме будем вести, пользуясь методом эквивалентных преобразований:

R ′ Э = R 5 + R 2 ⋅ ( R 3 + R 4 ) R 2 + ( R 3 + R 4 ) =15+ 30⋅ ( 10+5 ) 30+ ( 10+5 ) =25  Ом; I ′ 1 = E 1 R ′ Э = 150 25 =6  A;    I ′ 5 = I ′ 1 =6  A; I ′ 2 = I ′ 1 ⋅ R 3 + R 4 R 2 + ( R 3 + R 4 ) =6⋅ 10+5 30+ ( 10+5 ) =6  A; I ′ 3 = I ′ 1 ⋅ R 2 R 2 + ( R 3 + R 4 ) =6⋅ 30 30+ ( 10+5 ) =4  A;    I ′ 3 = I ′ 4 =4  A.

2. Расчет электрической цепи при воздействии ЭДС источника Е₃ выполним, полагая Е₁ = 0, J = 0 (рис. 1.2.3).

Рис. 1.2.3

В соответствии с рис. 1.2.3 имеем:

R ″ Э = R 3 + R 4 + R 2 ⋅ R 5 R 2 + R 5 =10+5+ 30⋅15 30+15 =25  Ом; I ″ 3 = E 3 R ″ Э = 50 25 =2  A;    I ″ 4 = I ″ 3 =2  A; I ″ 2 = I ″ 4 ⋅ R 5 R 2 + R 5 =2⋅ 15 15+30 =0,66  A; I ″ 5 = I ″ 4 ⋅ R 2 R 2 + R 5 =2⋅ 30 15+30 =1,33  A;    I ″ 1 = I ″ 5 =1,33  A.

3. Расчет электрической цепи при действии источника тока выполним, полагая E₁ = 0, Е₂ = 0 (рис. 12.4).

Рис. 1.2.4

В соответствии с рис. 1.2.4 имеем:

R ? Э = R 4 + R 2 ⋅ R 5 R 2 + R 5 =5+ 30⋅15 30+15 =15  Ом.

Находим токи в параллельных ветвях:

I ? 3 =J⋅ R ? Э R ? Э + R 3 =15⋅ 15 15+10 =9  A; I ? 4 =J⋅ R 3 R ? Э + R 3 =15⋅ 10 15+10 =6  A; I ? 2 = I ? 4 ⋅ R 5 R 2 + R 5 =6⋅ 15 15+30 =2  A; I ? 5 = I ? 4 ⋅ R 2 R 2 + R 5 =6⋅ 30 15+30 =4  A.

Ток I ? рассчитываем по первому закону Кирхгофа:

I ? 1 + I ? 5 −J=0;    I ? 1 =J− I ? 5 =15−4=11  A.

4. В соответствии с принятыми направлениями токов в исходной схеме определим их значения по методу наложения как алгебраическую сумму частичных токов всех промежуточных расчетных схем:

I 1 = I ′ 1 + I ″ 1 − I ? 1 =6+1,33−11=−3,67  A; I 2 = I ′ 2 − I ″ 2 − I ? 2 =2−0,66−2=−0,66  A; I 3 =− I ′ 3 − I ″ 3 + I ? 3 =−4−2+9=3  A; I 4 = I ′ 4 + I ″ 4 + I ? 4 =4+2+6=12  A; I 5 = I ′ 5 + I ″ 5 + I ? 5 =6+1,33+4=11,33  A.

Правильность решения задачи проверяем по первому закону Кирхгофа:

−J+ I 3 + I 4 =0;   −15+3+12=0; − I 2 − I 4 + I 5 =0;  − ( −0,66 )−12+11,33=0.

Токи I₁ и I₂ получились отрицательными, т.е. их истинное направление в схеме противоположно принятому положительному направлению.

Метод наложения в статье ЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА. Основные положения и соотношения. Упражнения и задачи

Оценка:

метод наложения,
частичные токи

Комментарии

Расчет электрической цепи методом наложения

Метод наложения применяется для цепей
со смешанным соединением приемников,
имеющих несколько источников энергии.
Он основан на принципе суперпозиции,
который применительно к электрической
цепи гласит:

если в цепи
действует несколько источников энергии,
то токи в ее ветвях можно рассматривать
как алгебраическую сумму токов от
действия каждого источника в отдельности.

При расчете цепей по методу наложения
поочередно исключают все источники ЭДС
кроме одного и определяют токи в ветвях,
эти токи называются частичными или
парциальными.

E₂

Рис. 1.12. Схемы цепи для определения токов
по методу наложения: (а) – исходная, (б)
– от ЭДС Е₁, (в) – от ЭДС Е₂,
(г) – для определения эквивалентного
сопротивления цепи

Для цепи, представленной на рис. 1.12а
исключаем ЭДС Е₂, тогда цепь
принимает вид, представленный на рис.
1.12б. Направления парциальных токов,ипредставлены в соответствии с направлением
ЭДС Е₁. Парциальные токи находим
по методу эквивалентного преобразования.
Приемники R₂и R₃ включены
параллельно, их можно заменить одним
эквивалентным с сопротивлением

.

После замены цепь принимает вид,
представленный на рис. 1.12г, ее элементы
включены последовательно и ток I₁’
можно определить по закону Ома

.

Напряжение на участке R₂₃можно
найти по закону Ома для участка цепи

.

