Как найти угол отсечки

Общее определение: Угол отсечки (Θ, рад) — угол, соответствующий изменению тока от максимального значения до нуля.

Общая формула для нахождения угла отсечки: cos(Θ)=(Uотс-Uсм)/Uм, где Uотс — напряжение отсечки, Uсм — напряжение смещения (входное напряжние) и Uм — максимальное напряжение (напряжение питания)

Частное определение: Угол отсечки (Θ, рад) — половина фазового угла, в течение которого диод в диодном выпрямителе открыт, то есть через него протекает ненулевой ток.

Экспериментально угол отсечки можно получить, измеряя ток, протекающий через диод.

({{{2}}})

где ω — круговая частота входного напряжения,
     Δt — время, в течение которого диод открыт.

См. также

• Выпрямители
• Диод

Рассмотрим
работу НЭ в режиме более нелинейном,
когда напряжение смещения

достаточно мало, а амплитуда приложенного
гармонического напряжения

сравнительно велика.

В
данном случае целесообразно применить
кусочно-линейную аппроксимации и для
расчетов использовать метод угла
отсечки.

Как
видно на рисунке
6,
при выбранных величинах

и

ток в НЭ имеет форму отдельных импульсов,
представляющих собой «отсеченные»
отрезки косинусоиды. Длительность
импульсов выражают в электрических
градусах и характеризуют углом отсечки
.
Угол отсечки равен половине длительности
импульса и может изменяться в пределах
от
,
когда ток вообще отсутствует, до
,
когда ток течет непрерывно, без всякой
отсечки.

Рисунок
6

Аналитическое
выражение аппроксимированной
характеристики НЭ, очевидно, имеет вид:

.

где

—
крутизна
ВАХ НЭ;

напряжение
запирания НЭ.

Мгновенное
значение приложенного напряжения

Подставив
его в выражение для тока, получим

.

Из
определения угла отсечки следует, что
при

ток
.
Значит,

,

откуда

т.е.
угол отсечки однозначно определяется
электрическим режимом работы НЭ

и параметром ВАХ-НЭ
.

Подставив
в уравнение для тока значение
,
получим еще одно выражение для мгновенного
значения тока:

.

Если
положим здесь
,
найдем максимальное значение тока

.

Зная
угол отсечки, можно разложить выражение
для тока в ряд Фурье, т.е. найти гармонические
составляющие тока. Учитывая четность
функции
,
получим

Безразмерные
коэффициенты

являются коэффициентами пропорциональности
между амплитудой
-й
гармоники
и
величиной

и называются соответственно коэффициентами
постоянной составлявшей, первой
гармоники, второй гармоники
и т.д.

Важно
подчеркнуть, что коэффициенты

зависят только от угла отсечки. Поэтому
их значения в функции угла отсечки
рассчитаны, табулированы и представлены
в
виде графиков (рисунок
7). Это
делает расчеты по методу Берга достаточно
простыми и занимающими мало времени.
Ключевым моментом в них является
определение угла отсечки.

Рисунок
7

Обобщая
сказанное, можно заключить, что
гармонический анализ методом угла

отсечки
включает в себя следующие этапы:

1)
по известным значениям
,

и

рассчитывается угол отсечки
;

2)
для найденного угла отсечки по графикам
или из таблиц определяются коэффициенты

;

3)
рассчитываются амплитуда гармоник тока
по формуле
(3).

Анализ
зависимостей

позволяет сделать следующие выводы:

1.
Амплитуда гармоник тока сильно зависят
от угла отсечки и достигают наибольших
значений при
.
Так, нормированная амплитуда второй
гармоники тока максимальна при
,
третьей
—
при

и т.д. Чем больше номер гармоники, тем
меньше оптимальный угол отсечки и меньше
амплитуда тока данной гармоники. Эти
соображения оказываются решающими при
выборе режима работы НЭ в схемах
умножителей частота и ряде других
преобразований сигнала.

2.
Амплитуда всех нечетных гармоник (за
исключением первой) обращаются в нуль.
Это позволяет в раде схем избавиться
от нежелательных гармонических
составляющих.

Иногда
амплитуда гармоник тока выражают через
максимальное значение тока

(нормируют к
).
Тогда спектр тока рассчитывается по
формуле

где

—
коэффициенты гармоник, зависящие только
от угла отсечки и называемые коэффициентами
Берга.

Графики

приведены на рисунке
8.

Максимальные
значения коэффициентов

достигаются при
.

Рисунок
8

Связь
между коэффициентами

и

устанавливается соотношением

(5)

Заметим,
что зависимость

показывает, как изменяется амплитуда
-й
гармоники тока, если амплитуда входного
сигнала постоянна, а угол отсечки
изменяется за счет напряжения смещения
.

Зависимость
же

характеризует изменение амплитуда
-й
гармоники при постоянной высоте импульса
тока

,
когда угол отсечки изменяется за счет
изменения амплитуды входного сигнала

и напряжения смещения
.

Лекцию
подготовил старший преподаватель
кафедры С. Лазаренко

Соседние файлы в папке часть2

• #

  19.03.2016518.14 Кб80~WRL0004.tmp

• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #

Обновлено: 29.05.2023

Общее определение: Угол отсечки (Θ, рад) — угол, соответствующий изменению тока от максимального значения до нуля.

Общая формула для нахождения угла отсечки: cos(Θ)=(Uотс-Uсм)/Uм, где Uотс — напряжение отсечки, Uсм — напряжение смещения (входное напряжние) и Uм — максимальное напряжение (напряжение питания)

Частное определение: Угол отсечки (Θ, рад) — половина фазового угла, в течение которого диод в диодном выпрямителе открыт, то есть через него протекает ненулевой ток.

Экспериментально угол отсечки можно получить, измеряя ток, протекающий через диод.

где ω — круговая частота входного напряжения,
Δt — время, в течение которого диод открыт.

См. также

Wikimedia Foundation . 2010 .

Полезное

Смотреть что такое «Угол отсечки» в других словарях:

угол отсечки — Часть периода гармонического сигнала, подводимого к активному элементу, уменьшенная в два раза и выраженная в угловых единицах, в течение которой через этот элемент протекает электрический ток. Примечание Рассматриваемый угол отсечки относится к… … Справочник технического переводчика

Угол отсечки — 16. Угол отсечки Часть периода гармонического сигнала, подводимого к активному элементу, уменьшенная в два раза и выраженная в угловых единицах, в течение которой через этот элемент протекает электрический ток. Примечание. Рассматриваемый угол… … Словарь-справочник терминов нормативно-технической документации

угол отсечки — atkirtos kampas statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. angle of current flow; cutoff angle vok. Stromflußwinkel, m rus. угол отсечки, m pranc. angle de coupure, m … Fizikos terminų žodynas

Угол отсечки — 1. Часть периода гармонического сигнала, подводимого к активному элементу, уменьшенная в два раза и выраженная в угловых единицах, в течение которой через этот элемент протекает электрический ток Употребляется в документе: Приложение № 1 к ГОСТ… … Телекоммуникационный словарь

угол выключения [восстановления] запирающих свойств — угол отсечки — [Я.Н.Лугинский, М.С.Фези Жилинская, Ю.С.Кабиров. Англо русский словарь по электротехнике и электроэнергетике, Москва, 1999 г.] Тематики электротехника, основные понятия Синонимы угол отсечки EN turnoff angle … Справочник технического переводчика

ОТСЕЧКИ УГОЛ — количеств. хар ка отсечки тока. О. у. равен т/2Т*360, где Т период синусоидального колебания, т время (в пределах одного периода) протекания тока. Выражается в градусах. Напр., если режим работы прибора (электронной лампы или транзистора) выбран… … Большой энциклопедический политехнический словарь

маска (угла отсечки спутника) — Один из параметров условий наблюдений спутника, входящий в миссию, характеризующий минимальный угол места спутников, входящих в данную программу измерений, ниже которого спутники не наблюдаются. [РТМ 68 14 01] Тематики спутниковая технология… … Справочник технического переводчика

ГОСТ 24375-80: Радиосвязь. Термины и определения — Терминология ГОСТ 24375 80: Радиосвязь. Термины и определения оригинал документа: 304. Абсолютная нестабильность частоты радиопередатчика Нестабильность частоты передатчика Определения термина из разных документов: Абсолютная нестабильность… … Словарь-справочник терминов нормативно-технической документации

Парораспределительный механизм — Вальсхарта (паровоз П36) … Википедия

Паровозы — Паровоз Привод паровая машина Период 1804 60 е годы XX века Скорость до 202 км/ч Область применения … Википедия

При работе нелинейной цепи с большими амплитудами входного сигнала, когда степенная аппроксимация не дает хороших результатов применяется кусочно-линейная аппроксимация. Работа НЭ происходит при этом с отсечкой выходного тока, и большое применение находит аналитический метод анализа, получивший название метода угла отсечки.

Форма тока в цепи, содержащей НЭ с характеристикой

(18)

видна из графика, представленного на рисунке 7 (при условии, что на вход подано напряжение ).

Рис. 7. График тока через НЭ при работе с отсечкой тока

График тока имеет характерный вид периодической последовательности косинусоидальных импульсов, которые характеризуются амплитудой и длительностью 2, где – угол отсечки, числено равный половине той части периода, в течение которого через НЭ протекает ток. Период повторения импульсов равен . Спектральный состав такого периодического колебания легко определить, разложив функцию тока в ряд Фурье:

(19)

Угол отсечки легко найти из равенства :

(20)

Функция тока определяется следующим выражением:

. (21)

При :

. (22)

Амплитуды спектральных составляющих тока через НЭ определяются через коэффициенты Берга:

(23)

где коэффициенты являются функциями одного аргумента – угла отсечки , получили название коэффициентов (функций) Берга.

Рис. 8. Графики функций Берга

Анализ графиков функций позволяет сделать вывод о том, при каких углах отсечки амплитуды (n = 0, 1, 2, . ) имеют максимальные или минимальные (нулевые) значения. Это дает возможность с помощью выбора режима работы НЭ (изменяя напряжение смещения ,можно менять ) управлять соотношением амплитуд гармоник в спектре тока через НЭ.

Таким образом, алгоритм вычисления амплитуд гармоник тока через НЭ может быть следующим:

1. По известным значениям , , определяется угол отсечки с помощью формулы (18).

2. По формуле (20) или графически определяется величина .

3. С помощью таблицы или по графикам (рис. находят .

4. Вычисляются амплитуды гармоник: k = 1, 2, ….

4. Воздействие двух гармонических сигналов на безынерционный НЭ

Для выявления основных закономерностей рассмотрим реакцию НЭ на воздействие двух гармонических сигналов. Такое воздействие принято называть бигармоническим:

(24)

Для упрощения анализа на первом этапе воспользуемся аппроксимацией ВАХ нелинейного элемента полиномом второй степени:

(25)

После подстановки (22) в (23) получим

Выполнив тригонометрические преобразования по формулам

и сгруппировав члены, получим следующее спектральное представление тока

(26)

Анализ выражения (24) позволяет сделать вывод о значительном обогащении спектра тока по сравнению со спектром входного сигнала. В спектре выходного колебания, кроме слагаемых, имевшихся во входном сигнале – постоянной составляющей и гармоник на частотах ω₁ и ω₂, возникли гармонические составляющие суммарной и разностной частоты (ω₁ + ω₂) и (ω₁ – ω₂), а также компоненты с удвоенными частотами 2ω₁, 2ω₂.

При увеличении порядка аппроксимирующего полинома проблема вычисления амплитуд спектральных составляющих сводится к громоздким выкладкам, приводить которые в данной лекции нецелесообразно. В самом общем случае, когда ВАХ представлена полиномом n-й степени, спектр тока через НЭ (в случае бигармонического воздействия) будет включать составляющие с частотами

(27)

где p и q – целые числа, причем (p + q) ≤ n.

Сумма (p + q) называется порядком комбинационного колебания. Комбинационное колебание в общем случае можно записать

(28)

где k – коэффициент пропорциональности.

При построении различных радиотехнических устройств, являющихся элементами приемных и передающих трактов (модуляторы, детекторы, преобразователи частоты, дифференциальные усилители), приходится использовать нелинейные цепи с бигармоническим воздействием. При этом с помощью фильтрации выделяются нужные комбинационные составляющие (т. е. создающие полезный эффект в нагрузке в зависимости от реализуемой операции) и соответственно подавляются побочные продукты взаимодействия двух сигналов и . Теперь рассмотрим, как влияют амплитуды воздействующих сигналов и на соотношение амплитуд гармоник в спектре выходного тока.

Параметрический режим работы нелинейного элемента

При реализации некоторых устройств аппаратуры связи, работа которых основана на использовании нелинейных электрических цепей (элементов) и бигармоническом воздействии, часто возникает практическая ситуация, когда амплитуда одного из напряжений значительно больше другого. Например, в преобразователе частоты супергетеродинного радиоприемного устройства амплитуда преобразуемого сигнала значительно меньше амплитуды напряжения местного источника гармонического напряжения (гетеродином). В этих условиях НЭ для сигнала с малой амплитудой выступает в качестве параметрического элемента. Графическая иллюстрация такого режима представлена на рисунке 9.

Рис. 9. Графическая иллюстрация параметрического режима работы

К нелинейному элементу с вольт-амперной характеристикой приложены два напряжения: гармонический сигнал с большой амплитудой и малое напряжение , в общем случае не обязательно гармоническое.

Учитывая малую величину напряжения по сравнению c , можно считать участок характеристики, на которой в данный момент времени действует напряжение , практически линейным (фрагмент ВАХ на рисунке 9). При этом напряжение действует как изменяющееся во времени напряжение смещения, т. е. источник перемещает рабочую точку на характеристике по закону . Таким образом, можно считать, что для малого колебания нелинейный элемент является линейным, но с изменяющейся по закону крутизной . Такой элемент и называется параметрическим, причем в роли переменного параметра выступает крутизна вольт-амперной характеристики.

Выше уже говорилось о том, что очень важно обеспечить минимизацию побочных продуктов взаимодействия напряжений и , а также подчеркнуть, по возможности, полезную комбинационную составляющую. Рассмотрим условия, при которых может быть решена эта задача, для чего получим аналитическое выражение для тока через НЭ в общем виде.

Если на вход НЭ с характеристикой воздействуют два колебания: , причем выполняется неравенство

(29)

а амплитуда напряжения такова, что оно не выходит за пределы рабочей области ВАХ – < 1 В, то выражение для тока через НЭ можно представить в виде ряда Тейлора по степеням малого напряжения вблизи изменяющейся во времени (по закону ) рабочей точки.

. (30)

В этом выражении первое слагаемое – ток, величина которого определяется только источником , а все остальные слагаемые – добавка к току зa счет действия источника малого сигнала . Очевидно, что первая производная тока – крутизна характеристики – функция напряжения (закон ее изменения во времени показан на правой части графика на рисунке 9). С учетом введения выражение (28) можно переписать в виде

. (31)

В общем случае, когда – чётная периодическая функция, ток и все коэффициенты ряда (29) , , , . будут четными периодическими функциями, следовательно, их можно представить рядами Фурье, содержащими только косинусные слагаемые:

(32)

Если подставить все выражения (30) в (29) и выполнять элементарные (но очень громоздкие) преобразования, можно убедиться, что в спектре тока через НЭ будет присутствовать множество комбинационных составляющих, число которых не меньше, чем в (25). При этом амплитуды тока нелинейно будут зависеть от и . Таким образом, неизбежно возникают нелинейные искажения в выходном сигнале. В то же время эти искажения существенно меньше, чем при соизмеримых амплитудах воздействующих сигналов. Чтобы в этом убедиться, достаточно принять во внимание, что

(33)

(34)

Из последнего выражения видно, что для колебания с малой амплитудой нелинейный элемент является линейным (т. к. выражение (32) – линейная функция ), но с переменным параметром – крутизной, которая изменяется во времени под воздействием большого напряжения :

Очевидно, что чем меньше амплитуда напряжения , тем меньше погрешность от замены (29) на (32), меньше количество и ниже уровень побочных (нежелательных) комбинационных составляющих в спектре выходного тока.

Если работа нелинейной цепи в этом случае происходит без отсечки тока НЭ, то ток через НЭ вообще не содержит комбинационных составляющих, приводящих к искажению выходного колебания (выходным колебанием считается ток на частоте ω₁ + ω₂ или |ω₁ — ω₂|). В этом случае устройство на основе данной нелинейной цепи будет линейной параметрической системой.

Таким образом, для получения линейной параметрической цепи на основе НЭ необходимо выполнить ряд условий:

1. Обеспечить работу с малым уровнем входного сигнала.

2. Использовать фильтр на выходе цепи, выделяющий полезное колебание и эффективно подавляющий нежелательные продукты взаимодействия u₁ и u₂.

3. Обеспечить соответствующий режим работы НЭ, при котором уменьшается уровень ненужных комбинационных составляющих.

4. Подбирать НЭ с ВАХ, наиболее близкой по форме к квадратичной параболе.

1. Гоноровский И.С. Радиотехнические цепи и сигналы.– М.: Высш. шк., 1986.– С. 222-229.

2. Бронштейн И.Н., Семендяев К.А. Справочник по математике для инженеров и учащихся втузов.– М.: Наука, 1986.– С. 502-504.

При изучении процессов нелинейных преобразований в первую очередь приходится решать задачу нахождения спектра колебаний на выходе преобразователей. Данная задача формулируется следующим образом.

Имеется безынерционный нелинейный преобразователь, характеристика которого аппроксимируется зависимостью i = f(u). На вход этого преобразователя поступает так называемое полигармоническое колебание вида

В частном случае это может быть моногармоническое колебание вида
u(t) = Ucos(ωt + φ).

• метод кратных дуг;
• метод формул трех и пяти ординат;
• метод функций Бесселя от мнимого аргумента;
• метод угла отсечки.

Метод кратных дуг

Данный метод является основным при использовании полиномиальной аппроксимации. Его удобно применять при анализе нелинейных преобразований в процессе модуляции, демодуляции, преобразования и деления частоты.

Пусть вольт-амперная характеристика нелинейного резистивного элемента аппроксимирована многочленом n-й степени:

На вход преобразователя подается гармоническое колебание вида
u(t) = Ucos(ωt + φ).

Выполнив соответствующие подстановки, получим

Воспользуемся следующими известными формулами:

позволяющими степени косинусов (синусов) заменить тригонометрическими формулами кратных аргументов, отсюда и происходит название данного метода.

Предположим x = ωt + φ, тогда, выполнив очевидные подстановки, получим:

Здесь

При произвольном номере гармоники общее выражение для тока имеет вид

Спектр амплитуд тока на выходе нелинейного преобразователя при воздействии одного гармонического колебания показан на рис. 3.5, а.

Из сказанного можно сделать следующие выводы.

1. Выходной спектр нелинейного преобразователя при воздействии гармонического сигнала является линейчатым. При этом составляющие сигнала имеют частоты, кратные частоте входного сигнала. Наивысший номер составляющей спектра равен степени аппроксимирующего полинома.
2. Постоянная составляющая и амплитуды четных гармоник определяются только четными степенями напряжения.
3. Значение текущей фазы k-й гармоники больше значения фазы входного сигнала в k раз, т.е. (Формула), откуда (Формула).

Ранее отмечалось, что нелинейные преобразования вызывают появление новых спектральных составляющих, которых не было на входе. Данный эффект проявляется наиболее ярко, если на вход преобразователя подается колебание, являющееся суммой нескольких гармоник с различными частотами.

Пусть на нелинейный резистивный элемент поступает так называемое бигармоническое колебание вида

Рис. 3.5. Амплитудные спектры тока на выходе нелинейною преобразователя при воздействии одного (а) и двух (б) гармонических колебаний

Для упрощения анализа рассмотрим случай, когда вольт-амперная характеристика описывается многочленом 2-й степени (т.е. слабо нелинейный режим):

Выполним соответствующие подстановки:

Из этого выражения видно, что в выходном колебании содержатся составляющие, которые имелись в спектре входного колебания, а также появились и новые гармоники. Иными словами, на выходе имеются постоянная составляющая и первые, вторые гармоники входных сигналов. Принципиально новым является появление двух комбинационных колебаний с частотами (Формула) и (Формула). Амплитуды этих колебаний, равные (Формула), в одинаковой степени зависят от амплитуд каждого из входных сигналов. Комбинационные колебания обращаются в нуль, если на входе устройства отсутствует любой из двух входных сигналов.

Спектр амплитуд тока для рассмотренного случая показан на рис. 3.5, б.

Метод трех и пяти ординат

Данный метод применяют, как правило, при графических расчетах для оценки нелинейных искажений, возникающих в модуляторах, усилителях и других устройствах. Его отличительной особенностью является то, что в нем не требуется осуществлять аппроксимацию вольт-амперной характеристики нелинейного элемента.

Метод формул трех ординат позволяет определить значения постоянной составляющей и амплитуды первых двух гармоник тока в следующем виде:

Пусть характеристика нелинейного преобразователя задана графически (рис. 3.6).

Выберем на графике три ординаты и потребуем, чтобы значения тока в этих точках совпадали с его действительными значениями. Иными словами, возьмем следующие точки:

Рис. 3.6. Определение значений гармоник тока посредством выбора ординат характеристики нелинейного преобразователя

Подставив выбранные значения в формулу для тока, получим систему из трех уравнений:

Решив эту систему уравнений относительно (Формула), получим:

Аналогично используют формулу пяти ординат для определения значений тока первых четырех гармоник. В этом случае точность расчетов будет выше. Однако в целом точность нахождения амплитуд гармоник с использованием данного метода невысока: ошибка растет с увеличением амплитуды подводимого напряжения.

Метод функций Бесселя

Данный метод применяется при анализе работы демодуляторов и преобразователей частоты в случае, когда вольт-амперная характеристика аппроксимируется экспоненциальной функцией.

Пусть имеется нелинейный преобразователь в виде полупроводникового диода, характеристика которого аппроксимирована выражением

На его вход подается напряжение
u(t) = E + Ucosωt.

Подставив это напряжение в аппроксимирующее выражение, получим

При этом x = αU, φ = ωt.

Тогда разложение в ряд Фурье будет иметь следующий вид:

Из этого разложения видно, что постоянная составляющая тока

амплитуда первой гармоники

амплитуда n-й гармоники

Расчеты по данным выражениям показывают, что с увеличением номера гармоники ее амплитуда уменьшается. При выполнении расчетов можно использовать подробные таблицы функций Бесселя, приведенные в специальных справочниках.

Метод угла отсечки

Метод угла отсечки применяют при кусочно-линейной аппроксимации вольт-амперных характеристик. Он весьма эффективен для расчетов умножителей частоты, усилителей и генераторов, собранных на полупроводниковых приборах и лампах.

Пусть имеется нелинейный преобразователь, вольт-амперная характеристика которого аппроксимирована соотношением

где S — крутизна характеристики; U0 — напряжение отсечки.

На рис. 3.7 эта характеристика представляет собой две прямые линии.

Рассмотрим воздействие напряжения
u = E + Ucosωt,
где Ε — напряжение смещения, которое определяет рабочую точку.

Из рис. 3.7 видно, что нелинейный элемент работает с отсечкой, т.е. часть входного напряжения, которая не заштрихована, не участвует в создании тока. Получаемые при этом импульсы тока характеризуются двумя величинами: высотой (Формула) и шириной, т. е. углом отсечки, который обозначен θ.

откуда

Угол отсечки может принимать значения от нуля (ток не проходит) до π, что соответствует линейному режиму работы преобразователя. Если напряжение смещения Ε равно напряжению отсечки, то θ = π/2 , т. е. в этом случае проходят только положительные полупериоды входного сигнала.

Рис. 3.7. Пояснение процессов в нелинейном преобразователе при использовании для расчета метода угла отсечки

Определим значение выходного тока. Для чего подставим выражение входного напряжения u в соотношение, которым аппроксимирована вольт-амперная характеристика:

Поскольку при ωt = θ ток равен нулю (i = 0), можно записать

Вычитанием второго выражения из первого получим
i = SU(cosωt − cosθ).

При ωt = 0 выходной ток имеет максимальное значение

, т.е.

Полученная графическим построением периодическая последовательность импульсов тока является четной функцией, поэтому ее можно представить в виде ряда Фурье, в котором содержатся постоянная составляющая и косинусоидальные гармоники:

Постоянную составляющую найдем из соотношения

— коэффициент постоянной составляющей.

Соответственно амплитуда первой гармоники

Аналогично определяется амплитуда n-й гармоники:

n = 2, 3, 4, …

Иногда при расчете удобнее использовать нормированные коэффициенты гармоник (нормированные относительно значения максимального тока (Формула)):

Эти коэффициенты являются функциями только угла отсечки θ, поэтому для них имеются справочные графики и специальные таблицы, которые удобно применять в расчетах нелинейных преобразователей. Заметим, что для наиболее часто применяемого режима при θ = π/2

Умножение частотыэто процесс получения колебаний с частотой кратной частоте исходного колебания.

Умножение частоты применяется в случае, если по каким-либо причинам невозможно получить колебание с требуемой частотой (на частотах нескольких сотен мегагерц и выше) или при необходимости получить частоту колебаний с точностью кратную определенной частоте.

Принцип умножения частоты заключается в умышленном искажении формы тока или напряжения для получения нужных гармоник высшего порядка.

Умножение частоты может осуществляться тремя методами:

— метод нелинейного преобразования гармонического колебания (метод угла отсечки и использования слабонелинейного режима работы НЭ);

— метод получения частот с помощью периодической последовательности импульсов (ППИ);

— метод получения кратных частот с помощью радиоимпульса.

Различают умножительные каскады, выполненные на усилительных приборах, на варикапах и варакторах.

Метод нелинейного преобразования гармонического колебания.

Метод угла отсечки. У множители на усилительных приборах.

Данный метод используется для получения гармонического колебания с кратной частотой из другого гармонического колебания. Для получения колебания с требуемой частотой необходимо трансформировать спектр входного сигнала (внести в спектр новые гармонические составляющие). Для трансформации спектра используется нелинейный элемент, работающий в режиме отсечки. Для этого положение рабочей точки задается, с помощью напряжения смещения U₀, за пределами вольт-амперной характеристики элемента (рис.1). В этом случае элемент открывается лишь в момент, когда напряжение входного сигнала Uвх достигает определенного начального значения Uн. Когда Uвх

Рис.1. К пояснению режима работы нелинейного элемента при умножении частоты

Угол отсечки может быть определен из выражения

сosƟ= (Uн—U₀)/Um, отсюда Ɵ= arccos ,

где Um — амплитуда входного колебания.

Амплитуда импульсов выходного тока определяется выражением

В спектре полученной периодической последовательности содержится множество составляющих расположенных на частотах кратных частоте входного сигнала. Амплитуда этих составляющих определяется выражением

где Im_n — амплитуда n-ой составляющей спектра отклика;

a_n(Ɵ) — коэффициент пропорциональности для n-ой составляющей спектра;

Im — амплитуда импульсов выходного тока.

Коэффициенты a _n (Ɵ) зависят от угла отсечки и определяются по функциям Берга. Графики функций Берга для постоянной составляющей и трех первых гармоник представлены на рис. 2.

Рис.2. — Графики функций Берга

Для определения коэффициентов необходимо определить значения a _n для всех функций при требуемом угле отсечки Ɵ. Например, необходимо определить коэффициенты пропорциональности для Ɵ=80°. По графику a₀ определяем коэффициент пропорциональности для постоянной составляющей при значении Ɵ=80. Он равен a₀(80)= 0,28. Аналогично определяем значение коэффициентов a₁(80°)= 0,47 (по функции a₁), a₂(80)= 0,24 (по функции a₂), a₃(80°)= 0,75 (по функции a₃).

При умножении частоты необходимо получить колебание с требуемой частотой как можно большей амплитуды. Это возможно при максимальных значениях a _n(Ɵ). В свою очередь максимум a _n(Ɵ) наблюдается в точках максимума соответствующих функций Берга. Каждая функция имеет максимум при одном определенном угле отсечки. Угол отсечки, при котором наблюдается наибольшая амплитуда требуемой гармоники, называется оптимальным углом отсечки. Так оптимальным углом отсечки для второй гармоники является Ɵ=60, а для третьей Ɵ=40. Оптимальный угол отсечки задается напряжением смещения U₀.

Данный метод позволяет получить колебания с кратностью 2 и 3. Это объясняется тем, что амплитуды гармонических составляющих, в спектре отклика, с большими номерами имеют слишком малую амплитуду. Задание требуемого оптимального угла отсечки для этих составляющих приведет к уменьшению амплитуды импульсов выходного тока и опять таки к получению колебаний с очень малой амплитудой.

Принципиальная схема умножителя частоты реализующего метод угла отсечки приведена на рис.3.

Рис.3. Принципиальная электрическая схема умножителя частоты на транзисторе

Характеристикой умножителя частоты является коэффициент умножения, показывающий во сколько раз частота выходного колебания превышает частоту входного колебания

Как отмечалось выше коэффициент умножения данного умножителя не превышает 3. Для получения Ку>3 необходимо использовать многокаскадные схемы умножителя (последовательное включение нескольких умножителей). Например, для получения Ку=18 необходимо последовательно включить три умножителя с Ку=3, Ку=2 и Ку=3.

Рис. 4. Схема многокаскадного умножителя частоты.

Читайте также:

  

• Итоги реализации методической темы школы

  

• Классный час умственное воспитание в начальной школе

  

• Основные этапы внешней политики русского государства в xv xvii вв кратко

  

• Наука изучающая историю развития исторических школ теорий направлений

  

• Большие социальные группы семья сословия общественные классы этнические общности школьный класс