Зная напряжение U₂₃легко определить
токии

.

Парциальные токи от действия источника
Е₂находятся аналогично, пользуясь
схемой 1.12 в.

Токи в ветвях исходной цепи находятся
алгебраическим суммированием
соответствующих парциальных токов:

и ,

и ,

и .

Пусть парциальные токи имеют следующие
значения:

= 17A,= 7A,= 10A,= 2A,= 6A,= 4A.

Ток
,
образованный первым источником Е₁течет по схеме снизу вверх, а ток,
образованный вторым источником Е₂,
течет по схеме сверху вниз, рис. 1.12б и
рис. 1.12в. Причем>,
следовательно

I₁=–= 17 – 2= 15 A

и имеет
направление большего тока
,
т.е. по схеме снизу вверх. Аналогично
находятся токи I₂и I₃

I₂=–= 7 – 6 = 1 A,

I₃=+= 10 + 4 =14 A.

1.11. Понятие о балансе мощностей.

Независимо от того, каким методом
проводился расчет цепи, для проверки
правильности расчета составляется
баланс мощностей.

Согласно закону сохранения энергии
сумма мощностей, развиваемых всеми
источниками энергии, включенных в цепь,
равна сумме мощностей отдаваемых
приемником и мощностей потерь внутри
источника.

где i – номер
ветви цепи,

n – число
ветвей

Произведение EiIi
берется со знаком “+” если направления
ЭДС источника Е и тока I в i – ветви цепи
совпадают, если не совпадают, то
произведение EiIi
берется со знаком “–“. Физически знак
“–“ означает, что данный источник
энергии работает приемником. При
правильно рассчитанных токах баланс
мощностей должен сходиться с точностью
до 2%.

1.12 Потенциальная диаграмма.

Потенциальная
диаграмма – это график распределения
потенциала вдоль какого-либо замкнутого
контура цепи. Потенциальная диаграмма
строится в прямоугольной системе
координат, в которой по горизонтальной
оси откладываются значения сопротивлений
между i-точкой контура и произвольно
выбранной точкой, потенциал которой
принят равным нулю.

Рис. 1.13. Контур сложной электрической
цепи (а) и его потенциальная диаграмма
(б)

По вертикальной оси откладываются
значения потенциалов всех точек контура,
в которых соединены два любых его
элемента, рассчитанные относительно
нулевой точки. При расчете потенциалов
следует помнить, что в пассивном элементе
стрелка тока указывает направление
уменьшения потенциала. Поэтому при
переходе через пассивный элемент,
например резистор, потенциал понижается
на величину падения напряжения в нем,
если направление тока в нем совпадает
с направлением обхода контура. Если это
условие не выполняется, потенциал
повышается на величину падения напряжения.
Стрелка ЭДС, наоборот, указывает
направление увеличения потенциала.
Поэтому при переходе через источник
энергии с ЭДС Еi и внутренним сопротивлением
r_i= 0 потенциал скачком увеличивается
на величину ЭДС источника Еi, если
направление ЭДС совпадает с направлением
обхода контура. Если это условие не
выполняется, потенциал скачком уменьшается
на величину ЭДС источника Ei. Рассмотрим
расчет потенциалов и построение диаграммы
на примере контура, представленного на
рис. 1.13 а.

Пусть E₁= 5 В, Е₂= 10 В, Е₃= 15 В, R₁= 2 Ом, R₂= 5 Ом, R₃= 3 Ом, R₄= 8 Ом. Расчетные значения
токов I₁= 1,5 А, I₂= 2,8 А, I₃= 2,8 А, I₄= 0,7 А.

Потенциал точки 0 примем равным нулю
₀= 0 R= 0. Потенциал
точки “а” выше потенциала точки “0”
на величину I₁R₁,
т.к. направление обхода не совпадает с
направлением тока I₁, т.е..
Сопротивление между точкой “0” и точкой
“а” R_0аравно сопротивлению
резистора R₁, т.е. R_0а= 2 Ом.

Потенциал точки “b” выше потенциала
точки “а” на величину ЭДС Е₁, т.к.
направление обхода совпадает с
направлением ЭДС Е₁, т.е..
Сопротивление между точкой “0” и точкой
“b” R_0bпо-прежнему R₁, т.е.
R_0b= 2Ом.

Потенциал точки “c”
рассчитывается аналогично:,
а сопротивление между точками “0” и
“с” R_0скак видно из рис. 1.13а R_0с=
R₁+ R₂= 2 + 5 =7 Ом.

Расчет потенциалов и сопротивлений для
других точек контура проводится
аналогично и дает:
_d= 12 В, R_0d= 7 Ом;
_e= 6,5 В, R_0e= 15 Ом;
_f
= – 8,5 В, R_0f= 15 Ом.

Заканчивается расчет вычислением
потенциала точки “0” относительно
предыдущей точки f:

₀=
_f
+ I₃R₃= – 8,5 +2,830

R₀₀= R₁+ R₂+ R₃+R₄= 2 + 5 + 3 + 8 = 18
Ом

При правильно рассчитанных токах
потенциальная диаграмма начинается в
точке с
=0
и заканчивается также в точке с
=
0, т.к. работа по переносу заряда не
зависит от формы пути, а зависит от
координат начальной и конечной точек.

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]

• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #